Плоская опорная волна

Cтраница 2

От каждой точки 5 предмета на фотопластинку поступает сферическая волна, которая на всей освещаемой части пластинки интерферирует с плоской опорной волной. Эта интерференционная картина фиксируется на фотопластинке и является голограммой данной точки 5 предмета. Каждая точка предмета в зависимости от разности фаз между волной, исходящей от этой точки предмета, и опорной волной образует на фотопластинке свою голограмму. Таким образом, на голограмме предмета окажутся записанными голограммы всех его точек. [16]

Дислокации волнового фронта регистрируются экспериментально в виде областей возникновения ( исчезновения) высокочастотных интерференционных полос, создаваемых при наложении на исследуемое спекл-поле плоской опорной волны. [17]

Для регистрации этого распределения комплексных амплитуд света голографическим методом с помощью зеркала 32 и полупрозрачного зеркала ПП32 на фотопластинку под углом 0 направляют плоскую опорную волну. [18]

Ао 2, по-прежнему получим 2 ( р) счэ Е ( р), и, следовательно, мнимое изображение остается таким же, как и при плоской опорной волне. [19]

Первый из выделенных выше методов - корреляционная спекл-интерферометрия - представляет собой измерительный метод, в котором происходит когерентное сложение ( интерференция) поля, имеющего спекл-структуру, с плоской опорной волной или с другим полем, имеющим спекл-структуру. Чувствительность этого метода сравнима с чувствительностью голографической интерферометрии. [20]

В отличие от спекл-фотографии спекл-интерферометрия представляет собой класс измерительных методов с существенно более высокой чувствительностью, в которых происходит когерентное сложение ( интерференция) поля, имеющего спекл-структуру, с плоской опорной волной или с другим полем, имеющим спекл-структуру. [21]

Для получения транспаранта с амплитудным пропусканием TI ( X, Vy) H ( vx, vy) осуществляют голографи-ческую регистрацию распределения Н, vy), формируемого в задней фокальной плоскости линзы, например с помощью плоской опорной волны. [22]

Поскольку и в данном случае Е0 ( р) 2 А0 2, по-прежнему получим 2 ( р) го Е ( р), и, следовательно, мнимое изображение остается таким же, как и при плоской опорной волне. [23]

Схема коррелятора с частотной плоскостью. ПА - переменный аттенюатор. S - фотозатвор. М - зеркало. РСД - регулируемый светоделитель. OL - линза микрообъектива. SF - точечный пространственный фильтр низких частот. Q и С2 - коллнмирующие линзы. LX и L2 - фурье-преобразующие линзы. [24]

Для синтеза этого фильтра во входную плоскость PI помещают транспарант с записью функции h ( xlt у), а в плоскости Р2 записывают интерференционную картину, создаваемую фурье-образом Н ( и, v) функции H ( XI, г / i) ( формируемым линзой LI в плоскости Р2) ч плоской опорной волной. Переменный аттенюатор ПА облегчает настройку элементов схемы и обеспечивает визуальный контроль картин распределений света в различных плоскостях схемы. Переменный светоделитель РСД позволяет управлять отношением интенсивностей опорного и объектного пучков. [25]

Схема записи одноступенчатой безлинзовой радужной голограммы сходящей предметной волной. [26]

Сферическая волна, освещающая объект, собирается в плоскости РЗ ( З, Уз) - Матовое стекло Д располагается непосредственно перед объектом в плоскости Р ( х, у) и устанавливается на подвижном столике, который может перемещаться в вертикальном направлении. Плоская опорная волна падает сверху под углом В к оптической оси системы. Синтезирование щелевой функции осуществляется за счет смещения диффузного фона ( матового стекла) в вертикальном направлени у. Если входящий предметный пучок создается от плоской волны с помощью линзы с фокусным расстоянием /, то плоскость Р3 ( х3, г / 3) будет совпадать с задней фокальной плоскостью линзы. [27]

Расположение голограмм при записи. [28]

А - точечный, исходящая от него волна - сферическая. В результате взаимодействия плоской опорной волны и сферической предметной волны возникает система интерференционных полос. На рисунке показано семейство интерференционных максимумов в плоскости, содержащей объект А и нормаль N к опорной волне. Следами поверхностей максимальной интенсивности являются параболы. Если выделить любую малую часть сферической волны, интерферирующей с плоской волной, то результирующая интерференционная картина будет подобна картине, изображенной на рис. 6.1.7, и для нее также справедливо выражение 2dsin 6 К. [29]

Топографический интерферометр фазовых объектов на основе двух сферических зеркал. [30]

Страницы: 1 2 3