Флуктуация - энергия
Cтраница 2
Как мы видели, флуктуации энергии могут быть выражены через термодинамические величины. Этот пример показывает, что, вычислив статистическую сумму, можно затем вычислить флуктуации динамических переменных, явно входящих в равновесное распределение. Расчет флуктуации других динамических переменных представляет более сложную задачу, так как в общем случае корреляционные функции не выражаются непосредственно через термодинамические величины. [16]
Видно, что введение флуктуации энергии с помощью обобщенного потенциала со специальным выбором связей приводит к механизму нормировки скоростей. [17]
Отметим, наконец, что флуктуации энергии становятся весьма большими в изотермических системах ( Су -), например, в системе жидкость - насыщенный пар при неизменном давлении происходит кипение. В связи с этим весь процесс кипения имеет неупорядоченный, флуктуационный характер. [18]
Так же как и для флуктуации энергии, удобно ввести функцию распределения этих флуктуации. Чтобы придать всем соотношениям симметричную форму, мы включим энергию в рассматриваемый набор переменных. [19]
Отметим, наконец, что флуктуации энергии становятся весьма большими в изотермических системах ( Су -), например, в системе жидкость - насыщенный пар при неизменном давлении происходит кипение. В связи с этим весь процесс кипения имеет неупорядоченный, флуктуационный характер. [20]
Это в свою очередь вызывает флуктуации энергии взаимодействия между различными магнитными диполями. Флуктуации ведут к диполь-дипольной спин-решеточной релаксации. [21]
Это и есть основная формула флуктуации энергии, используемая в эйнштейновской теории броуновского движения. [22]
Впервые получены зависимости для величин флуктуации энергии от давления и температуры в вершине трещины и в зоне контакта соуда-ряемых тел. Они позволяют рассматривать процессы фрактоэмиссии различного типа ( эмиссии электронов, излучения квантов электромагнитного излучения, отщепления компонентов решетки в виде ионов, атомов, молекул, а также в виде субнаноразмерных и наноразмерных кластеров) путем анализа величин давлений и температур, возникающих в вершине трещины в момент удара. Полученные соотношения позволяют оценить диапазон энергий и размеры частиц, вылетающих из вершины трещины, а также величину области перенапряжения. [23]
Впервые получены соотношения для величины флуктуации энергии в вершине трещины и в зоне контакта соударяемых тел, позволяющие анализировать процессы фрактоэмиссии различного типа: эмиссии электронов, излучения квантов электромагнитного излучения, отщепления компонентов решетки в виде ионов, атомов, молекул, а также в виде суб-наноразмерных и наноразмерных кластеров. Предложенный подход позволяет определить возможный диапазон энергий фрактоэмиссионных явлений, который, согласно выражению ( 3), зависит от величин давлений и температур в вершине трещины, возникающих в момент удара и развития трещины. Полученные зависимости позволяют также рассчитывать распределение по энергиям эмиттированных квантов электромагнитной энергии, электронов, ионов, наноразмерных частиц различной величины, вычислять размеры зоны перенапряженного состояния. [24]
Первый сомножитель уравнения (IV.38) характеризует флуктуацию энергии, необходимой для образования зародыша критического размера, второй сомножитель - изменение вязкости среды. [25]
 |
Схема образования дефектов по Френкелю ( а и Шоттки ( б. [26] |
Междуузельные ионы, опять-таки благодаря флуктуациям энергии, могут перескакивать из междуузлия в междуузлне, меняя свое местоположение. Следовательно, Междуузельные ионы подвижны, но их движение беспорядочно, ненаправленно. В результате беспорядочного движения Междуузельные ионы могут приблизиться к вакансии и в один из перескоков занять нормальное место в свободном узле решетки. [27]
Необходимость флуктуации концентрации в добавление к флуктуации энергии затрудняет образование центров новой фазы, особенно в тех случаях, когда составы исходной и новой фаз сильно различаются. [28]
Поскольку обычно число частиц велико, флуктуации энергии пренебрежимо малы. [29]
Вблизи границы достижимых перегревов средний уровень флуктуации энергии является достаточным источником работы, необходимой для образования критического пузырька в перегретой жидкости. Дополнительная флук-туационная энергия может по-разному распределиться между пк молекулами. Критический пузырек возникает лишь при относительно немногих конфигурациях молекул в активированном комплексе. Вероятность состояния, связанная с расположением группы молекул, является энтропийным фактором. С увеличением перегрева величина пк быстро убывает, что приводит к очень резкому росту энтропийного фактора. Рассматриваемый механизм фазового перехода приводит к необратимому процессу выделения новой фазы и ограничивает развитие в системе гомофазных флуктуации. Выше критической точки можно проследить нарастание крупномасштабных флуктуации плотности, которое не осложнено появлением фазовых границ. [30]
Страницы: 1 2 3 4