Cтраница 1
Флуктуации объема г, а значит, и флуктуации плотности р пропорциональны ( dV / dP) T. В однофазных системах эта производная обычно не имеет особенностей, и флуктуации в макроскопических масштабах пренебрежимо малы. Однако, например, при фазовом переходе ( см. гл 3.2) производная ( dP / dV) T 0, и обратная величина ( dV / dP) T, а также ( др / дР) т устремляются к бесконечности. Это обстоятельство объясняет, в частности, сравнительную легкость образования зародышей новой фазы. [1]
Флуктуации объема оказываются тем меньше, чем больше частиц в системе. [2]
Вычислим флуктуацию объема и числа частиц по термодинамической теории флуктуации. [3]
Следовательно, флуктуации объема и температуры в однокомпо-нентной жидкости статистически независимы. [4]
Формула (112.7) определяет флуктуацию объема некоторой части тела, содержащей определенное число N частиц. [5]
Для нахождения численных характеристик флуктуации объема, плотности и числа частиц в заданном объеме необходимо знать термическое уравнение состояния системы. [6]
Известно, какое значение имеют флуктуации объема и энергии системы, находящейся в переходных областях состояния. Поэтому не лишено интереса представление скорости звука через эти флуктуации. [7]
В § 71, вычисляя флуктуации объема и плотности, мы нашли, что они пропорциональны сжимаемости ( dV I дР) т и, следовательно, по мере приближения к критической точке ( ( dV I дР) т - х) неограниченно растут. Совершенно так же можно показать, что в магнитной системе флуктуации намагничения, пропорциональные магнитной восприимчивости кт, также возрастают до бесконечности по мере приближения к точке Кюри. Причиной аномального роста флуктуации в окрестности точки фазового перехода является ослабление пружинящих свойств системы, мерой которых является величина ( дР / д У) т в случае жидкости и ( дН I дМ) т в случае магнитной системы. Ввиду этого флуктуации плотности жидкости или флуктуации плотности намагничения в магнетике в окрестности точки перехода коррелируют друг с другом на больших расстояниях и захватывают большие области, чем вдали от критической точки. На опыте это проявляется в аномально сильном рассеянии электромагнитных волн - критическая опалес-ценция - и потока нейтронов жидкостью или системой спинов в состоянии, близком к критическому. [8]
Формула ( И2 7) определяет флуктуацию объема некоторой части тела, содержащей определенное число Л / частиц. [9]
Ограничимся рассмотрением кубического объема с периодическими граничными условиями, хотя в принципе построенный алгоритм допускает флуктуации объема. [10]
Из сказанного ясно, что один и тот же физический процесс, представляющий флуктуации плотности в однокомпонентной системе, можно рассматривать либо как следствие флуктуации объема, занимаемого данным числом частиц, либо как следствие флуктуации числа частиц в заданном объеме. [11]
Как известно, с ростом температуры объем насыщенного пара уменьшается и при критической температуре достигает постоянной величины. При этом флуктуации объема и энергии увеличиваются и знаменатель формулы (5.53) растет; квадрат скорости звука уменьшается. При температуре Т Ткр объем остается постоянным; флуктуации уменьшаются, по крайней мере, быстрее, чем увеличивается Т, поэтому квадрат скорости увеличивается. Опыт показывает, что это увеличение происходит сначала быстро, а затем медленно. [12]
Такие неустойчивые состояния фигурируют в теории Ван-дер - Ваальса наравне с устойчивыми только потому, что эта теория основана на приближении среднего поля, которое полностью игнорирует флуктуации. Если же включить флуктуации объема, то из сказанного ясно, что выживут только устойчивые состояния, а неустойчивые никогда не будут наблюдаться. [13]
Суммируемая компонента дает число частиц в флуктуации вычислительного объема. [14]
Эти два слагаемых обычно сравнимы по величине. Для жидких тел возможны как активационный механизм, аналогичный описанному для твердых тел, так и флуктуацион-ный, при к-ром перемещение частицы происхэдит, если вблизи нее в результате флуктуации объема образуется полость достаточных размеров. [15]