Ускоряющая волна

Cтраница 3

Группировка электронов в секции с переменной фазовой скоростью зависит от начальной энергии частиц, напряженности ускоряющей волны и значения равновесной фазы. [31]

Здесь рассматриваются два случая: предельный ток предельно длинного электронного сгустка, когда электрические поля ускоряющей волны и пространственного заряда скомпенсированы и сгусток является квазистатическим ( см. § 3 - 2), и предельный ток очень коротких сгустков. [32]

Эта необходимость становится особенно наглядной, если перейти к системе координат, движущейся вместе с ускоряющей волной и равновесной частицей. В этой сопровождающей системе координат ускоряющая волна принимает форму электростатического поля. Но потенциал электростатического поля, как известно, не может иметь абсолютных минимумов или максимумов. Возможны лишь седловины, когда в одном из координатных направлений имеет место минимум, а в другом - максимум потенциала. Отсюда следует уже упоминавшаяся в части первой теорема Ирншоу, согласно которой заряд в электростатическом поле не может удерживаться в равновесии одними только силами этого поля. [33]

Рассмотрим динамику электронов в секции диафрагмированного волновода при условии, что фазовая скорость и напряженность поля ускоряющей волны в этой секции не меняются. [34]

Иногда в действующих ускорителях в качестве группирователей устанавливают секции волноводов с однородной структурой, причем скорость ускоряющей волны постоянна, но меньше скорости света и больше скорости инжектируемых электронов. Эти секции просты в изготовлении. [35]

Характер изменения радиуса пучка (9.58), а также градиентов поля в линзах (9.52), верхнего предела амплитуды ускоряющей волны ЕМВ и параметра А (9.53) вдоль ускорителя в значительной мере определяется законом изменения периода фокусировки. [36]

Необходимо отметить чрезвычайно критичную зависимость предельного тока от равновесной фазы, а в действующем ускорителе - также и от амплитуды ускоряющей волны ЕМ, поскольку величина EMcos фро фиксирована. [37]

Электроны, изображающие точки которых расположены на части прямой / - / /, лежащей внутри сепаратрисы, движутся вместе с ускоряющей волной. [38]

Зависимость относительного. [39]

В § 4.3 был рассмотрен наиболее часто встречающийся случай, когда сгруппированные сгустки двигаются вместе с бегущей волной, располагаясь в максимуме напряженности ускоряющей волны. [40]

Ускорение в резонаторах с трубками дрейфа и дискретно расположенными ускоряющими зазорами, на первый взгляд, имеет мало общего с непрерывным ускорением частиц в поле бегущей ускоряющей волны. Однако в действительности, как было показано в гл. Ускоряющее поле стоячих волн (7.6) можно представить в виде суммы ускоряющей ( основной) волны и ряда побочных бегущих волн ( гармоник) с положительными и отрицательными фазовыми скоростями. Все эти высшие и обратные гармоники, сильно отличаясь по своим фазовым скоростям от скорости частиц, не оказывают на них в среднем никакого влияния, лишь внося некоторую рябь в движение частиц. Свое ускорение частицы приобретают только под действием основной бегущей волны. [41]

Очевидно, лто произведение eEjuL равно максимально возможному приросту энергии в секции длиной L, a AW характеризует прирост энергии частицы, не находящейся в максимуме ускоряющей волны. [42]

Схема волновод-него ускорителя с обратным. [43]

Изменение частоты ускоряющего поля в волноводном ускорителе на малые энергии ( ускорителе-группирова-теле) изменяет согласно дисперсионному уравнению ( см. § 6 - 1, 6 - 3) величину фазовой скорости ускоряющей волны. При этом изменяется значение равновесной энер-ош. [44]

Итак, для волновода с постоянными размерами напряженность поля ускоряющей волны убывает с ростом координаты г. Однако выяснилось, что целесообразно конструировать ускоряющий диафрагмированный волновод так, чтобы, несмотря на уменьшение мощности вдоль него, напряженность поля ускоряющей волны оставалась постоянной. [45]

Страницы: 1 2 3 4