Фокусон

Cтраница 1

Длина фо-кусона п ( Е как функция энергии Е / Еф. Е - энергия фокусировки.| Влияние температуры мишени иа среднеквадратичное отклонение i 2 от направления. сплошная кривая - теория. пунктирная - эксперимент. [1]

Фокусоны, встречая внутренние границы, дефекты упаковки, двойниковые прослойки, дислокации, рассеиваются; цепочки сфокусированных столкновений прерываются. Так как фокусоны распространяются вдоль плотноупакованных направлений, то наиболее существенное рассеяние вызывают дефекты, персекающие эти плотноупакованные направления. [2]

Если фокусоны начинаются в центре первичной зоны, количество дефектов, созданных ими, меньше в 30 - 40 раз. [3]

Если энергия, передаваемая фокусоном, Е больше энергии внедрения атома в междуузлия Еаь, то образуются атомы в междуузлиях. [7]

Распространяясь, 4 кУсоны способны прокалывать дислокации, создавая вокруг них дополнительную атмосферу точечных дефектов. Когерентные двойниковые границы могут служить стопорами для фокусонов. Результатом рассеяния фокусонов ( или его остановки) на когерентной двойниковой границе также является образование точечных дефектов. Дефекты, возникшие в процессе движения, рассеяния и остановки фокусонов в монокристаллах, проявляют тенденцию к анизотропному распределению вдоль некоторых избранных направлений. Так, например, при бомбардировке монокристаллов меди ионами О2 - с энергией 1 9 - Ю 15 Дж зародыши анизотропно ориентированной по оси [ ПО ] Си закиси меди выявляются после нагрева облученных кристаллов меди при 350 - 800 С в атмосфере с малым содержанием кислорода. Фокусоны рассеиваются также на тепловых колебаниях решетки. На рис. 8 - 9 нанесена зависимость длины пробега ( длины фокусона п) от его энергии при различных температурах подложки. ПО ] мишени из-за рассеяния на тепловых колебаниях, рассчитанных теоретически и полученных экспериментально. Существенно более высокое рассеяние, наблюдаемое экспериментально, вызвано рассеянием на вакансиях. [8]

Кроме того, в области дислокаций и других дефектов кристаллической решетки происходит сравнительно легкое выбивание атомов. Возможно, что события с малым энергетическим порогом смещения связаны с взаимодействием фокусон - дислокация. Наконец, в ионных кристаллах выбивание анионов может происходить при пониженном энергетическом пороге за счет предварительного смещения сравнительно легких катионов, а затем уже, при вторичном столкновении, и анионов. Однако электроны с той же энергией могут передать иону натрия около 35 эВ, который в свою очередь передаст брому 25 эВ, что вполне достаточно для выбивания последнего из узла решетки. [9]

Модель области возмущения ( по Зегеру. [10]

Далее по этой модели предполагается, что вдоль плотно упакованных рядов атомов в кристалле происходит перенос энергии и массы на большие расстояния при генерировании высокой частоты обмена частиц местами. Фокусировка передачи энергии вдоль рядов решетки без переноса вещества происходит с помощью фокусонов. Если энергия первичного атома больше, чем энергия фокусировки EF или если ряды решетки упакованы менее плотно, тогда каждый атом в цепи соударений перескакивает на место своих ближайших соседей. Благодаря этому в начале цепи соударений образуется вакансия. [11]

Эффект фокусировки столкновений заключается в предпочтительной передаче первичной частицы ( или атома среды) вдоль направления плотной упаковки атомов в кристаллической среде. Если в результате распространения последовательности фокусирующих столкновений переносится только энергия, то такие цепочки носят название фокусированных пакетов энергии или фокусонов. В результате такой цепочки фокусирующих замещений, когда в процессе столкновений каждый ударяемый атом становится на место соседнего вдоль направления удара, смещенный атом образуется на значительном удалении от вакансии. Это явление известно как динамический краудион и может играть важную роль в образовании смещенных атомов вдали от центральной вакансионной зоны смещения. С помощью экспериментов по распылению урановых мишеней ионами Кг с энергией 80 кэВ Нельсон [3] показал, что в случае сс-урана эффективным направлением фокусировки являются [100] и [110], причем предполагается, что в первом направлении должны распространяться преимущественно фокусоны, тогда как во втором могут образовываться динамические кроудионы. Следует отметить, что в экспериментах по распылению, в общем, фокусоны неотличимы от кроудионов. Поэтому запрет на образование кроудиона в а-уране для направления [100], полученный Нельсоном в приближении твердых сфер, не является, по-видимому, достаточно строгим. [12]

Он ввел в науку новую квазичастицу фокусон и дал теорию прохождения быстрых атомов и ионов сквозь кристаллическую решетку. Все мы широко пользуемся этим понятием. [14]

Оказалось, что такие петли возникают и из вакансий, и из меж-доузельных атомов. В ходе описываемых исследований было установлено, что некоторые границы, особенно когерентные двойниковые, декорируются маленькими точками, исчезающими при нагреве. Когерентный двойник должен служить задерживающим барьером для фокусонов, не будучи при этом стоком для дефектов. Были также получены данные, свидетельствующие о взаимодействии точечных дефектов с дислокациями. В образцах, облученных нейтронами, дислокационные линии оказываются неровными, даже когда еще не видно никаких петель и точек. Внутри кристаллических зерен петли обычно выравниваются. Это приписывается прохождению осколков деления, вызывающих несколько первичных смещений и создающих центры, в которых зарождаются петли. [15]

Страницы: 1 2