Основная ударная волна
Cтраница 1
Основная ударная волна бежит наружу в невозмущенной межзвездной среде, если же вспышке предшествовала стадия истечения массы в форме звездного ветра, то сначала в потерянном предсверхновой веществе. При прохождении через фронт ударной волны околозвездный газ сжимается, нагревается и приобретает характерную для выброшенного вещества скорость. Возвратная ударная волна распространяется внутрь в выброшенном газе, л в ней этот газ сжимается, нагревается и тормозится. [1]
При этом параметры в точках, лежащих на фронте основной ударной волны, контактной границе ПД-воздух и в центре симметрии рассчитываются с помощью метода характеристик, а во всех промежуточных точках - с помощью метода Лакса-Вендроффа. Такой алгоритм обладает преимуществами обоих численных методов, позволяет достаточно точно рассчитывать параметры основной ударной волны и, в то же время, не выделять в виде особенностей вторичные ударные волны, формирующиеся в области течения газа. [2]
Двигаясь по испаренному веществу со скоростью, значительно превышающей скорость основной ударной волны в грунте, она догоняет последнюю и подпитывает ее. [4]
После схлопывания в центре вторичная волна через некоторый промежуток времени догоняет основную ударную волну. В результате их взаимодействия образуются новая ударная волна и контактная поверхность. [5]
Ввиду того, что интерес представляет нарушаемость колонны в работе будут исследованы действия только основной ударной волны. Известно, что в случае кратковременного действия нагрузки прочность изделий характеризуется значением нагрузки и продолжительностью ее действия, т.е. так называемым удельным импульсом. [6]
При отражении от центра симметрии давление на ее фронте становится больше давления на фронте основной ударной волны и теоретически стремится к бесконечности. [7]
Коулом установлено, что пиковое давление вторичной-ударной волне составляет 10 - 20 % от давления основной ударной волны, хотя продолжительность действия этой волны значительно превышает время действия основной. [8]
На снимке ( рис. 2.2, в) виден процесс распространения вторичного ударного разрыва и его взаимодействия с основной ударной волной, в результате которого образовались ударная волна и контактная поверхность. Выше по потоку видны еще несколько контактных поверхностей. Скорость движения контактной поверхности, образовавшейся в результате взаимодействия основной и вторичной ударных волн, непосредственно за ударной волной с точностью до нескольких процентов совпадает со скоростью потока газа, вычисленной по законам сохранения на ударной волне. [9]
Другой расчетный метод ( А. А. Мамедов) более прост, но не учитывает в достаточной мере динамический характер перфорационного воздействия, так как рассматривается действие только основной ударной волны и лишь в поперечном направлении. Прочность крепи оценивается по величине удельного импульса. [10]
Схема распространения ударных волн в среде с неодно-родностями плотности - плот-ными конденсациями в около-авездном газе или плотными облаками в межзвездной среде: А - неоднородности плотности; О У - основная ударная волна, бегущая по невозмущенной среде между неоднородностями плотности; а - вторичная ударная волна, распространяющаяся внутрь неодно родностей плотности; б - отраженная ударная волна. [11]
А, Б, В - выброшенный газ ( А - внутренние слои выброшенного rasa, пронизанные релятивистскими электронами, инжектируемыми пульсаром; В - выброшенный газ, сшатый и нагретый возвратной ударной волной) -, Г - околозвездный газ, сгребенный и нагретый основной ударной волной; Д - невозмущенная околозвеэдная среда. Широкие стрелки указывают направления распространения ударных волн относительно вещества. [12]
Движение газового пузыря связано с излучением энергии в виде волн давления, распространяющихся в радиальных направлениях от поверхности. Кроме основной ударной волны, в воду излучаются также волны давления при колебаниях газового пузыря. [13]
При этом параметры в точках, лежащих на фронте основной ударной волны, контактной границе ПД-воздух и в центре симметрии рассчитываются с помощью метода характеристик, а во всех промежуточных точках - с помощью метода Лакса-Вендроффа. Такой алгоритм обладает преимуществами обоих численных методов, позволяет достаточно точно рассчитывать параметры основной ударной волны и, в то же время, не выделять в виде особенностей вторичные ударные волны, формирующиеся в области течения газа. [14]
Из рис. 12.26 видно, что в центральной части заряда г 0 5гм избыточное давление падает до нуля, практически одновременно сразу после прихода к центру волны разрежения. При отражении вторичной ударной волны от центра симметрии возникает еще одна область положительного избыточного давления, которая расширяется вслед за фронтом отраженной вторичной волны, вплоть до момента, когда давление на нем становится меньше атмосферного. Дальнейшее распространение вторичной ударной волны происходит в фазе отрицательного избыточного давления основной ударной волны в воздухе и максимальное давление в ней меньше атмосферного. [15]
Страницы: 1 2