Обращенная волна

Cтраница 3

Зависимости коэффициентов отражения Лрс обращающих зеркал от константы связи yl. 1 - замкнутый линейный генератор. 2 - петлевой генератор. 3 - двустороннее обращающее зеркало. 4 - полуоткрытый линейный генератор. 5 - генератор с двумя областями взаимодействия. [31]

Обращающие зеркала в чем-то напоминают обращение волнового фронта при вынужденном рассеянии. Здесь также происходит формирование обращенной волны из шума - широкоуглового рассеяния, ориентированного во встречном по отношению к падающей волне направлении. Из этого шума можно выделить строго коррелированную компоненту ( обращенную), для которой усиление на пороге будет экспоненциальным ( с показателем экспоненты ynl), и некоррелированные компоненты, для которых усиление будет меньше вследствие того, что для них пропускающие решетки, записываемые парами волн / и 3, 2 и 4, не будут строго синфазными и потому будут частично стирать друг друга. [32]

Волновой фронт определяется как поверхность постоянной фазы волны, ф ( Д) const. Поэтому формы волновых фронтов взаимно обращенных волн совпадают, ф ( Д) - Ф2 ( Н) - const, а направления распространения противоположны ( рис. 1), откуда и название - О. [33]

Пояснение метода динамической голографии. [34]

На практике метод обращения волновых фронтов используется с успехом при решении проблем компенсации влияния оптических неоднородностей, так как обращенная волна приобретает искажения обратного знака. На рис. 6.3.8 изображен принцип использования обращенной волны для компенсации неоднородностей прозрачных сред. [35]

Схема хода лучей в генераторе с петлей обратной связи ( в, в интерферометре Саньяка ( б и в авто коллимационном элементе Когельника ( в. [36]

Таким образом, в естественных условиях пассивное самонакачивающееся зеркало на основе генератора с петлей-кольцом не должно смещать частоту обращенной волны. Специальный эксперимент с полупроводниковым лазером [39] показал, что интерференционная картина, образованная обращенной волной и частью падающей, оказывается неподвижной, так как, как и ожидалось, генерация строго вырождена по частоте. [37]

Среди широкого класса резонансных сред растворы и пары сложных органических соединений позволяют осуществлять четырехволновое смешение световых пучков в широком спектральном диапазоне от ближней УФ - до ближней ИК-областей спектра при высоком быстродействии. Следует отметить, что при записи динамических голограмм в растворах красителей тепловой механизм вносит значительный вклад в формирование обращенной волны, а в ряде случаев является определяющим. [38]

Модовая теория существенно упрощает рассмотрение процессов, протекающих в трехмерной голограмме, благодаря тому, что она автоматически учитывает очень сложные взаимные связи между рассеянием света на множестве решеток, из которых составлена голограмма, а также и потому, что аналогично теориям первого приближения представляет результат в виде суперпозиции независимых функций. В данном случае модовая теория правильно предсказывает значение полного коэффициента усиления в среде, которое необходимо, чтобы амплитуда обращенной волны превышала шумы. Модовая теория позволяет также сформулировать условия устойчивости обращенной волны при ее распространении сквозь усиливающую голограмму. [39]

Отсутствие чувствительности к изменению длины петли в стационарном режиме обращения связано с тем, что в рассматриваемой схеме учитывается запись только пропускающих решеток. В этом случае ни в сами уравнения, описывающие генерацию в схеме с петлей, ни в граничные условия длина петли не входит, а потому и окончательное выражение для коэффициента отражения обращенной волны р 2 не содержит L. При этом не следует забывать, что абсолютная фаза обращенной волны, безусловно, зависит от. [40]

Схемы двусторонних обращающих зеркал. а - простой сгиб. 6 - крыло бабочки. в - лапки лягушки. г - британская схема. Входные пучки А и В не обязательно должны быть когерентными. [41]

Для симметричной накачки коэффициенты отражения обеих волн, естественно, одинаковы и в пределе больших yl стремятся к единице. При отличающихся интенсив но стях коэффициент отражения для слабой волны может существенно превысить единицу, так как здесь энергия отраженной волны черпается из более сильной падающей волны. Предельное усиление обращенной волны соответствует отношению интенсивностей падающих волн. С увеличением Д порог возникновения генерации, как уже упоминалось, растет. [42]

К рассмотрению свойств волны, обращенной с помощью доплеровской голограммы. S - источник излучения. О - движущийся объект. dt, d2, d3 - поверхности пучностей бегущей волны интенсивности, образовавшейся при интерференции падающего на объект и рассеянного им излучения. 1Ь 12, 13 - лучи волны, с помощью которой осуществляется обращение доплеровской голограммы. Р - одна из точек объекта. Р - эта же точка в псевдоскопическом изображении, образуемом обращенной волной. [43]

После материализации в соответствующей среде эти поверхности превращаются в систему движущихся зеркал. Полученная при этом обращенная волна, так же как и в статическом случае, образует псевдоскопи-ческое изображение. Смещение образованного обращенной волной изображения получается таким, что отраженные голограммой лучи и объект прибывают к месту локализации изображения одновременно. [44]

Такой усилитель является невзаимным: усиливается лишь одна из двух встречных волн в петле, что приводит к ряду особенностей. Расчет показывает [43], что усиленное отражение обращенной волны может быть получено при усилении любой из двух встречных волн. Снижение же порога генерации достигается только при усилении слабой генерационной волны внутри петли и не только в резонаторе с определенным уровнем потерь. [45]

Страницы: 1 2 3 4