Макроскопическая флуктуация

Cтраница 1

Макроскопические флуктуации, оказывающие влияние на кинетику межфазного обмена, могут иметь различную природу и разное среднее время жизни. [1]

Вторая проблема заключается в возможной интерпретации в рамках современной физики удивительного явления так называемых макроскопических флуктуации. Это явление было открыто более 40 лет назад Симоном Шнолем и тщательно исследовано в течение всех последующих лет Шнолем и многими его последователями, число которых медленно растет со временем. [2]

Формула (3.90) справедлива для произвольных соотношений между временем релаксации процесса межфазного обмена и средним временем жизни макроскопических флуктуации. [3]

Динамическая концепция, очевидно, не исключает: отрицательные массы, неаддитивность энергий в макроскопических масштабах, макроскопические флуктуации ( типа тех, которые нами рассматривались в § 37), макроскопические области вселенной, в которых энтропия убывает и необратимые процессы протекают попятно во времени. [4]

В данном случае время т берется более продолжительным, чем время между столкновениями в индивидуальном процессе, но более коротким, чем время распада макроскопической флуктуации. [5]

Более существенным представляется парадокс, который можно сформулировать следующим образом: когда время растет от - оо до 0, в соответствии с (2.134) возникает растущая макроскопическая флуктуация. [6]

Кривая ДТА процесса мицеллообразования в 7 % - ном растворе натриевой соли а-сульфапальмитиновой кислоты. ( Скорость нагревания град / мин, Т р ф 79 - 90 С. [7]

Все наблюдаемые эффекты имеют пороговый характер и протекают в определенных температурно-временных интервалах, что позволяет ввести систему параметров J, характеризующую эти процессы. Спектральный анализ макроскопических флуктуации с использованием методов Фурье и WAVELET-анализа показал, что наблюдаемые флуктуации представляют собой фликкер-шум Показатель спектральной плотности мощности а может явиться характеристическим параметром данного процесса. [8]

Сами понятия о средних локальных значениях, например порозности е, имеют смысл лишь для достаточно представительных объемов V, содержащих сотни и более зерен. Однако и эти средние локальные характеристики подвержены макроскопическим флуктуациям. [9]

Поскольку наличие критической точки является свойством только бесконечных систем, величины, связанные с макроскопическими флуктуациями, обнаруживают более сильную критическую особенность, чем величины, обусловленные микроскопическими флуктуациями. Таким образом, удельная теплоемкость при постоянном объеме, которая связана главным образом с высокочастотными микроскопическими колебаниями, должна иметь более слабую особенность, чем сжимаемость хг, связанная с макроскопическими флуктуациями. Можно предполагать, что и кинетические коэффициенты, связанные с микроскопическими модами движения жидкости, должны обнаруживать слабые особенности или не иметь их вовсе. [10]

Рассмотрим взаимодействие между двумя фазами, находящимися в контакте. Пусть состояние одной из фаз характеризуется концентрационным параметром с, а состояние второй фазы - параметром е2 - Состояние равновесия между фазами характеризуется равновесным значением сГ г ( с2, ) Поскольку предполагается, что рассматриваемая система переходит в состояние равновесия в условиях флуктуации, необходимо ввести некоторый случайный процесс ( т), отражающий влияние макроскопических флуктуации на кинетику перехода фаз в состояние равновесия. [11]

Частотная зависимость проводимости при 1 2 К. Кривые соответствуют тем же самым условиям, что и на 83, откуда взяты значения стационарной проводимости, обозначенные треугольниками. Светлые кружки - данные, полученные с помощью инфракрасного спектрометра, темные кружки - из СВЧ-измерений. Сплошные кривые получены по формуле Друде, выведенной на основе стационарной проводимости, экстраполированной к Т - 0 при указанных значениях Ns. a - Ns ( 15 3 0 2 10 см-2, т - 4 8 10 - 13 с. б - Ns ( 8 3 0 2 10 см-2, т 4 5 10 - 13 с. [12]

За исключением вполне объяснимого разброса точек, экспериментальные данные согласуются с кривыми Друде при частотах, несколько больших, чем частоты, отвечающие соответствующим энергиям активации в проводимости на постоянном токе. При меньших частотах проводимость круто падает к своему стационарному значению. Авторы считают, что эти результаты не находят объяснения в модели макроскопических флуктуации из-за закорачивания барьеров при промежуточных частотах или же что неоднородности должны быть чрезмерно велики по сравнению с неоднород-ностями в других, меньших образцах, характеризующихся таким же поведением проводимости. [13]

Таким образом, при разрушении пылевой структуры ее повторное восстановление зависит от характера воздействия. При медленных слабых воздействиях, например, тепловых или электрических структура сдвигается в пространстве, при этом ее часть может деформироваться или разрушиться. После воздействия разрушенная часть структуры постепенно достраивается к сохранившейся части. Если возмущающие процессы менее интенсивны, чем процессы, которые формируют равновесие пылевой структуры, то в системе сохраняется с определенной степенью точности локальное равновесие. В противоположном случае при интенсивных воздействиях структура полностью разрушается и хаотизируется. Если нет начальной затравки, к которой достраивается структура, то образование упорядоченной структуры будет зависеть от уровня флуктуации. Нужна одна или несколько достаточно мощных макроскопических флуктуации, чтобы вслед за неустойчивостью возникла новая упорядоченная структура. [15]

Страницы: 1