Первичная волна

Cтраница 1

Первичная волна в диспергирующей среде распространяется со скоростью с, так же как и вторичные волны, вызванные диполями, колеблющимися вместе с волной. Но результат взаимодействия их получается не такой, как для периодической волны, длящейся продолжительное время. [1]

Первичная волна, проникая более глубоко, будет двигаться со скоростью, большей средней, в то время как многократно отраженная волна проникает на меньшие глубины, в среду, где она распространяется с низкой скоростью. Рисунок 5 иллюстрирует появление простых и многократных отражений. [2]

Первичная волна рядом с поверхностью распространяется со скоростью 5 миль в секунду; на, глубине 1000 миль под поверхностью, судя по скорости ее приближения, ее скорость должна быть около 8 миль в секунду. [3]

Пусть первичная волна при х 0 состоит из двух синусоид с близкими частотами: ив ( 0) А sincoly X2 sin jv, где сог со2 12, причем П - малая величина. [4]

Образование первичной волны сжатия нормальным пламенем посредством слияния элементарных волн подтверждается опытами Л. Я. Волчка [77], Б. Д. Залога [78], М. А. Пешкина [79], О. С. Сергеля [80], А. [5]

Рассмотрим сперва первичную волну 4го, изображающую движение двух нуклонов до их рассеяния. [6]

Вектор k первичной волны лежит в плоскости хг. Как следует из решений задач 197, 198, 378, продольная электрическая поляризуемость сильно вытянутого эллипсоида вращения по порядку величины в Л / a раз больше его поперечных электрической и магнитной поляризуемостей. Поэтому сечение рассеяния существенно зависит от того, имеется ли продольная составляющая электрического поля в падающей волне. [7]

А - длина первичной волны, AI - длина волны, соответствующая собственной частоте колебаний электронов вещества, k - постоянная для данного вещества величина. [8]

Различия между поляризациями первичной волны несущественны для дальнейшего, поэтому здесь отсутствуют соответствующие идентификаторы. Очевидно, что при р 0 Rno ап, Тп0 Ъп в - случае и Rno Ап, Тпо - Вп в Я-случае. Каждой из плоских волн единичной амплитуды (1.26) соответствует вектор-столбец амплитуд пространственных гармоник прошедшего поля и вектор-столбец отраженного поля. Составим бесконечную матрицу Т [ Тпр - р из амплитуд пространственных гармоник прошедших полей и назовем ее обобщенной матрицей прохождения периодической структуры. [9]

Линии постоянной энергии нулевой гар моники Wft ( к. 0. iji в координатах к, iji ( Я-поля ризация, ф 0.| Линии постоянной энергии минус первой гармоники W ( х. 0. ty на плоскости. [10]

Во-вторых, при падении первичной волны перпендикулярно левой грани зубца и х ( cos il)) 1 имеет место геометрический резонанс II - вся энергия отражается обратно в передатчик. [11]

С только будет достигнута первичной волной. [12]

Луч 1а соответствует той части первичной волны, которая проходит поверхность I между рассеивающими центрами и совсем не испытывает рассеяния. Отражаясь зеркально, эта часть волны формирует изображение S освещающего источника S точно так же, как это было бы в случае незапыленного зеркала. [13]

Для нахождения связи между напряженностью первичной волны s0 и рассеянной волны еал остается лишь соединить оба уравнения ( 1) и ( 2) вместе. [14]

Действительно, если мы рассмотрим первичную волну в (134.8), то видно, что Т ( tsi, tfy) может быть равно либо S s ( tsv t32) для Tl, Г3 0 ( ср. [15]

Страницы: 1 2 3 4