Сопряженная волна

Cтраница 2

Как следует из (1.49) и (1.50), для среды с локальным нелинейным откликом фаза сопряженной волны меняется по глубине среды по линейному закону, а для сигнальной волны эта зависимость нелинейна. Правда, нелинейность существенна для малых 7 z, с ростом же 7 z закон изменения фазы приближается к линейному. Относительный сдвиг парциальных решеток 6б) з, 6е42 и е) 4, 6е32 ( Ф) на входе среды равен - тг / 2 (1.51), т.е. оптимален для усиления. Хотя по мере продвижения в глубь среды сдвиг уменьшается, он не обращается в нуль. [16]

Схема установки для получения голограммы ( а и восстановления изображения ( б. [17]

Поскольку процесс записи двумерной голографии неоднозначен, то при восстановлении наряду с исходной волной, дающей мнимое изображение объекта там, где он находился при записи, действует и другая, сопряженная волна, дающая действительное изображение - объекта. [18]

Рассмотрение этого выражения показывает, что в нем содержатся волны-двойники, которые несут одинаковую энергию, но имеют противоположные знаки фазового сдвига, относительного опорной волны. Наличие сопряженных волн приводит к серьезному искажению, если они не могут быть эффективно разделены. Действительное и мнимое изображения располагаются на одной оси и мешают наблюдателю рассматривать их раздельно. [19]

Голографические компенсаторы позволяют реализовать метод коррекции изображений, основанный на использовании сопряженной волны, образующей действительное изображение объекта. Не вдаваясь в подробности понятия сопряженная волна, отметим лишь, что при совмещении действительного изображения искажающего элемента с самим этим элементом происходит восстановление первоначальной формы световой волны и получается неискаженное изображение наблюдаемого объекта. Искажающим элементом может быть линза, рассеиватель типа матового стекла или турбулентная атмосфера. Впервые метод коррекции изображений с помощью голографических компенсаторов был применен для коррекции линзовых аберраций. [20]

Трехмерная голограмма, у к-рой толщина h много больше Л ( рис. 1, а), представляет собою наиб, общий случай голографич. Она однозначно восстанавливает волновое поле объекта - сопряженная волна W и соответствующее ей сопряженное изображение О отсутствуют. Особенностью трехмерной голограммы является также способность воспроизводить не только фазу и амплитуду записанного на ней излучения, но и его спектральный состав. Оказывается, что если такую голограмму восстановить источником излучения со сплошным спектром ( напр. Эти волны складываются синфазпо и взаимно усиливают друг друга только для одной монохроматич. [21]

Однако дополнительное усиление позволяет получить коэффициент отражения сопряженной волны больше единицы. [22]

ГОЭ можно рассматривать как запись оптической интерференционной картины, такой, что в каждой точке регистрирующего материала поверхность интерференционных полос является зеркальной и отражает входной луч в выходной. Такой подход справедлив только для частной пары сопряженных волн, для которых рассчитывается ГОЭ. Подход полезен тем, что позволяет найти поверхностную решетку, которая действительно определяет геометрию формирования изображения голографическими элементами. Эта поверхностная решетка представляет собой геометрическое место точек, в которых пересекаются зеркальные интерференционные плоскости с поверхностью материала, на котором записывается голограмма. Чтобы быть точными, это поверхность регистрирующего материала, из которой выходят преобразованные или дифрагированные волны. [23]

Оптические генераторы на основе четырехволнового взаимодействия. [24]

Именно это и позволяет назвать данную геометрию оптического генератора также и схемой пассивного ( или самонакачивающегося) ОВФ-зеркала. При накачке единственным внешним пучком сложной формы Ri она самопроизвольно создает сопряженную волну R2 ос Rj. Необходимые вспомогательные фазово-сопряженные волны St и S2 вырабатываются в схеме автоматически в результате развития процесса генерации в резонаторе. [25]

Единственный пучок света, падающий на кристалл с отполированными боковыми гранями, порождает внутри петлю обратной связи с двумя распространяющимися навстречу друг другу взаимно сопряженными волнами. Волна 1, выходящая из первой области взаимодействия в направлении ребра образца, возвращается в качестве волны 2 во вторую область взаимодействия. [26]

Несмотря на то что в 60 - х - начале 70 - х гг. был выполнен ряд работ, результаты которых впоследствии интерпретировались ( в ряде случаев вполне справедливо) как проявление ОВФ при вынужденных рассеяниях, первой работой, в которой этот эффект целенаправленно наблюдался и был однозначно интерпретирован, явилась упоминавшаяся выше статья [42], в которой был выполнен эксперимент по обращению волнового фронта пространственно-неоднородного пучка при ВРМБ в светопроводе. В этой же работе указывалась и причина ОВФ при ВРМБ, связанная с превышением 6 инкремента для обращенной структуры поля G над инкрементом GHK других, не сопряженных волн - 6G / G IK. При большом значении общего порогового инкремента GBP пл 20 разницы в усилении ( около 105 раз) оказывается достаточно, чтобы из затравочных шумов на стоксовой частоте выделить по мощности или энергии лишь обращенную составляющую. [27]

Перекрывание р-орбиталей бутадиена. [28]

В бутадиене, как и в этилене, С-атомы благодаря а-связям настолько приближены друг к другу, что создаются условия для перекрывания р-орбиталей и образования л-связей. Для бокового перекрывания здесь нет заранее заданного направления, а наоборот, имеется вероятность более или менее равномерного перекрывания во всех местах. С волномеханической точки зрения это соответствует образованию единой сопряженной волны, охватывающей всю электронную систему. [29]

Изменение характера отклика светочувствительной среды, естественно, приводит к изменению результата взаимодействия восстанавливающего излучения со структурой голограммы. Если на равномерно заполненных сгустках показателя преломления излучение только преломлялось и поэтому восстановленная волна распространялась в том же направлении, что и падающая, то в случае бриллюэновского зеркала те же сгустки, модулированные поперечными звуковыми волнами, сильно отражают свет в обратном направлении. Изменению направления волны на противоположное при неизменной общей конфигурации картины ее интерференции ( конфигурация сгустков в обоих случаях одинакова, изменяется только их наполнение) соответствует переход к сопряженной волне. [30]

Страницы: 1 2 3