Входящая волна - Большая Энциклопедия Нефти и Газа, статья, страница 1
Закон Митчелла о совещаниях: любую проблему можно сделать неразрешимой, если провести достаточное количество совещаний по ее обсуждению. Законы Мерфи (еще...)

Входящая волна

Cтраница 1


Входящая волна должна быть комплексно сопряжена выходящей, откуда следует, что результирующее поле является действительным. Определение фазы ф и амплитуды а - задача нетривиальная, поскольку отраженная волна формируется различными частями стенок биллиарда.  [1]

В этом приближении дейтронная волновая функция 4 d апроксимируется входящей волной, искаженной только за счет упруго рассеянной выходящей волны; нейтронная волновая функция п - выходящей волной, искаженной только за счет упруго рассеянной волны. Если энергия вырывания протона из бомбардируемого ядра в реакции ( п, d) равна ел - абсолютной величине энергии связи дейтрона, то такое приближение к точным xFd и Ч будет не очень хорошим. Батлера, которая получена в частном случае приближения искаженных волн, будет несправедлива. Последнее, как известно1), имеет место в действительности. В тех случаях, когда теория Батлера расходится с экспериментальными данными, последние часто интерпретируют с помощью теорий Батиа и др. и Дэйча и Френча, основанных на использовании первого борновского приближения с неискаженными плоскими волнами. То обстоятельство, что упомянутые выше трудности с резонансной энергией не проявляются в более грубых теориях, не является удивительным, поскольку в этих теориях не используются свойства волновой функции захваченной частицы. Относительно небольшой успех расчетов по теории Батиа и др. реакции С12 ( d, п) обусловлен, по-видимому, тем, что для согласования с экспериментом необходимо вводить аномальный радиус ядра. Численные расчеты Тобокмана и Калоша показывают, что при получении результатов Батлера из формулы, найденной в приближении искаженных волн, пренебрегают далеко не малыми эффектами.  [2]

На каждом ее входе ( t - м) имеются падающая, или входящая волна аг, образованная источником или отражением от подключенной нагрузки ( если она отличается от номинальной), и отраженная, или выходящая волна bt, вызванная волнами flj на всех п входах.  [3]

Таким образом, Е0А ( со) - потеря ( или прирост) амплитуды первоначальной входящей волны ( при поглощении или усилении ее), a D ( со) sin со / - новая, сдвинутая по фазе волна, появившаяся на выходе.  [4]

Таким образом, в выходящей волне присутствует не только основная компонента, которая была во входящей волне, но и некоторая доля второй гармоники.  [5]

Эйри ( интенсивность по оси z нормирована к 1); б - входящая вол-в - входящая волна имеет астигматизм и сфокусирована в одну из астигматических линий.  [6]

Это объяснение не исключает, конечно, возможности наличия выходящих волн по двум широким полосам, окружающим оси х и у, и входящих волн по направлению, образующему конечные углы с этими осями. С другой стороны, если провести сначала интегрирование по ky, форма результата покажет, что входящая волна по у для любого х отсутствует. Отсюда следует, что входящие волны по х или у для любого направления отсутствуют.  [7]

W из другого класса функций Тюкольского, то в нее входили бы радиационная l / r - компонента выходящих волн и индукционная 1 / г5 - компонента входящих волн.  [8]

9 Магнитоэлектрический измерительный преобразователь для измере ния давления за фронтом ударной волны. [9]

Последнее выражение и является расчетным для определения давления. При этом принципиально возможна регистрация не только профиля входящей волны, но и отраженной от свободной поверхности. Если удается предотвратить обрыв выводов, то регистрируются и растягивающие напряжения вплоть до появления откола, что не позволяют сделать пьезорези-стивные преобразователи. Главное достоинство рассматриваемого метода - не требуется предварительной тарировки, недостаток - необходимость дифференцирования регистрируемого сигнала.  [10]

Эти результаты, возможно, противоречат нашим интуитивным представлениям, что нелинейный процесс должен происходить быстрее, чем линейный, пока не произойдет своего рода насыщения. Однако эффект нелинейности здесь приводит к увеличению скорости, с которой входящая волна устремляется к Х - линии. В линейном режиме время, необходимое для того, чтобы входящая волна достигла Х - линии, возрастает бесконечно при г /, стремящемся к нулю. Таким образом, при уменьшении rj величина пересоединенного потока до момента коллапса при t / стремится к нулю при г /, стремящемся к нулю.  [11]

Функция 4rf, представляет собой входящую дейтронную волну, приводящую к возникновению выходящих волн во всех каналах. Функция YJJ представляет собой выходящую нейтронную волну, приводящую к возникновению входящих волн. Формула ( 45.9 - 0 Для i верна только вне поверхности S. В области между S и S0 она несправедлива, так как здесь из-за наличия V нельзя использовать понятие канала.  [12]

Это объяснение не исключает, конечно, возможности наличия выходящих волн по двум широким полосам, окружающим оси х и у, и входящих волн по направлению, образующему конечные углы с этими осями. С другой стороны, если провести сначала интегрирование по ky, форма результата покажет, что входящая волна по у для любого х отсутствует. Отсюда следует, что входящие волны по х или у для любого направления отсутствуют.  [13]

Можно показать, что при х0, / / () и ( л2 г / 2) 1 / 2 - оэ эта функция содержит только выходящие волны. В этой формуле используются символы е, е, когда эти величины отрицательны; когда они положительны, то употребляются обозначения k, k2r Доказательство отсутствия входящих волн при больших значениях ( х2 г / 2) 1 / 2 можно получить почленно. Второй член обращается в нуль при г / со. Таким образом, если е - е (, 0, то получится интегрирование, эквивалентное интегрированию по контуру С ( см. фиг.  [14]

Эти теоремы вытекают из свойств коэффициентов Рака. В статьях Сакса и сотрудников [159, 160], вторая из которых содержит поправки к доказательству, данному в первой работе показано, что в ядерной реакции, вызванной неполяризованным пучком частиц с определенным орбитальным моментом, падающим на неполяризованную мишень, угловое распределение интенсивности выходящей волны не может быть более сложным, чем угловое распределение интенсивности входящей волны. В доказательстве Янга непосредственно используются свойства симметрии, присущие данной проблеме. В статье Янга обсуждаются также обобщения на релятивистские проблемы.  [15]



Страницы:      1    2