Cтраница 1
Рассеянная волна в этом случае равномерно распределена по всем направлениям, а эффективная ширина рассеяния значительно больше геометрической ширины. Это явление связано с тем, что, как бы ни был мал радиус цилиндра по сравнению с длиной волны, диаметр области, где возникает существенное искажение плоского поля, имеет порядок длины волны. [1]
Рассеянная волна от гибкой сферы, как и в случае жесткой сферы, представляет в основном сумму излучений 0-го и 1-го порядка, но с иным соотношением компонент. [2]
Рассеянная волна образуется за счет вкладов, получающихся при непосредственном рассеянии падающей волны. [3]
Рассеянная волна возникает в результате излучения этими переменными моментами. Задача о рассеянии электромагнитных волн ia теле малых размеров сводится к определению дипольных моментов, которые приобретает тело. [4]
Рассеянная волна создается электрическим и магнитным дипольными моментами, которые индуцируются падающей волной. [5]
Рассеянная волна отличается от нерассеянной сдвигом фазы при га - это показано на рис. 3.4. Поскольку потенциал притягивающий ( скорость частицы в яме увеличивается, а длина волны уменьшается), сдвиг фазы положителен. Для отталкивающего потенциала картина обратная. [6]
Рассеянная волна вызывает отклонение решетки от регулярности и соответствующее перераспределение света в дифракционных порядках. [7]
Рассеянную волну мы при этом рассматриваем как волну, излучаемую телом; разница заключается только в том, что вместо движения тела в жидкости мы имеем теперь дело с движением жидкости относительно тела. [8]
Если рассеянная волна относительно слаба, то полная амплитуда волны очень близка к вектору ОР, равному амплитуде когерентного фона, сложенной с синфазной компонентой рассеянной волны. В случае фотографической пластинки с коэффициентом контрастности Г 2 эта амплитуда, возведенная в квадрат, характеризует пропускание, показанное на нижней диаграмме. [9]
Поэтому рассеянная волна излучается с той же частотой, какую имела падающая. Это легко понять, поскольку электрический вектор рассеянного света, определяемый моментом р, всегда параллелен вектору Е первоначального луча. Такое положение вещей не сохранится в случае анизотропной молекулы, у которой, как мы только что видели, направление индуцированного дипольного момента не совпадает с направлением индуцирующего электрического вектора. Наблюдая теперь рассеянный свет в направлении, перпендикулярном падающему лучу, мы обнаружим, что он Поляризован уже не полностью, а лишь частично. В рассеянном свете появляется компонента электрического вектора, перпендикулярная вектору Е падающего света Проводя опыт с поляризационным прибором, мы уже не отыщем, как раньше, такого положения николя, при котором поле зрения будет полностью затемнено. [10]
Если рассеянная волна частично деполяризована, то могут быть использованы методы, совершенно аналогичные использованным в гл. [11]
Поскольку рассеянная волна асимптотически ведет себя как сферическая, удобно сразу же ввести радиальную зависимость вида e - l Vr, где г - расстояние от начала координат, расположенного в окрестности рассеивающего тела, до точки наблюдения. [12]
Амплитуда рассеянной волны выражается через точную в. [13]
Амплитуда рассеянной волны положительна. [14]
Интенсивность рассеянной волны определяется произведением сопротивления излучения на квадрат амплитуды скорости. [15]