Плоская световая волна
Cтраница 3
В литературе описано несколько методов расчета состояния поляризации плоских световых волн: метод сферы Пуанкаре, метод матрицы Мюллера, метод Джонса. Применительно к лазерам интерес представляет только монохроматическое излучение, поэтому наиболее пригодным и фактически единственно применяемым при исследовании поляризации полей, формирующихся в лазерных резонаторах, является матричный метод Джонса. Его изложению посвящен настоящий параграф. [31]
Из опытов известно, что по мере распространения плоской световой волны в веществе ее интенсивность постепенно уменьшается. [32]
Входное изображение - транспарант в плоскости Ш модулирует плоскую световую волну, сформированную коллиматором К. В этой же плоскости установлен пространственный фильтр. Двумерная картина распределения поля световой волны в плоскости П2 модулируется фильтром, а линза JJ2 выполняет второе фурье-преобразование, результатом которого является изображение с измененным составом пространственных частот. [33]
Имеется круглое отверстие в непрозрачной преграде, на которую падает плоская световая волна. За отверстием расположен экран. Что будет происходить с интенсивностью в центре наблюдаемой на экране дифракционной картины, если экран удалять от преграды. [34]
 |
Геометрическая иллюстрация волновых полей за голограммой при восстановлении поля, световой волны, рассеянной объектом. [35] |
Для нахождения светового поля за голограммой необходимо напряженность поля Е0 плоской световой волны умножить на t ( x y), характеризующий амплитудный коэффициент пропускания в каждой точке голограммы. [36]
Частным случаем гомоцентрического пучка является пучок параллельных лучей; ему соответствует плоская световая волна. [37]
На непрозрачную преграду с отверстием радиуса г 1 000 мм падает монохроматическая плоская световая волна. Когда расстояние от преграды до установленного за ней экрана Ь 0 575 м, в центре дифракционной картины наблюдается максимум интенсивности. При увеличении расстояния до значения Ь20 862 м максимум интенсивности сменяется минимумом. [38]
На неподвижное идеальное плоское зеркало массы т нормально к его поверхности падает плоская световая волна. Под действием силы светового давления зеркало приходит в движение. [39]
На неподвижное идеальное плоское зеркало массой т нормально к его поверхности падает плоская световая волна. Под действием силы светового давления зеркало приходит в движение. [40]
На неподвижное идеальное плоское зеркало массы т нормально к его поверхности падает плоская световая волна. Под действием силы светового давления зеркало приходит в движение. [41]
На непрозрачную преграду с отверстием радиуса г - 1 000 мм падает монохроматическая плоская световая волна. Когда расстояние от преграды до установленного за ней экрана равно 0 575 м, в центре дифракционной картины наблюдается максимум интенсивности. [42]
 |
Подавляющая часть ( около 84 %. [43] |
Пусть на непрозрачный экран с вырезанным в нем круглым отверстием радиуса b падает плоская световая волна. [44]
Рассмотрим дифракцию света на трехмерной голограмме, имеющей простую голограммную структуру, образованную двумя плоскими световыми волнами. Примем, что поверхность голограммы плоская и перпендикулярна оси z, а вектор голограммнои структуры лежит в плоскости уг. [45]
Страницы: 1 2 3 4