Флюенс - нейтрон
Cтраница 1
Предельно допустимый флюенс нейтронов [ если материал предназначается для работы в условиях нейтронного облучения при флюенсе F 1022 нейтр. [1]
С увеличением флюенса нейтронов наблюдается не только смещение кривой трещиностойкости 5С f ( THCn) в область более высоких температур, но и снижение уровня нижнего шельфа значений б1с в области хрупкого разрушения. Одновременно с увеличением флюенса нейтронов снижается и значение критического раскрытия трещины на верхнем ( 6ев) шельфе, соответствующем условию вязкого разрушения. [2]
С увеличением флюенса нейтронов до 4 3 - 1024 Па размеры и плотность скоплений возрастают настолько, что они начинают взаимодействовать, в результате чего образуется сетка дислокаций. [3]
 |
Свойства металла корпуса реактора ВВЭР-1000. [4] |
В расчете учтено ослабление флюенса нейтронов по толщине стенки корпуса и изменение флюенса по высоте активной зоны. [5]
Наибольшее внимание уделяется измерению флюенса нейтронов. Однако если учесть, что графит является одним из наиболее чувствительных материалов к изменению плотности ( потока и спектра нейтронов, то следует более детально рассмотреть принятые масштабы доз нейтронного облучения. Авторы ряда работ приводят коэффициенты пересчета повреждающей дозы для различных условий облучения, что позволяет сравнивать результаты экспериментов, проведенных в различных лабораториях разными исследователями. [6]
В предыдущих главах описано воздействие флюенса нейтронов и температуры на образцы графита относительно небольших размеров. Для массивных графитовых элементов кладки радиационно-термическое воздействие имеет ряд особенностей, что обусловлено пространственным распределением нейтронного потока и температуры как по кладке в целом, так и по отдельным блокам. Радиационные эффекты весьма сильно зависят от температуры, поэтому в центральной части кладки реактора, температура которой сравнительно высока, накопление радиационных нарушений значительно меньше, чем на периферии кладки, где температура графита ниже. [7]
Прочность образцов из оксида бериллия падает с ростом флюенса нейтронов в тем большей степени, чем выше плотность образца. Повышение температуры облучения до 350 - 400 G ваметно уменьшает влияние нейтронного потока, но оно остается еще значительным. Отжиг при температуре 1300 С полностью восстанавливает прочностные свойства. [9]
 |
Зависимость прочности образцов при изгибе от флюенса. плотность образцов 2 8 - 2 9 г / см, температура облучения 100 С 131. [10] |
Прочность образцов из оксида бериллия падает с ростом флюенса нейтронов в тем большей степени, чем выше плотность образца. Повышение температуры облучения до 350 - 400 С еаметно уменьшает влияние нейтронного потока, но оно остается еще значительным. Отжиг при температуре 1300 С полностью восстанавливает прочностные свойства. [11]
Степень накопления энергии в первом приближении линейно зависит от флюенса нейтронов. [12]
Пластичность облученного бериллии падает практически до нули уже4 при относительно невысоких флюенсах нейтронов ( 1 - - 4) 102 нейтр. [13]
Пластичность облученного бериллия падает практически до нуля ужа при относительно невысоких флюенсах нейтронов ( 1 - г - 4) 10а § нейтр. [14]
Относительное изменение параметров кристаллической решетки графита с и а в зависимости от флюенса нейтронов при различной температуре показано на рис. 3.3. Как видно из графика, зависимости относительного изменения параметров решетки от флюенса имеют монотонный характер. Однако есть работы ( например, [189]), в которых изменение Ас / с в процессе облучения происходило ступенчато. Можно предположить, что уменьшение скорости изменения Ас / с в определенные периоды облучения ( ступеньки) вызвано объединением небольших скоплений атомов в более крупные комплексы при достижении некоторой критической концентрации дефектов. [15]
Страницы: 1 2 3 4