Необыкновенная волна

Cтраница 3

Эффект двойного лучепреломления обусловлен деформацией волновой поверхности необыкновенной волны в кристалле, в соответствии с чем показатель преломления пе оказывается зависящим от направления распространения светового луча в кристаллической среде. Поэтому в учебном плане было бы интересно и поучительно иметь возможность непосредственно увидеть и сопоставить ход показателя преломления для лучей разной поляризации в зависимости от направления распространения луча в кристалле в пределах того или иного его сечения. К сожалению, известные поляризационные опыты не позволяют это сделать. Описанный выше интерференционный опыт с запыленной пластинкой исландского шпата и представляет собой одно из решений задачи такого рода. [31]

Постоянные электрического и магнитного двойного лучепреломления.| Удельная постоянная вращения.| Вращательная дисперсия ( при 20 СС. [32]

Знак минус указывает на то, что скорость необыкновенной волны больше скорости обыкновенной волны. [33]

Другое решение соответствует распространению по заданному направлению q необыкновенной волны. [34]

Поэтому для обыкновенной волны с частотой со и необыкновенной волны с частотой 2со, распространяющихся под определенным углом 6 к оптической оси, соответствующим направлению из центра на точку пересечения п ( со) и г ( 2со), выполняется условие пространственного синхронизма. Электрическое поле исходной обыкновенной волны, напряженность которого направлена перпендикулярно оптической оси, вызывает смещение зарядов на удвоенной частоте и в других направлениях, порождая волну второй гармоники, поляризованную в плоскости главного сечения. При правильном выборе направления исходной волны таким путем удается большую часть ее энергии перевести во вторую гармонику. Для инфракрасного излучения гели й-неонового лазера ( А, 1 15 мкм) в кристалле KDP направление синхронизма образует угол 641 5 с оптической осью. [35]

Се, касающаяся этой поверхности, представляет собой фронт преломленной необыкновенной волны в кристалле. [36]

КСе, касающаяся этой поверхности, представляет собой фронт преломленной необыкновенной волны в кристалле. [37]

В последнем случае обе волны имеют круговую поляризацию, причем у необыкновенной волны вектор Е вращается в сторону вращения электрона, а у обыкновенной - - в противоположную сторону. При произвольном направлении Р, р, ( относительно Я) поляризация нормальных волн эллиптическая. [38]

Внеосевой пучок света будет претерпевать различное двулучепреломление, поскольку показатель преломления необыкновенной волны зависит от направления распространения пучка. [39]

Огибающая этих эллипсоидов - плоская поверхность MeNe - является волновой поверхностью необыкновенной волны. Показанная на рисунке волновая поверхность MeNe, удаляясь от поверхности кристалла со скоростью, большей, чем скорость VQ обыкновенной волны, оказалась дальше от поверхности кристалла. Нормаль к волновой поверхности MeNe направлена вертикально вниз, именно так направлен волновой вектор ke необыкновенной волны, что также находится в согласии с законом преломления. [40]

В этом промежутке нормалью обыкновенной волны служит прямая АС, нормаль необыкновенной волны представлена ломаной ABC, участок которой АВ пробегается волной со скоростью qz, участок ВС - со скоростью д0 и притом без изменения фазы при преломлении. [41]

Заметим еще одну особенность распространения света в анизотропных средах: направление распространения необыкновенной волны не перпендикулярно к ее фронту. [42]

У моды ( - ) р - - 0; она представляет собой линейно-поляризованную необыкновенную волну, распространяющуюся аналогично. [43]

В одноосном кристалле лучевая поверхность обыкновенной волны имеет вид сферы, а лучевая поверхность необыкновенной волны - эллипсоида вращения вокруг оптической оси MN, проведенной через точку О. [44]

Далее, в некоторых кристаллах можно выбрать направление распространения, в котором фазовая скорость необыкновенной волны частоты 2с оказывается равной фазовой скорости обыкновенной волны частоты ио. [45]

Страницы: 1 2 3 4