Cтраница 1
Распространение почти плоской волны представляется как перемещение в пространстве семейства поверхностей постоянных фаз. [1]
Существенно, что для почти плоской волны со может быть выражена как функция fe, подобно тому как это делается для плоской волны. [2]
Это означает, что функция и ( гх) в виде (1.1.7) представляет собой почти плоскую волну. [3]
Следовательно, основными преимуществами когерентного или почти когерентного источника, дающего излучение в виде сферической или плоской волны ограниченного поперечного сечения, является то, что излучение может быть сконцентрировано с помощью линз и зеркал в изображение, яркость которого больше яркости первоначального источника; излучение в виде почти плоской волны можно направить на удаленный объект с очень малыми дифракционными потерями, в то время как лишь малая часть излучения от некогерентного источника может быть преобразована в почти плоскую волну. [4]
Следовательно, основными преимуществами когерентного или почти когерентного источника, дающего излучение в виде сферической или плоской волны ограниченного поперечного сечения, является то, что излучение может быть сконцентрировано с помощью линз и зеркал в изображение, яркость которого больше яркости первоначального источника; излучение в виде почти плоской волны можно направить на удаленный объект с очень малыми дифракционными потерями, в то время как лишь малая часть излучения от некогерентного источника может быть преобразована в почти плоскую волну. [5]
Иногда применимо приближение, не требующее, чтобы ( Е-1) было очень мало. Пусть тело достаточно плоское и перпендикулярно к этой плоскости падает почти плоская волна. Тогда поле внутри тела может быть записано в. [6]
& w exp ( - л)), и дает значение поля также и вне тела. Небольшое усложнение, учитывающее преломление, позволяет таким же образом приближенно определить и в диэлектрике через и при наклонном падении почти плоской волны на почти плоское тело. [7]
В него входит первая производная магнитного момента системы и вторая производная электрического квадрупольного момента. Но этого можно и не делать, если учесть, что выражение магнитного поля от этого не изменится, а электрическое поле равно [ Нп ] согласно (20.24), как во всякой плоской или почти плоской волне. [8]
Создание оптических источников когерентного излучения огромной мощности становится возможным в результате сочетания квантового усиления с оптическим резонатором специального типа, размеры которого в тысячи раз превышают длину излучаемой волны. Когерентное излучение может быть сконцентрировано с помощью линз и зеркал в изображение, яркость которого больше яркости первоначального источника. Излучение в виде почти плоской волны можно направить на удаленный объект с очень малыми дифракционными потерями, в то время как лишь малая часть излучения от некогерентного источника может быть преобразована в почти плоскую волну. [9]
Так как почти невозможно сохранить поверхности линз достаточно чистыми, для того чтобы устранить искажения волнового фронта, стали широко использовать метод пространственной фильтрации. Принцип его очень прост. Линза, расширяющая лазерный пучок ( почти плоскую волну), фокусирует его на расстоянии f от линзы. Если на расстоянии f поместить экран с точечным отверстием, то большая часть рассеянного света дальше не пройдет и волновой фронт станет однородным. На практике диаметр отверстия можно делать в 2 - 3 раза большим, что не приводит к существенным искажениям волнового фронта и значительно облегчает центрирование отверстия. [10]
Если удалить фотопластинку, то рентгеновские пучки проникают в толстую плоскопараллельную пластинку, составляющую другую часть того же монокристаллического блока. После прохождения через толстую пластинку волновое поле с гиперболическими максимумами претерпевает существенное изменение как в геометрии, так и в интенсивности отдельных волн. Вследствие сужения угловой расходимости проходящих пучков каждая точка гиперболы представляет почти плоскую волну со своим значением угловой функции у. В результате вступают в силу соотношения, действительные для прибли жения плоской падающей волны вместо прежней, сферической волны. [11]
При этом нулевой член лучевого разложения (21.23) становится бесконечно большим. Это означает, что структура поля локально не близка к плоской волне. В ряде случаев - каустика, фокус - переход к иным, не экспоненциальным, как при рассмотрении почти плоских волн, функциям позволяет построить асимптотические разложения, в которых уже нулевой член хорошо описывает поле. [12]
Довольно значительное количество исследований энергетических спектров электронов в тугоплавких соединениях было выполнено методом сильной связи ( ЛКАО), основанным на предположении о сильной локализации всех валентных электронов вблизи ядер. Не касаясь существа этого метода, детально описанного во многих специальных руководствах ( см., например, [19-21]), отметим лишь, что он не может обеспечить точного решения уравнения Шредингера, поскольку волновые функции, соответствующие связующим электронным состояниям, не образуют полного набора. Кроме того, следует иметь в виду, что в пространстве между атомами форма потенциала довольно гладкая, поэтому здесь состояние электронов должно описываться почти плоскими волнами. Суперпозиция же атомных функций с учетом их перекрывания в обсуждаемых областях может приводить к всплескам электронных плотностей. В связи с этим подобный подход к исследованию полосной структуры менее корректен, чем используемый в методах ППВ и ОПВ. Тем не менее метод сильной связи, являясь технически более простым, может быть успешно использован для изучения электронных состояний в произвольных точках зоны Брил-люэна. [13]
Создание оптических источников когерентного излучения огромной мощности становится возможным в результате сочетания квантового усиления с оптическим резонатором специального типа, размеры которого в тысячи раз превышают длину излучаемой волны. Когерентное излучение может быть сконцентрировано с помощью линз и зеркал в изображение, яркость которого больше яркости первоначального источника. Излучение в виде почти плоской волны можно направить на удаленный объект с очень малыми дифракционными потерями, в то время как лишь малая часть излучения от некогерентного источника может быть преобразована в почти плоскую волну. [14]