Прошедшая волна

Cтраница 2

Это уравнение сообщает нам, что прошедшая волна ( у) - это просто исходная падающая волна ( 1) плюс добавочная волна ( Р), разная отраженной. Это не всегда так, но при рассеянии на одном только атоме оказывается, что это так. Если бы у вас была целая группа атомов примеси; то величина, добавляемая к волне, бегущей вперед, не обязательно вышла бы такой же, как у отраженной волны. [16]

Плоскость рамки совпадает с плоскостью поляризации прошедшей волны. [17]

Заметим, что решетка изменяет фазу прошедшей волны, как бы ускоряя ее. [18]

Однако благодаря существованию отраженной волны интенсивность прошедшей волны не равняется интенсивности отраженной волны. Обычно, они не равны по той причине, что в кристалле, даже при нормальном падении, интенсивности проходящих волн, поляризованных в двух азимутах, - различны. [19]

При контроле изделия амплитудным методом регистрируется амплитуда прошедшей волны, а при фазовом - ее фаза. Расстройка фазового интерферометрического моста и появление разностного сигнала происходит лишь при наличии каких-либо дефектов контролируемого изделия. Волноводный СВЧ-тракт и генератор смонтированы в каретке дефектоскопа на двух скобах, которые перемещаются в процессе контроля по вертикальным направляющим, обеспечивая заданный шаг контроля. Кроме того, каретка может перемещаться горизонтально в зависимости от конфигурации изделия. Скобы с антенными узлами имеют возможность перемещаться в вертикальной плоскости, поворачиваясь под действием пружины на некоторый угол на горизонтальных осях, расположенных на каретке. Для этой цели в волноводном тракте предусмотрены гибкие диэлектрические волноводы. [20]

Известны формулы Френеля, позволяющие вычислять амплитуды отраженных и прошедших волн для плоского однородного препятствия в воде или в воздухе. Однако в твердых телах, например в пластинах, стержнях и вообще в средах, где может существовать несколько типов волн, расчет коэффициентов отражения является громоздким. Ниже излагается теория, предложенная в [124], обобщающая формулы Френеля на среды с произвольным числом волн и позволяющая представить коэффициенты отражения в компактном виде, удобном для расчетов на ЭЦВМ. В приводимых далее иллюстративных примерах анализируются потоки энергии в различных структурах. [21]

Согласно этому закону следы на препятствии всех падающих, отраженных и прошедших волн совпадают, в противном случае нельзя было бы точно удовлетворить граничным условиям на линии препятствия. [22]

Зависимости р / ( Р2, MQ при взаимодействии с загромождением в трубе.| Зависимости р4 от аэродинамического параметра Cxs3ar / s при различных значениях числа MQ. [23]

На рис. 11.10 дана зависимость давления в прошедшей волне р от величины ] n ( Cxs3ar / s), где s3ar - площадь загромождения. В случае простых тел ( сфера, цилиндр, плоская пластина), составляющих загромождение, величину Сх можно определить аналитически, для тел сложной формы - путем продувок в аэродинамических трубах. [24]

Первый член Sp правой части (42.11) соответствует прямо прошедшей волне при восстановлении. Второй член представляет собой с точностью до постоянного множителя функции объекта. [25]

Отражение и преломление плоской волны на плоской границе раздела между двумя веществами J и 2 при наклонном ее падении. [26]

В отличие от показанного на рис. 2.6, здесь прошедшая волна имеет больший угол выхода, чем угол падения: более высокой скорости звука соответствует и больший угол выхода. [27]

От ширины лент решетки здесь зависит только фаза прошедшей волны. [28]

Следовательно, экспоненциальное убывание при увеличении ширины лент амплитуды прошедшей волны Ь0, когда х 1 / 2 cos 1 ( 5, при х 1 / 2 созг сменяется алгебраическим. [29]

Образование неоднородной волны в среде без потерь. [30]

Страницы: 1 2 3 4