Малая флуктуация
Cтраница 1
 |
Схема устройства сопряжения УС-1. [1] |
Малые флуктуации отличаются от пиков по интегралу площади. Если площадь пика меньше заданного минимального значения, то такой сигнал пиком не считается и его значение не передается в УВМ. [2]
Малые флуктуации состава относительно исходного состояния существенно влияют на механизм превращения. Метаста-Сильная система устойчива по отношению к малым флуктуа-циям, так как переход в равновесное состояние сопряжен с преодолением потенциального барьера. Состояние является абсолютно неустойчивым, или лабильным, если любая бесконечно малая флуктуация понижает термодинамический потенциал и энергетический барьер в направлении данной флуктуации отсутствует. Лабильное состояние существует только временно и распадается со скоростью, которая определяется диффузией или сдвиговыми атомными перемещениями. Примером абсолютной потери устойчивости может служить любой фазовый переход II рода. [3]
 |
К формуле. На рисунке показано, что поглощение может насыщаться гораздо быстрее, чем усиление, если. 1. Для наглядности выбран резонансный случай Д 0. [4] |
Если малая флуктуация понижает интенсивность, потери оказываются преобладающими, и в результате интенсивность также стремится к нулю. Таким образом случай 2 соответствует бистабильно-сти лазерной генерации. [5]
Рассмотрим малую флуктуацию в изолированной системе, состоящую в том, что некоторая малая часть этой системы незначительно отклоняется от равновесного состояния. [6]
Рассмотрим малую флуктуацию в изолированной системе, заключающуюся в том, что некоторая малая часть этой системы незначительно отклоняется от равновесного состояния. [7]
Примером малых флуктуации а являются импульсы тока на выходе фотоумножителя от отдельных электронов, испущенных фотокатодом. Поправочный множитель в этом случае равен приблизительно 1 1 / г, где г - коэффициент вторичной эмиссии первой ступени. [8]
Так как малые флуктуации состава, которым подвергается система, могут быть любого знака, то имеются флуктуации, для которых DG 0 и система нестабильна; это приводит к ее распаду. [9]
Кроме рассмотренных относительно малых флуктуации полной энергии, полного числа частиц и других параметров в статистических системах существуют пространственно неоднородные флуктуации ( плотности энергии, плотности числа частиц, давления и др.), локальные значения которых имеют значительно большую относительную величину. Причем такого рода флуктуации испытывают и величины, граничные или полные значения которых фиксированы. Например, в изотермической ( Т, V, N) системе существуют локальные флуктуации температуры и плотности, которые, однако, нельзя вычислить с помощью канонического распределения Гиббса. [10]
Количественной мерой вероятности малых флуктуации ДХ величины X в макроскопической системе является работа ДЛ, которую нужно совершить над системой для изменения параметра X на величину ДХ. [11]
В применении к малым флуктуациям ( какими они, вообще говоря, являются) формула ( И2 2) дает следующее. Разлагая ДЕ в ряд, получим ( ср. [12]
Система устойчива при малых флуктуациях. Максимального развития микрогетерогенность достигает в точке фазового перехода второго рода. И фазовый переход этого вида по физической сущности сводится, таким образом, к микрофазовым переходам первого рода, пропсходящим в системе в области перехода второго рода. [13]
Важно отметить, что малые флуктуации уже не могут обратить ситуацию. Системы с нарушенной симметрией, коль скоро они возникают, устойчивы. Математическая теория этих замечательных явлений рассмотрена в гл. [14]
В макроскопической системе только очень малые флуктуации обладают заметной вероятностью, однако в системе с небольшим числом степеней свободы возможны и флуктуации большого масштаба, в связи с чем применение термодинамических законов становится вообще некорректным. [15]
Страницы: 1 2 3 4