Быстрая волна

Cтраница 4

Таким образом, синхронизм волны в линии передачи с быстрой циклотронной волной пучка при с - - 0 соответствует синхронизму волны в линии с быстрой волной пространственного заряда. [46]

По мере распространения этих волн вдоль пучка в поглощающих стенках, окружающих пучок, наводятся токи, что приводит к поглощению энергии и уменьшению мощности. Поскольку быстрая волна обладает положительной энергией, то ее амплитуда очень быстро уменьшается до весьма малого значения. Медленная же волна обладает отрицательной энергией, и следовательно, амплитуда ее нарастает. [47]

Процесс отражения быстрой волны разрежения во вскипающей жидкости от закрытого кон ца трубы ( стенки), который зависит от возможности жидкости находиться в метастабильпом состоянии ( pps ( T)) и интенсивности вскипания в этом состоянии, проиллюстрирован на рис. 6.11.6 в виде эпюр давления и объемного паросодержания около закрытого конца трубы ( х - 0) в моменты времени t 3 5; 4 0 и 5 0 мс. При достижении быстрой волной разрежения закрытого конца трубы давление в этой области быстро падает и становится существенно меньше давления насыщения. В этом аномально сильном ( по сравнению с моментами до отражения волны) неравновесном состоянии жидкости, когда перегрев достигает около 45 К и давление меньше давления насыщения на 2МПа, происходит интенсивное вскипание. Быстрый рост сса ( а следовательно, и удельного объема смеси) вызывает уменьшение интенсивности отраженной волны и ее быстрое затухание при движении вдоль трубы. Видно, что на расстоянии около 0 5 м от стенки трубы отраженная волна практически незаметна. [48]

В случае комплексного корня уравнения (2.39), например при х 1 / 2, квазисобственная волна состоит из гармоник трех типов. Конечное число гармоник является быстрыми волнами, распространяющимися вдоль решетки ( амплитуда их экспоненциально затухает) с фазовыми скоростями, большими скорости света. Одна часть из них, для которых Im [ х2 - ( n v) 2 ] 1 / 2 0, при этом экспоненциально возрастает с удалением от решетки в перпендикулярном направлении, а другая - экспоненциально убывает. Остальные гармоники ( количество их бесконечно) представляют собой медленные волны, распространяющиеся вдоль решетки ( с экспоненциально затухающей амплитудой) с фазовыми скоростями, меньшими скорости света и экспоненциально убывающими при удалении от нее в перпендикулярном направлении. [49]

Многочисленные исследования были посвящены в XIX в. Стоке показал впоследствии10, что более быстрая волна является продольной волной объемного сжатия материала, а более медленная - поперечной волной вихря смещений, не вызывающей изменения плотности. В упомянутом выше мемуаре Пуассона ( 1829) рассмотрена и первая конкретная пространственная задача о колебаниях шара. [50]

Интегральные кривые квазипоперечных волн Римана в слабо анизотропной упругой среде. [51]

Точки, в которых Aj A2, являются особыми точками обоих семейств интегральных кривых. Для k О эллипсоподоб-ные кривые соответствуют быстрым волнам ( А А2), а кривые гиперболического вида отвечают медленным волнам ( А AJ. Для k О ситуация является противоположной. Если k 0, то Аа убывают в противоположных направлениях. Если изменение величин в волне соответствует отрезку интегральной кривой, вдоль которой А убывает, то она расширяется со временем, так как передний фронт волны движется быстрее, чем задний. [52]

Скорость волны больше в газе, уже нагретом предыдущей волной, а сжатый газ сам движется в направлении распространения волны. Очевидно, что на определенном удалении вторая, более быстрая волна догонит первую. Они сольются, их амплитуды сложатся, обе волны заменятся новой, более мощной. [53]

На рис. V.30 приведены расчетная кривая и экспериментальные данные зависимости замедления от параметра ka ctgip экранированной спирали с центральным проводником. В работе [ 11 рассмотрен вопрос о распространении быстрых волн в спирали с центральным проводником. [54]

Для этой цели рассмотрим случай, когда точка ( и, г / 2) фиксирована и лежит внутри области неединственности. При переходе к пределу g -) 0 скорости быстрых волн, входящих в оба решения, стремятся к одному и тому же значению, равному скорости вращательной волны. Состояния за быстрой ударной волной SA и за комбинацией быстрых волн % / 2 2А: также стремятся к совпадению. Следовательно, для малых g область плоскости ( jc f), в которой решения различаются на конечную величину, представляет собой узкий сектор с вершиной в начале координат. При g О решения совпадают и, следовательно, автомодельная задача имеет единственное решение. Таким образом, несмотря на то что при g - 0 область неединственности на плоскости ( г / 1 г / 2) стремится к конечному пределу, на плоскости ( jc, t) область, где соответствующие решения различаются на любую заданную величину, уменьшается до нуля. [55]

С позиций общей теории в работе [57] рассмотрена задача о скачкообразном во времени нагружении полупространства и было показано, что существуют две волны: быстрая и медленная. При малых и средних ( fe-l) значениях времени максимум напряжения достигается на фронте быстрой волны и затухает по экспоненциальному закону. Аналогичная задача рассматривалась в работе [1], в которой на границе полупространства задавалось скачкообразное во времени изменение напряжения. Было показано, что разрыв на обеих волнах затухает по экспоненциальному закону. [56]

Ггц линия длиной 4 3 см давала [90 ] на частоте 3 Ггц усиление Ш дб с полосой пропускания 25 Мгц поле величиной 2900 э было ориентировано под углом 90 к оси с кристалла. Замедляющая структура расположена в прямоугольном волноводе, вдоль по которому распространяется мощность накачки в виде быстрой волны. [57]

Страницы: 1 2 3 4