Фокусировка - излучение
Cтраница 3
При плотностях мощности выше 1012 Вт / см2, полученных путем фокусировки излучения гигантского лазерного импульса высокой мощности в чистом воздухе или в других газах, возможен диэлектрический пробой. По внешнему виду он похож на искру, отсюда и его название. В начальной фазе этот разряд отличается от разряда, возникающего на поверхности твердотельной мишени. Предполагается, что при плотностях мощности ниже 10 5 Вт / см2 передача энергии от поля излучения к связанным электронам происходит так же, как в случае микроволнового поля: колебания связанных электронов в сильном поле излучения усиливаются ( с поглощением энергии) до тех пор, пока их энергия не станет больше энергии ионизации. Образующиеся при этом свободные электроны получают дополнительную энергию от поля посредством инверсного тормозного излучения и ионизуют другие атомы, приводя к пробою путем электронной лавины. [31]
Функция Гаусса аппроксимирует распределение плотности теплового потока или источника тепла при фокусировке излучения, а также при облучении от оптических квантовых генераторов. [32]
Если при сварке малых толщин необходима концентрация энергии в одной точке ( случай острой фокусировки излучения), то при сварке с глубоким проплавлением требуется высокая плотность мощности на достаточно значительном продольном участке пучка. Для достижения требуемых высоких плотностей мощности в зоне обработки применяют более мощные лазеры с выходной мощностью в несколько киловатт. [33]
 |
Оптическая схема 2 компланарного осветителя. 1 - линейка светодиодов. 2 - отражающий рельеф. 3 - пропускаю. [34] |
Например, в случае удачного применения метода согласованных прямоугольников [13] ( с целью расчета ДОЭ для фокусировки излучения в область, вырезаемую диафрагмой), можно упростить оптическую схему рис. 9.4, исключив из нее диафрагму. [35]
Будем исходить пз характеристик пробоя, рассмотренных выше: излучение оптического диапазона частот; объем области фокусировки излучения V ж 10 - 6 см4; длительность пмнуль-са излучения тл ж 30 пс; газ - воздух при атмосферном давлении, гел - да 10го см-3. [36]
Расширение метода за пределы обычной микрофотографии требует разрешения трудных технических проблем, прежде всего проблем коллимации и фокусировки излучений индикаторов. Трудность заключается в непрерывности энергии ( 3-частиц. Чтобы получить разрешающую силу, сравнимую с разрешающей силой электронного микроскопа, р-частицы должны быть моноэнергетическими. Однако, когда выбрасываются частицы со всеми энергиями от нуля до максимума в несколько MeV, такой простой метод фокусировки, как прямое ускорение в сильном электрическом иоле, не применим. Если же изолировать только часть спектра 3-лучей, то теряется интенсивность. [37]
В установившемся режиме излучения с периодом следования, удовлетворяющим условию 1 ( 3: 2 8, возможна фокусировка излучения. Возникновение фокусировки объясняется тем, что при р 1 последующий импульс распространяется через область, плотность в которой возмущена предыдущим импульсом. Причем часть пучка со стороны набегающего ветрового потока распространяется в холодном воздухе, а другая - подветренная часть, находящаяся в нагретой области, - отклоняется в сторону набегающего потока. [38]
Поэтому, выбирая значение свободного параметра Ш2, следует руководствоваться соотношением (4.133) и исходить из некоторого компромисса между величинами фокусировки излучения на концевых зеркалах. Такая степень фокусировки вполне приемлема. [39]
ФПМГК (5.4), (5.7), (5.10) с имеющимися асимптотическими решениями уравнения (2.40) показывают, что в режимах плоской волны, фокусировки излучения и пространственно ограниченного пучка ФПМГК не приводит к существенной погрешности при расчете флуктуации интенсивности. [40]
Дополнительными параметрами, определяющими измеренное распределение вероятностей флуктуации интенсивности лазерных лучков в турбулентной атмосфере, могут быть размер приемной апертуры, условия фокусировки излучения передающей апертурой и, наконец, степень монохроматичности оптического излучения. Влияние всех перечисленных факторов исследовалось экспериментально. Остановимся кратко на полученных при этом результатах. Оказывается, что увеличение размеров апертуры не приводит, как показано в [56, 57], к искажению логарифмически нормального закона. Этот закон сохраняется даже в том случае, когда размер приемной апертуры намного превышает радиус корреляции интенсивности. [41]
Однако при расчете схемы и при решении вопроса об ее использовании в одномодовом лазере следует учитывать размер поля на зеркалах резонатора, чтобы избежать чрезмерной фокусировки излучения на них и их разрушения в мощном лазере. Кроме того, следует учитывать чувствительность резонатора к возможным разъюстировкам резонаторных элементов. [42]
 |
Масштаб когерентности частично когерентного двумерного гауссова пучка при стационарной ветровой нелинейности и 2103. [43] |
Во втором случае рассматриваются два класса адаптивных методов: методы обращения волнового фронта ( ОВФ) и методы апертурного зондирования, основанные на максимилизации некоторых функционалов, характеризующих качество фокусировки излучения. [44]
Как уже стало ясно из примеров, рассмотренных в § 4.3, в резонаторах подобного типа имеется противоречие между требованием большого размера основной моды в АЭ WQ и недопустимостью фокусировки излучения на резонаторных элементах. [45]
Страницы: 1 2 3 4