Cтраница 1
Флуктуации энтропии в данном случае сопровождаются локальными изменениями температуры - температурными волнами. Локальные изменения температуры могут вызывать локальные изменения структуры, степени заселенности возбужденных состояний и другие отклонения от равновесия, которые приводят к локальному изменению энтропии и связанным с ней локальным изменением плотности системы. Иначе говоря, изобарические флуктуации плотности означают флуктуации концентрации ассоциатов и комплексов, их конформеров, а также возбужденных молекул. В растворах эти флуктуации не сопровождаются изменением концентраций независимых компонентов системы. Их не следует смешивать с флуктуациями концентрации независимых компонентов. [1]
В случае флуктуации энтропии величина КЕ является теплопроводностью, а ХЕ - теплоемкостью единицы объема при постоянном давлении, равная рср. [2]
В жидкостях возможны спонтанные флуктуации энтропии, обусловленные перестройкой структуры и флуктуации энтропии, обусловленные температуропроводностью, а в растворах - диффузией. Мы рассматриваем пока первый тип флуктуации. [3]
Отсюда следует, что флуктуации энтропии и давления независимы друг от друга. [4]
Мы будем понимать под флуктуацией энтропии изменение-функции S ( E, V), рассматриваемой формально как функция от точных ( флуктуирующих) значений энергии и объема. [5]
Условие адиаба-тичности распространения зависит от скорости затухания флуктуации энтропии, которая в свою очередь определяется процессами диффузии тепла. Распространение возмущения можно считать адиабатичным, если флуктуация энтропии, захватившая область длины волны, не успевает диссипировать за время порядка одного периода колебаний. [6]
Здесь не учитываются изменения е, обусловленные флуктуациями энтропии, концентрации и ориентации и вызывающие дополнительные эффекты рассеяния. [7]
Действительно, временные изменения оптических неоднород-ностей, вызванных флуктуациями энтропии или температуры ( см. (160.2)), подчиняются уравнению температуропроводности, решение которого в данном случае дает экспоненциальную зависимость от времени. [8]
Необходимость такого дополнения особенно важна для жидкостей, где флуктуации энтропии более значительны, чем у твердых тел. [9]
В жидкостях возможны спонтанные флуктуации энтропии, обусловленные перестройкой структуры и флуктуации энтропии, обусловленные температуропроводностью, а в растворах - диффузией. Мы рассматриваем пока первый тип флуктуации. [10]
В низкочастотной области (89.19) достаточно рассмотреть, как уже было указано, флуктуации энтропии, пренебрегая при этом флуктуациями давления. [11]
Чтобы закончить этот обзор, кратко обсудим методы измерения рассеяния, обусловленного флуктуациями энтропии ( релеевское рассеяние); в этом случае смещения частоты линии не происходит и изменяется только ее форма. Для измерения ширины и формы линии Форд и Бенедек [31] предложили метод, схематически представленный на фиг. Свет посылается на фотодетектор. Можно показать [31], что спектр флуктуации тока фотодетектора связан оператором свертки с характеристиками падающего света, а именно корреляционная функция тока на выходе детектора пропорциональна квадрату корреляционной функции электромагнитного поля, попадающего в детектор. [12]
Флуктуации давления распространяются в форме высокочастотных звуковых мод, в то время как флуктуации энтропии соответствуют медленным диффузионным модам, связанным с вязкостью и теплопроводностью. [13]
Однако эта картина не позволяет учесть как местные колебания температуры, вызванные изменением плотности, так и флуктуации энтропии. [14]
Гросса, в индивидуальных жидкостях обусловлена изобарическими флуктуация-ми плотности ( см. § 4 и [1]), которые пропорциональны флуктуациям энтропии. В отличие от адиабатических флуктуации изобарические флуктуации с течением времени не изменяют своего положения в пространстве. Поэтому максимум компоненты Гросса соответствует частоте v0 возбуждающего излучения. [15]