Дрейфовая волна

Cтраница 1

Скорость дрейфовой волны в направлении, перпендикулярном Н ( ионная дрейфовая волна), по порядку величины совпадает со скоростью движения неоднородной плазмы. [1]

Вклад в заряд на границе дает. [2]

С левой стороны одна электронная дрейфовая волна движется вверх, а другая, точно такая же, с правой стороны движется вниз. Поскольку В - псевдовектор, В0г и В0у преобразуются сами в себя. Но поскольку при xLx плотность достаточно мала и очень немногие частицы достигают xLx, там можно использовать и другие граничные условия - возникающие нефизические и нежелательные физические эффекты не столь важны. [3]

Здесь со - частота дрейфовой волны, k - волновой вектор, Тв, Т - температура электронов и ионов, m, M - масса электрона и иона соответственно. Левое соотношение позволяет нам пренебречь движением ионов при исследовании дрейфовых волн. [4]

Скорость дрейфовой волны в направлении, перпендикулярном Н ( ионная дрейфовая волна), по порядку величины совпадает со скоростью движения неоднородной плазмы. [5]

Эту неустойчивость можно отнести к кинетическим, поскольку раскачка дрейфовых волн производится группой резонансных частиц, получающих возможность дрейфовать поперек магнитного поля в электрич. [6]

Второе слагаемое в круглых скобках при мнимой части в (2.20) описывает гравитационную раскачку дрейфовых волн. [7]

Если потенциал, возникающий в результате разделения зарядов, достаточен для искажения потенциала дрейфовой волны, влияние магнитно-звуковой волны на дрейфовую неустойчивость реально. [8]

Соответствующее исследование проведено в работе А. Б. Михайловского и Л. И. Рудакова [3], где были рассмотрены все ветви дрейфовых волн. Нас в первую очередь интересуют нарастающие во времени колебания, так как именно они будут иметь максимальную амплитуду. [9]

Таким образом, при Т Т1 нарастающее к границе плазмы магнитное поле не приводит к стабилизации дрейфовых волн. [10]

Таким образом, начальная функция распределения, параметры которой удовлетворяют соотношению (2.189), устойчива относительно возбуждения дрейфовых волн. [11]

В работе автора и А.В. Тимофеева [1] было показано, что неоднородная разреженная плазма с максвелловским распределением частиц по скоростям является неустойчивой по отношению к дрейфовым волнам [2] с поперечной длиной волны порядка среднего ларморовского радиуса ионов, причем для плазмы ничтожно малого давления инкремент нарастания малых колебаний может быть порядка частоты. Sivp / H2 me / mi, где р - давление плазмы, mi - масса иона, те - масса электрона, в наиболее существенной области волновых чисел инкремент оказывается значительно меньше частоты колебаний. [12]

Болышана, и концентрация электронов, смещающихся под действием магнитно-звуковой волны, определится соотношением пе п0 ( е / 71) фдрехр ( 1сй /), где фдр - потенциал дрейфовой волны. [13]

В § 2.12 и 2.13 показано, что если в поле с минимумом Н функция распределения F зависит от интегралов движения s и р и не зависит от номера силовой линии L, то плазма оказывается устойчивой относительно возбуждения дрейфовых волн. С другой стороны, в § 2.7 - 2.10 исследована динамика квазилинейной релаксации функции распределения, неустойчивой относительно возбуждения дрейфовых волн. [14]

Страницы: 1 2