Плоская детонационная волна

Cтраница 3

Лаф - фиттавсмесиС82 302 [ 103 1041 в сферической колбе радиусом 13 еж до опытов Фрейвальда и Уде в шарах-зондах радиусом до 180 см, не обладают той степенью точности, которая необходима для сравнения с известными скоростями распространения плоских детонационных волн. [31]

Ударная адиабата вещества в координатах ( р - и ] ( к методу отражения. [32]

Производятся измерения скорости D ударной волны в исследуемой среде 2 при детонации, ударе и ядерном взрыве ( ЯВ), в последнем случае давление ударного сжатия составляет 5000 ГПа. Плоская детонационная волна, или же ударник, возбуждают ударную волну в среде 1, динамическая адиабата которой известна. В противном случае от границы раздела в среду 1 отражается волна разрежения. В среде 2 всегда распространяется ударная волна. [33]

Растровая фоторегистрация процесса огибания детонационной волной угловой границы. [34]

Этот метод применяется при отработке генераторов плоской детонационной волны. [35]

Торцевая растровая фоторегистрация позволяет определить форму фронта не только вдоль плоскости, проходящей через ось симметрии заряда ВВ, но и по всей торцевой поверхности. Этот метод применяется при отработке генераторов плоской детонационной волны. [36]

Схема взрывного метания, использующая кумулятивный эффект. [37]

Устройство состоит из заряда ВВ ( 1), плиты ( 2) и полости ( 3) в плите. При детонации заряда ВВ ( 1) плоская детонационная волна отражается от плиты, в которой возникает плоская ударная волна. [38]

Распространение сферической детонационной волны отличается от распространения плоской детонационной волны в трубке постоянного сечения прежде всего тем, что в первом случае поверхность ударной волны, распространяющейся во фронте детонационной волны и обеспечивающей воспламенение ударно-сжатого газа, непрерывно возрастает как квадрат ее радиуса, во втором случае поверхность ударной волны остается постоянной. Следовательно, если при распространении сферической детонационной волны обеспечить условия, при которых падение скорости не будет превышать 10 - 15 % от расчетной, то такая волна, по-видимому, будет распространяться стационарно. [39]

Вектор D, расположенный под углом к направлению распространения всего комплекса, можно разложить на продольную составляющую, параллельную оси трубы, и составляющую, нормальную оси, тангенциальную к стенкам. Первая составляющая по условию стационарности равна скорости плоской детонационной волны. [40]

При переходе из узкой трубы в широкую детонационный режим сохраняется в пределах определенного минимального диаметра узкой трубы, зависящего от свойств горючей среды. Сферическая детонация сильно взрывчатых систем может быть вызвана не только плоской детонационной волной, но и сферической ударной волной, созданной внутри взрывчатой среды. Источником такой волны может быть не только заряд конденсированного взрывчатого вещества, но и достаточно сильная электрическая искра, образующаяся при разряде конденсатора. [41]

Отсюда следует, что для детонационных волн, близких к волне Чеп-мена - Жуге, параметры газа за волной с точностью до членов порядка г1 / 2 включительно удовлетворяют тем же соотношениям, что в бегущей волне Римана. Этот вывод будет использован в дальнейшем при рассмотрении асимптотического поведения плоских детонационных волн. Как известно, для ударных волн ( QJ 1) величины р / р и а - ( 7 - 1) / 2 за волной постоянны вплоть до членов порядка г2 включительно. [42]

Более подробно процесс сварки взрывом и некоторые его закономерности можно представить следующим образом. После инициирования детонатором взрыва заряда ВВ с огромной скоростью по нему распространяется плоская детонационная волна. [43]

Тэйлор показал, что в ВВ с исчезающе малой шириной зоны реакции распространение сферической детонационной волны, возбужденной при точечном инициировании, происходит с постоянной скоростью, равной скорости распространения плоской волны. Давление и скорость потока за ударным фронтом падают значительно быстрее, чем в плоской детонационной волне. Совершенно аналогичные условия возникают и при распространении цилиндрической детонационной волны, образующейся при линейном инициировании. [44]

С помощью (15.28) и (15.29) нетрудно получить распределение давления и плотности в детонационной волне. Как видно из (15.33) и (15.34), распределение скорости звука и массовой скорости частиц в плоской детонационной волне линейно, причем при / 3 D / г скорость частиц обращается в нуль. [45]

Страницы: 1 2 3 4