Плазменный фокус

Cтраница 2

Поставлен вопрос о нарушении пределов применимости магнитной гидродинамики на поздних стадиях плазменного фокуса и необходимости использования смешанных ( гибридных) моделей: кинетика для ионов, гидродинамика для электронов, которые будут обсуждены ниже. [16]

На установке проведена серия экспериментов по имплозии нагрузок, имеющих топологию мэйзеровского плазменного фокуса. Основной целью эксперимента является обострение импульса мощности магнитной энергии в квазизакрытом объеме - хольрауме, и конвертировании магнитной энергии в мягкое РИ. При этом плазменная перемычка между внешним и внутренним цилиндром ускоряется магнитным полем тока установки, и при пролете разрыва на внутреннем цилиндре магнитный поток попадает в центральную полость внутреннего цилиндра, где находится нагрузка. Диаметры внешнего и внутреннего цилиндров составляли 10 и 4 мм соответственно. [17]

В рамках данной методики проведен расчет для случаев взаимодействия пучка дейтронов, генерируемого плазменным фокусом, методом газодинамического ускорения и методом коллективного ускорения в системе с диодом Л юса, с холодной бериллиевой мишенью. Спектры пучков приведены в разд. Длительности импульсов тока составляют 120, 100 и 140 не. [18]

Схема, установки. [19]

Разработано устройство [237], усиливающее интенсивность рентгеновского излучения и позволяющее получить кеекояьйо последовательных снимков плазменного фокуса в свите его собственного рентгеновского излучения с экспозицией - - 10 я эс. [20]

Изолинии электронных плотностей.| Восстановление распределения электронной плотности N е ( см 8 в плазменном фокусе методами ( / и Бокастена ( 2. [21]

Регуляризация задачи фактически сводилась к сглаживанию экспериментальных шумов путем ограничения числа членов ряда в разложении f ( x) с использованием статистического критерия Фишера. Эффективность этого алгоритма продемонстрирована в интерферометрических исследованиях плазменного фокуса. [22]

Осциллограмма напряжения на кросс-вводах US и расчетная индуктивность L2w при h 6 см для вариантов. а - W ( 12 0 шп, Ь - W ( 24 0 шп. [23]

Экспериментально показано улучшение характеристик при размыкании ключа с уменьшением диаметра микропроводников и увеличением базы ускорения h с 1см до 6 см. Значимого влияния параметра 8 на работу размыкателя не установлено. Как правило, регистрируется несколько последовательных подъемов напряжения на размыкателе ( 2 и более, см. рис. 3), что может быть связано с неодновременным ускорением материала проволочек и ( или) многократными процессами сжатия плазмы на оси системы, характерными для устройств типа плазменный фокус. Хорошо видно, что вначале процесса индуктивность L2W выходит на полку, соответствующую расчетной величине L2 и длительность которой пропорциональна массе проволочек, а затем начинает быстро расти. Установлено, что при увеличении амплитуды коммутируемого тока ( с одновременным удлинением стадии проводимости) за счет изменения только количества проволочек Л / величина генерируемого на размыкателе напряжения не сохраняется. [24]

Зависимость удельной мощности энерговыделения от глубины проникновения в вещество. [25]

На рис. 2.10 представлены зависимости удельной мощности энерговыделения от координаты. Значение х - 0 соответствует облучаемой поверхности бериллиевой мишени. Кривая 1 - пучка дейтронов, генерируемого плазменным фокусом, 2 - ускоренного газодинамическим методом, 3 - протонного пучка из диода Л юса. Зависимость 3 также носит экспоненциальный характер в масштабе глубины проникания - 50 мкм. Во многих работах отмечается, что использование для нагрева термоядерных мишеней сфокусированных пучков ионов является альтернативным направлением в концепции инерциального термоядерного синтеза по сравнению с системами, в которых используются лазеры и релятивистские электронные пучки. К преимуществам ионных пучков относят то, что поглощение энергии ионного пучка характеризуется брэгговским возрастанием удельной ионизации атомов преграды по мере торможения иона, что приводит к концентрации поглощенной энергии на глубине, примерно равной длине пробега иона в мишени. Поэтому внешние слои мишени фактически служат экраном для области, в которой происходит поглощение энергии ионов. [26]

Схема инжектора плазмы. 1 - источник питания. S - включатели. 3 - изолятор. i - отверстия для ввода рабочего газа. 5 - коаксиальные электроды. б - скип-слой. [27]

Давление вырожденного газа электронов снижает возможно достижимое в системах И. Системы, в к-рых реализуется И. К ним относятся самосжимающиеся под действием собственного поля ( пинчующиеся) разряды, системы с самосжимающимися плазменными конфигурациями и приложенными внеш. В установках плазменный фокус сжатие плазмы происходит токовой оболочкой, сходящейся к оси симметрии установки. Сжатие плазмы может также осуществляться ускоряемым к оси симметрии цилинд-рич. В указанных выше системах плотность иастиц плазмы не превышает К) 20 см-3. В 80 - е гг. экспериментально и теоретически наиб, исследовано применение для этих целен мощных лазерных пучков. Достигнуто объемное сжатие вещества 5 - 104 раз и абс. [28]

В [28] описывается взаимодействие пучка со средней энергией - 100 кэВ, током 700 кА, плотностью 100 МА / см2 с медным поглотителем, предварительно нагретым тепловым потоком из разрядной плазмы. К моменту падения мощного пучка электронов на поглотитель на его поверхности образуется корона из испаренного и ионизованного вещества с эффективным зарядом 10, плотностью - 109 см-3, температурой - 100 эВ, скоростью расширения - 2 х х 10е см / с. В результате взаимодействия пучка и плазмы почти вся его энергия теряется в короне толщиной 3 мм перед поглотителем. Коллективный характер потерь энергии подтверждается отсутствием заметного разрушения мишени, уменьшением на два порядка массы вещества, поглощающего энергию пучка, резким уменьшением интенсивности рентгеновского излучения при образовании плазменного фокуса. При отсутствии плазменной короны пучок взаимодействует непосредственно с холодным твердым телом. Столкновительные процессы преобладают над коллективными. В этом случае на поверхности анода наблюдается глубокая каверна и во много раз увеличивается выход жесткого рентгеновского излучения. [29]

Страницы: 1 2