Анод - прожектор
Cтраница 2
Экран с внутренней стороны покрывают тонкой алюминиевой пленкой 9, которую электрически соединяют с внутренним проводящим покрытием 10 оболочки, узлом маски, анодами прожекторов и высоковольтным выводом, образуя конструкцию второго анода. Теневая маска - тонкая металлическая пластина толщиной около 0 15 мм с отверстиями, число которых равно числу триад. Она размещена примерно в 15 мм от экрана. Теневая маска - затеняет ( вырезает) электронный луч, не давая ему засвечивать сне свои триады. [16]
 |
Энергетическое распределение термоэлектронов, эмиттиро-ванных вольфрамовой нитью при Г1750К и V010B. [17] |
На рис. 4.4 приведена схема конденсатора Юза-Рожанского, предназначенного для энергетического анализа электронов в различных элементах поперечного сечения ленточного плоскопараллельного электронного потока на фиксированном расстоянии от анода прожектора. [18]
Если у края проводящего покрытия, соединенного со вторым анодом, поместить плоскую ( или слегка выпуклую в сторону экрана) мелкоструктурную сетку с потенциалом второго анода, то, очевидно, собирающая область линзы исчезнет, так как пространство от второго анода прожектора до сетки будет эквипотенциальным. В то же время действие рассеивающей области сохранится в полной мере, так как эквипотенциали между сеткой и экраном будут искривлены в сторону экрана. Если рассеивающая линза имеет малые аберрации, то линейность отклонения не нарушается. [19]
При использовании последующего ускорения в трубках с колбами обычной формы удовлетворительные результаты - сравнительно небольшое уменьшение чувствительности, а также отсутствие заметных искажений и нарушения линейности отклонения - могут быть получены лишь тогда, когда потенциал третьего анода не более чем в 2 - 2 5 раза превышает потенциал второго анода прожектора. Это объясняется тем, что при больших ускоряющих напряжениях на качество фокусировки меньше влияет разброс начальных скоростей электронов и сил кулоновского расталкивания. В случае необходимости изображение на экране может быть увеличено оптическим ( или фотографическим) путем без снижения четкости. [20]
Для отклонения луча используются две пары длинных катушек, создающих приблизительно однородные поперечные поля. Кроме того, в области анода прожектора снаружи трубки устанавливаются корректирующие ( подстроечные) катушки, создающие короткие поперечные магнитные поля. Регулированием тока этих катушек можно в небольших пределах отклонять луч для подбора наилучшего режима прохождения электронов сквозь анодную диафрагму, а также воздействовать на электроны, возвращающиеся от мишени, для обеспечения наиболее полного улавливания их первым эмиттером умножителя - анодной диафрагмой прожектора. Двусторонней мишенью является весьма тонкая пластинка ( толщиной 4 - 5 мкм), изготовляемая в большинстве суперортико-нов из специального стекла с повышенной электропроводностью. Благодаря очень малой толщине поперечное сопротивление оказывается, небольшим и потенциальный рельеф, формируемый на одной стороне мишени, переходит за счет поперечной проводимости на другую ее сторону. В то же время поверхностное ( продольное) сопротивление мишени является достаточно большим, и заметного растекания заряда по поверхности мишени за время передачи кадра не происходит. При этом поперечная проводимость мишени обеспечивает достаточно полное соответствие распределения потенциала на обеих сторонах мишени, а большое продольное сопротивление препятствует быстрому сглаживанию потенциального рельефа. [21]
В этом случае экран начинает заряжаться положительно относительно анода прожектора. Однако значительного превышения потенциала экрана над потенциалом анода прожектора не происходит, так как часть вторичных электронов возвращается ца зарядившийся положительно ( относительно анода прожектора) экран. Возвращающиеся на экран вторичные электроны снижают потенциал экрана. Равновесие устанавливается при потенциале экрана, примерно равном потенциалу анода прожектора. Таким образом, в области энергии электронов луча eUi - eU2 ( точки а и b на кривой рис. 6.12), соответствующей 0 1, потенциал экрана можно с достаточной степенью точности считать равным потенциалу анода прожектора. Экспериментальное определение потенциала экрана показывает, что в зависимости от плотности тока электронного луча и условий отбора вторичных электронов от экрана истинный потенциал экрана ( при ст 1) может отличаться от потенциала анода прожектора на несколько вольт в ту и другую сторону. Например, при большой плотности тока луча и затрудненном отборе вторичных электронов у поверхности экрана может образоваться отрицательный объемный заряд - потенциал экрана будет несколько ниже потенциала анода прожектора. Наоборот, при малой плотности тока луча и хорошем отборе вторичных электронов потенциал экрана может быть на несколько вольт выше потенциала анода прожектора. [22]
Крь но меньше UKp2 о1, от мишени уходит больше вторичных электронов, чем приносится пучком, на поверхности мишени накапливается положительный заряд, потенциал мишени повышается. Однако заметного превышения потенциала мишени над потенциалом анода прожектора или коллектора не происходит, так как создающееся у поверхности мишени ускоряющее поле возвращает часть вторичных электронов на мишень, избыточный положительный заряд частично компенсируется. Таким образом, при кр а крг на поверхности мишени устанавливается равновесный потенциал, примерно равный потенциалу последнего анода прожектора или потенциалам расположенных вблизи мишени сетки или коллектора. [23]
Вредное действие цилиндрической линзы, образующейся между анодом прожектора и входным краем отклоняющей системы, иногда можно компенсировать небольшим изменением среднего потенциала между отклоняющими пластинами относительно анода прожектора. [24]
 |
Преломление отклоненного луча полем линзы, образованной между вторым и третьим анодами. [25] |
При очень большой скорости движения луча по экрану яркость свечения снижается, так как средняя плотность тока на экране оказывается очень малой. Однако увеличение энергии электронов за счет повышения напряжения на аноде прожектора приводит к снижению чувствительности. [26]
 |
Электрическое поле в толще дна колбы. [27] |
Это кажущееся противоречие объясняется хотя и небольшой, но все же конечной проводимостью стекла стенок и дна колбы, а также слоя люминофора. При включении высокого напряжения от проводящего покрытия внутренней поверхности колбы, соединенного с анодом прожектора, по стеклу и слою люминофора распространяется зарядная волна, доводящая потенциал экрана ( до попадания на него электронного чуча) до значения потенциала проводящего покрытия. Поэтому практически потенциал экрана в отсутствие электронной бомбардировки, например, при запертом отрицательным смещением модулятора луче, но при поданном напряжении на ускоряющие электроды прожектора, равен потенциалу ближайшего к экрану электрода. При падении луча на экран электропроводность экрана оказывается недостаточной для быстрого уравнивания потенциалов экрана и проводящего покрытия; исстинный потенциал экрана устанавливается в соответствии со значениями коэффициента вторичной эмиссии экрана и энергии электронов луча, как это было показано ранее. [28]
При проектировании на мишень оптического изображения с поверхности ее начинают испускаться фотоэлектроны. Наличие ускоряющего поля делает фотоэмиссию насыщенной, и все фотоэлектроны уходят на проводящее покрытие или второй анод прожектора. Так как число уходящих фотоэлектронов пропорционально падающему на мишень световому потоку, заряд, накапливаемый элементами мишени, будет воспроизводить распределение яркости в передаваемом изображении. Таким образом, на поверхности мишени создается потенциальный рельеф, причем наиболее светлым местам изображения будет соответствовать наибольший положительный потенциал. [29]
 |
Схема устройства тринитрона. [30] |
Страницы: 1 2 3 4