Распространяющаяся волна

Cтраница 2

Многие из свойств распространяющихся волн присущи также простым колебательным системам, описываемым обыкновенными дифференциальными уравнениями, где независимой переменной является время. Эти свойства волн ( кроме, конечно, распространения в пространстве) могут быть проиллюстрированы при исследовании простого линейного осциллятора. [16]

Это подтверждает отсутствие распространяющихся волн и переноса энергии. С уменьшением частоты составляющие Нх и Ну неограниченно уменьшаются в силу наличия множителя со, а составляющие Ех, Еу и Ez стремятся к постоянной величине. Фактически при Е - волнах в запредельном волноводе играет роль только электрическое поле. Таким же образом можно показать, что в случае Н - волн в запредельном волноводе превалирует магнитное высокочастотное поле. Волновые процессы в запредельном волноводе исчезают, остается провисающее электрическое или провисающее магнитное поле. Работа предельного ослабителя сводится к простой электрической или магнитной связи между приемным и возбуждающим устройствами. [17]

Профили переменных течения, соответствующие, б. [18]

Ву, последовательность распространяющихся волн, соответствующая рис. 5.6, а - 5.7, не наблюдается. Весь протекающий в плазме ток оказывается сосредоточен в пристеночной области толщиной около 3 см. Радиальный ток, протекающий в пристеночном слое [ настолько уменьшает Ву, что амплитуды возмущений, которые должны переноситься вперед магнитозву-ковыми волнами, слишком малы для того, чтобы их можно было наблюдать. В этих условиях существенную роль играют диссипа-тивные эффекты - вязкость и проводимость - и поэтому неудивительно, что идеальная МГД-теория, не учитывающая их, расходится с опытом. Если же электрическое поле достаточно сильно для изменения знака Ву, то картина течения совпадает с представленной на рис. 5.6, 5.9: магнитное давление отрывает от стенки и толкает вперед пристеночный слой, создавая перед ним волны, предсказанные теорией МГД. Наблюдаемая широкая область плавного изменения Ву отождествляется с быстрой волной разрежения. За ней следует резкое уменьшение Ву ( медленная ударная волна), после чего азимутальное магнитное поле меняет направление в широком токовом слое, который идентифицируется с поршнем. [19]

Чтобы определить амплитуду распространяющейся волны, нужно найти ее начальное значение Др0, определяемое разностью давлений в месте аварии до и после нее. [20]

Если рассматривать сумму искомых распространяющихся волн, то поток энергии в силу ортогональности собственных функций равен сумме потоков каждой нормальной волны. Поток энергии затухающих волн равен нулю. [21]

Расстояние, которое проходит распространяющаяся волна за время, равное одному периоду колебаний. [22]

Структура фронта стационарной сывающего распространение скач-бегущей волны при Н. существует. [23]

Оказывается, скорость фронта распространяющейся волны и его структура далеко не всегда оказываются независимыми. [24]

Зависимости Wrn ( L для вставок с потерями и без них. / - tg6 o. 2 - tg6io -. a. [25]

При возбуждении каким-либо образом высших распространяющихся волн в диэлектрике в качестве волноводно-диэлектрического резонатора может служить и обычная диэлектрическая пластина, расположенная перпендикулярно оси волновода. Одним из способов возбуждения в ней высших волн является помещение ее вблизи неоднородности тракта с тем, чтобы затухающие волны ближнего поля этой неоднородности захватывались диэлектриком, превращаясь в распространяющиеся волны, запертые в объеме пластины. [26]

Подходя к открытому концу, распространяющаяся волна сохраняет соответствующую ей симметрию распределения тока, поэтому среди отраженных волн присутствуют волны только того же типа. [27]

Следовательно, в каждой точке распространяющейся волны вектор Е и Н пропорциональны друг другу. Кроме того, они перпендикулярны к направлению распространения ( оси ОХ), ввиду чего электромагнитную волну называют поперечной волной. Исходя из уравнений (4.17), можно также доказать, что векторы Е и Н в волне перпендикулярны друг к другу. [28]

Следовательно, в каждой точке распространяющейся волны векторы Е и Н пропорциональны друг другу. Кроме того, они перпендикулярны направлению распространения ( оси ОХ), ввиду чего электромагнитную волну называют поперечной волной. Исходя из уравнений (4.17), можно также доказать, что векторы Е и Н в волне перпендикулярны друг другу. [29]

Рассеяние поля от сферической поверхности Земли.| К расчету поля дифракции на поверхности Земли. [30]

Страницы: 1 2 3 4