Cтраница 1
Пересжатая волна, создающая голову спина, составляет единое целое со всей детонационной волной, которая поддерживает ее существование. Пересжатая волна не может уйти вперед, и осевая составляющая по условию совпадает с величиной D. Поэтому установленные закономерности для стационарной скорости детонации остаются в силе, несмотря на спиновый механизм. [1]
Видно, что пересжатая волна детонации, возникающая при взрыве, переходит в ВЧЖ на расстояниях порядка масштаба L, который дает полученная из общих соображении формула ( 2), и чем ближе 7 к единице, тем дальше происходит этот переход. Заметим, что в окрестности точки перехода, где D / D близко к единице, применяемый приближенный метод перестает быть справедливым, так как не выполняется основное предположение о сгребании волной всей массы газа. [2]
Айвазов и Зельдович [11.43] получали пересжатую волну в гремучем газе, заставляя детонацию переходить из широкой трубы в узкую; требуемый эффект при этом достигался за счет повышения давления в широкой трубе в процессе отражения на участке перехода. [3]
В зависимости от конфигурации переходного конуса, пересжатая волна может формироваться в различных режимах ( регулярном, нерегулярном или квазирегулярном), однако в малой трубе непременно обеспечивается та или иная степень пересжатия. Главной причиной такого эффекта авторы справедливо считают образование маховской ударной волны в исходном веществе, заполняющем малую трубу, способной поддерживать самоподдерживающийся процесс пересжатой детонации. [4]
Пересжатая волна, создающая голову спина, составляет единое целое со всей детонационной волной, которая поддерживает ее существование. Пересжатая волна не может уйти вперед, и осевая составляющая по условию совпадает с величиной D. Поэтому установленные закономерности для стационарной скорости детонации остаются в силе, несмотря на спиновый механизм. [5]
Оценим время существования пересжатого детонационного режима. Пересжатая волна не может быть стационарной в силу того, что на ее распространение оказывает влияние система волн разгрузки. Эту систему условно можно представить в виде двух независимых волн: радиальной волны, распространяющейся к оси заряда, и осевой волны разрежения, догоняющей фронт пересжатой волны. [6]
Подчеркнем, однако, что эти выводы не имеют универсального характера, и можно представить себе случаи самопроизвольного возникновения пересжатой детонационной волны. Так, пересжатая волна возникает при переходе детонации из широ - - кой трубки в узкую; это явление связано с тем, что когда детонационная волна доходит до места сужения, происходит ее частичное отражение, в результате чего давление продуктов горения, втекающих из широкой в узкую часть трубы, резко возрастает-ср. [7]
Подчеркнем, однако, что эти выводы не имеют универсального характера, и можно представить себе случаи самопроизвольного возникновения пересжатой детонационной волны. Так, пересжатая волна возникает при переходе детонации из широкой трубки в узкую; это явление связано с тем, что когда детонационная волна доходит до места сужения, происходит ее частичное отражение, в результате чего давление продуктов горения, втекающих из широкой в узкую часть трубы, резко возрастает - ср. [8]
Подчеркнем, однако, что эти выводы не имеют универсаль-2 ного характера, и можно представить себе случаи самопроизвольного возникновения пересжатой детонационной волны. Так, пересжатая волна возникает при переходе детонации из широкой трубки в узкую; это явление связано с тем, что когда детонационная волна доходит до места сужения, происходит ее частичное отражение, в результате чего давление продуктов горения, втекающих из широкой в узкую часть трубы, резко возрастает-ср. [9]
Подчеркнем, однако, что эти выводы не имеют универсального характера, и можно представить себе случаи самопроизвольного возникновения пересжатой детонационной волны. Так, пересжатая волна возникает при переходе детонации из широкой трубки в узкую; это явление связано1 с тем, что когда детонационная волна доходит до места сужения, происходит ее частичное отражение, в результате чего давление продуктов горения, втекающих из широкой в узкую часть трубы, резко возрастает-ср. [10]
Повышение ресурса деталей может быть обеспечено и применением покрытий, нанесенных на поверхность деталей, например детонационным напылением или ламинарной высокоэнталышйной плазменной струей. Совместно с Институтом гидродинамики СО АН СССР были изучены условия формирования пересжатой детонационной волны в каналах различного сечения и формы, что обеспечило повышение более чем в 2 раза импульса силы и КПД энергоносителя за счет формирования пересжатой волны в стволе установки. Использование установки для детонационного напыления ( рис. 8) позволяет увеличить ресурс и надежность деталей в 2 - 3 раза. Перспективными направлениями улучшения технических характеристик оборудования для детонационного напыления являются: создание системы контроля процесса напыления и управления установкой с помощью ЭВМ; замена ацетилена природным газом, а также применение технологии нанесения размерных покрытий без последующей механической обработки поверхности. [11]
Определим время ТПВР прихода ПВР во фронт пересжатой детонационной волны. Как следует из ( t - x) - диаграммы, ТПВР т т % тз, где т - интервал времени от момента соударения до выхода ударной волны на тыльную поверхность пластины, Т2 - время движения ПВР по пластине до выхода ее на границу раздела, тз - время движения ПВР по продуктам детонации от границы до фронта пересжатой волны. [12]
Пусть в газообразной горючей смеси, которую будем считать идеальным газом с начальной плотностью ро происходит мгновенное выделение энергии Е в точке, на оси или на плоскости симметрии. По газу распространяется сильная ударная волна, в которой полностью происходит сгорание. Эта волна является пересжатой волной детонации. [13]
Оценим время существования пересжатого детонационного режима. Пересжатая волна не может быть стационарной в силу того, что на ее распространение оказывает влияние система волн разгрузки. Эту систему условно можно представить в виде двух независимых волн: радиальной волны, распространяющейся к оси заряда, и осевой волны разрежения, догоняющей фронт пересжатой волны. [14]
Образование косой ударной волны делает возможной детонацию для систем, у которых детонационный режим близок к потере устойчивости. Поэтому спин часто возникает вблизи пределов детонации. В дальнейшем спиновая детонация была обнаружена и вдали от пределов, при этом возникала не одна, а несколько поджигающих точек - голов спина - с одинаковым шагом спирали. Оказалось, что многоголовая спиновая детонация распространена повсеместно. У пределов детонации нормальным является одного-ловый спин, по мере удаления от пределов число голов возрастает. Пересжатая волна, создающая голову спина, является частью всей детонационной волны; она не может уйти вперед; осевая составляющая скорости совпадает с величиной D. Установленные закономерности стационарной детонации остаются в силе при наличии спинового механизма. [15]