Плоская монохроматическая световая волна

Cтраница 1

Плоская монохроматическая световая волна распространяется в некоторой среде. [1]

Всякую плоскую монохроматическую световую волну, как видно из уравнений (3.6), можно представить в виде совокупности двух плоских монохроматических волн той же частоты, в которых векторы Е колеблются вдоль двух взаимно перпендикулярных направлений. [2]

Обсудим дифракцию плоской монохроматической световой волны, распространяющейся перпендикулярно плоскости решетки. [3]

Рассмотрим теперь распространение плоской монохроматической световой волны в среде, в которой возбуждена звуковая волна и показатель преломления является периодически промодулированным. Как было показано в разд. При этом среда становится периодической с периодом, равным длине звуковой волны. Это периодическое возмущение изменяется как в пространстве, так и во времени. Поскольку скорость звука на пять порядков меньше скорости света ( с 3 - 108 м / с), периодическое возмущение, вызванное звуковой волной, можно считать стационарным. Задача при этом сводится к задаче о распространении электромагнитного излучения в периодической среде, рассмотренной нами в гл. [4]

В некоторой среде распространяется плоская монохроматическая световая волна. [5]

Сечение дифракционной решетки ( а и ее схематическое. [6]

На решетку нормально падает плоская монохроматическая световая волна. Выберем направление вторичных волн под углом а относительно нормали к решетке. [7]

В некоторой среде распространяется плоская монохроматическая световая волна. [8]

Пусть на пути распространения плоской монохроматической световой волны с длиной волны К расположена непрозрачная преграда с щелью шириной1 6 - Я, как на рис. 75, а. На экране наблюдается дифракционная картина - чередующиеся светлые и темные полосы, параллельные щели. Длина щели намного больше длины волны света, поэтому дифракционная картина вдоль щели отсутствует. Эту часть разбивают на элементарные площадки dS, каждая из которых является, по принципу Гюйгенса, источником сферических волн. Результирующая освещенность любой точки экрана, направление на которую составляет с нормалью п к поверхности щели угол ф, определяется интерференцией всех вторичных волн. В зависимости от соотношения фаз складываемых колебаний в точке А могут наблюдаться как максимум, так и минимум интенсивности / колебаний результирующего поля. [9]

Найти формулы преобразования частоты со ( эффект Доп-плера) и волнового вектора k плоской монохроматической световой волны при переходе от одной инерциальной системы к другой. Направление относительной скорости V произвольно. [10]

Рассмотрим один простой пример; допустим, что через отверстие в непрозрачном экране Эг непрерывно проходит плоская монохроматическая световая волна, энергия которой равномерно распределена вдоль фронта волны. Каждую точку фронта волны в сечении А - В, согласно принципу Гюйгенса, можно заменить самостоятельным источником элементарной сферической волны. [12]

Схема установки для исследования дифракции света на двумерной решетке представлена на рис. 88, где / - источник плоской монохроматической световой волны ( лазер); 2 - двумерная дифракционная решетка; 3 - линза, в фокальной плоскости которой расположены съемный экран 4 и фоторегистрирующий приемник 5 с круглой диафрагмой. [13]

Проблема взаимоотношений двух представлений о свете - волна и фотон, - однако, лучше иллюстрируется явлением поляризации. Пусть плоская монохроматическая световая волна, распространяющаяся в определенном направлении а, линейно поляризована. [14]

Рассмотренные нами следствия из электронной теории полностью согласуются с данными опытов О. При отражении от металлического зеркала плоской монохроматической световой волны, распространяющейся нормально к поверхности зеркала, фаза вектора Е изменяется на л, а фаза вектора Н не изменяется. Поэтому в стоячей волне пучности Е и Н сдвинуты друг относительно друга на половину длины стоячей волны, или, что то же самое, на четверть длины волны падающего света. [15]

Страницы: 1 2