Слабая волна

Cтраница 3

В соответствии с (77.14) wa Q в случае слабой волны ( pl tp9 и PI р0); это вполне согласуется с опытом, в соответствии с которым при распространении акустических возмущений газ находится в слабом колебательном состоянии и средняя скорость поступательного движения частиц равна нулю. [31]

Осциллограммы записей массовой скорости в прессованном тротиле. [32]

Установленное качественное согласие в закономерностях распространения низкоскоростного режима и слабых волн сжатия подтверждает справедливость высказанной гипотезы и дает дополнительное доказательство тому, что основную роль при распространении низкоскоростного режима в твердых ВВ играет волна, движущаяся по заряду ВВ, а не по оболочке заряда. [33]

Из этого сравнения видно, что характер обменных процессов в слабой волне возмущения весьма далек от равновесного, особенно при истечении сильно недогре-той воды, когда в критическом сечении образуется незначительное количество пара по объему (8.5) и по массе. [34]

Естественно, что предыдущие выводы справедливы лишь в рамках приближений теории слабых волн. [35]

Последняя, как ясно из сказанного выше, равняется скорости распространения слабых волн в жидкости. В дальнейшем критической скоростью будем называть ( независимо от того, имеет место кризис течения или нет) скорость течения, равную местной скорости распространения слабых волн. [36]

В термодинамике потока фундаментальное значение имеет понятие скорости распространения малых возмущений или слабых волн. [37]

Схемы скачков и зависимости коэффициентов потерь кинетической энергии в скачках. с от угла первого скачка. [38]

При этом у стенки образуется волна сжатия, состоящая из бесчисленного множества слабых волн уплотнения. Движение газа через такую волну сжатия совершается при постоянной энтропии. Однако плавное изоэнтропийное торможение здесь может происходить только в слое газа, прилегающем к стенке. В результате пересечения характеристик уплотнения на некотором расстоянии от стенки, зависящем от скорости набегающего потока, возникает криволинейный скачок переменной интенсивности. Поток за скачком вихревой, так как скорости в разных точках за линией ВК различны. [39]

Крайняя левая точка каждой кривой отвечает режиму перехода косого скачка уплотнения в слабую волну, крайняя правая точка - в прямой скачок уплотнения. [40]

Зависимость числа MI.| Схема сверхзвукового обтекания конуса. [41]

Крайняя левая точка каждой кривой отвечает режиму перехода косого скачка уплотнения в слабую волну, крайняя правая точка - в прямой скачок уплотнения, скорость за которым меньше скорости звука. [42]

Схема волнового синхронизма анизотропного попутного четырехпучкового взаимодействия для положительных кристаллов ( пе па. [43]

Как видно, выражения для интенсивностей содержат экспоненциальный множитель, описывающий прямой энергообмен слабых волн с волной накачки вследствие записи сдвиговой решетки, и гиперболические функции, характерные для параметрического усиления как на сдвиговой, так и на несдвиговой решетках. [44]

Важнейшее отличие слабых и сильных режимов состоит в том, что относительно горячей среды слабая волна распространяется со скоростью, большей скорости звука в ней, а сильная волна - с дозвуковой скоростью. Значения скорости волны в режиме Чепмена-Жуге относительно горячей среды совпадают со скоростью звука в ней. [45]

Страницы: 1 2 3 4 5