Магнитогидродинамическая волна

Cтраница 1

Магнитогидродинамическая волна может распространяться лишь в двух направлениях - вдоль внешнего поля к в обратном направлении. [1]

Если магнитогидродинамическая волна встречает границу раздела двух жидкостей, которые характеризуются различными значениями магнитогидродинамической скорости [ ( 10) разд. [2]

Если амплитуда магнитогидродинамической волны велика, то начинают играть роль нелинейные члены, которые приводят к связи между различными парциальными волнами, составляющими возмущение. Это означает, что простые результаты, полученные в разд. [3]

Проведенное выше рассмотрение магнитогидродинамических волн применимо только для сравнительно низких частот, поскольку мы пренебрегли токами смещения в законе Ампера. Очевидно, что при очень высоких частотах мы должны перейти к описанному в гл. [4]

Действительно, спектр магнитогидродинамических волн содержит три ветви. [5]

Рассмотрим теперь соответствующие условия для магнитогидродинамических волн. [6]

Эта слабая зависимость объясняется медленным движением ионов, связанным с поперечной магнитогидродинамической волной. [7]

В этом случае можно считать, что газ плазмонов имеет цилиндрически симметричную функцию распределения в системе координат, относительно которой рассматриваются колебательные движения электронов и ионов в магнитогидродинамической волне. [8]

Формула ( 8.89 а), которая связывает полный ток J с напряженностью электрического поля Е, вместе с уравнениями Максвелла позволяет изучать характер распространения волн в плазме даже при частоте ( o2 oobQb, при ионном циклотронном резонансе или для магнитогидродинамических волн ( coQb) в отсутствие градиентов давления. [9]

Рассматривая линейные магнитогид-родинамические волны с определенной длиной, что и было сделано, легко сравнить относительный вклад джоулевых и вязких потерь, который оказывается равным отношению обычного числа Рейнольдса к магнитному числу Рейнольдса, то есть малой величиной, связанной с малостью отношения масс электрона и иона, поскольку электропроводность плазмы определяется в основном электронами, а вязкость - ионами. Для линейных магнитогидродинамических волн в незамаг-ниченной плазме пространственные масштабы изменения скорости и магнитного поля определяются единым масштабом - длиной волны. Тогда, действительно, затухание обусловлено в основном ионной вязкостью. Однако в короне помимо линейных МГД-волн существуют и другие образования, например, конвективные структуры, в которых масштабы изменения поля и скорости могут быть никак между собой не связаны. Отсутствует единый масштаб изменения поля и скорости также и для нелинейных МГД-волн. В частности, могут существовать и существуют токовые слои и электроджеты в корональных трубках и петлях, а также ударные МГД-волны, где джоулева диссипация, несомненно, играет важную, доминирующую роль. В целом по короне или по отдельным ее морфологическим участкам вклад вязкого и джоулева нагрева оценить довольно затруднительно, и это еще предстоит сделать. [10]

В большинстве представляющих интерес случаев это условие выполнено; поэтому давление, которое в равновесных состояниях может иметь большое значение, в законе Ома для переменного тока не присутствует. При расчете магнитогидродинамических волн обычно используют вектор В. [11]

Если соотношение (9.55) выполнено, параметр 3М по порядку величины равен единице. Однако при исследовании магнитогидродинамических волн обычно предполагают, что С0 С ( со / и) и, в частности, С0 VA и [ Зм 1, для того чтобы в полной производной pdC / d / квадратичными членами типа рС - VC по сравнению с pdC / dt можно было пренебречь. [12]

Однако, как было указано Петчеком [409], модель Паркера-Свита не вполне удовлетворительна по следующим причинам. Во-первых, в ней не учитывается тот факт, что скачок или область резкого градиента магнитного поля могут распространяться в плазме не только в результате диффузии, но и в виде магнитогидродинамической волны. Кроме того, предположение о постоянной толщине переходного слоя также является, как мы увидим ниже, необоснованным. В связи с этом Петчеком [409] была предложена модель движения несжимаемой и высокопроводящей жидкости, представленная на рис. 4.30. Как видно из него, в этой модели переходный слой ограничен двумя волновыми фронтами, на которых имеет место резкое изменение направления и интенсивности магнитного поля. Поскольку в несжимаемой среде скорость звука cs оо, искомая волна должна распространяться со скоростью, меньшей cS9 в то же время обеспечивая скачок интенсивности магнитного поля на своем фронте. Единственным типом МГД-волн, удовлетворяющим этом условиям, является замедленная магнито-звуковая волна, в случае конечной амплитуды возмущения переходящая в замедленную ударную волну. [13]

Схема аппарата для деминерализации морской воды. [14]

Другой вариант не связан с необходимостью предварительного облучения. В основе его лежит допущение о возникновении магнитогидродинамических волн, которые способствуют разделению солей. [15]

Страницы: 1 2