Cтраница 1
Продольные фононы обусловливают макроскопическое электрическое поле Е, которое увеличивает силовую постоянную и, следовательно, их частоты по отношению к поперечным фоно-нам возрастают. [1]
Если, однако, электроны взаимодействуют только с продольными фононами, то величина Wp уменьшается, но если фонон-фононные N-процессы происходят очень часто, электроны будут взаимодействовать со всеми фононами. [2]
Процессы переброса происходят и с поперечными, и с продольными фононами. [3]
Очевидно, что в этих условиях тепловая энергия передается малыми продольными фононами, так как они имеют очень большие длины свободного пробега. [4]
Лав [152] наблюдал бриллюэновское рассеяние в двух видах стекол и обнаружил поперечные и продольные фононы со скоростями, хорошо согласующимися со значениями, получаемыми по упругим постоянным. Кроме того, интенсивности рассеяния уменьшались с температурой по линейному закону, как это и должно быть для фононов. Время жизни фононов можно оценить по ширине бриллюэновских линий, и оно больше 10 циклов при всех температурах. Поэтому разумно заключить, что член Р в теплоемкости происходит из-за фононов с такими же свойствами, как у фононов в кристаллах. [5]
В случае поперечного эффекта Нернста - Эттингсгаузена вклад увлечения поперечными фононами в Q меньше вклада увлечения продольными фононами при 77 К примерно на порядок. [6]
Можно отметить, что вследствие множителя ( t - q) в ( 52) вклад в сопротивление дают только продольные фононы ( как это хорошо известно); вместе с тем член [ t4x ( k - f - k) ] в ( 56) означает, что спиновая релаксация обязана как продольным фононам, так и поперечным. [7]
У продольных фононов, как правило, о / ( k) i k, поэтому одновременное выполнение (7.17) для процесса, в котором участвуют только продольные фононы, оказывается невозможным. Воспользуемся этим обстоятельством и выясним возможность распада продольного фонона в одномерной схеме. [8]
Можно отметить, что вследствие множителя ( t - q) в ( 52) вклад в сопротивление дают только продольные фононы ( как это хорошо известно); вместе с тем член [ t4x ( k - f - k) ] в ( 56) означает, что спиновая релаксация обязана как продольным фононам, так и поперечным. [9]
Предполагается также, что электроны взаимодействуют только с продольными фононами. [10]
Матричный элемент перехода при поглощении фонона можно записать как Jfq Gq, где величина Gq зависит от интенсивности электрон-фононного взаимодействия и обратно пропорциональна ( од); величина Gq зависит от вектора поляризации фонона и вектора рассеяния k2 - ki, причем вид зависимости определяется используемой моделью. Если при рассеянии имеют место только N-процессы [ g 0 в выражении (11.16) ] и металл обладает сферической ферми-по-верхностью, то взаимодействовать с электронами могут только продольные фононы, но при других формах ферми-поверхности при наличии U-процессов играют роль и поперечные фононы. [11]
Если преобладает примесное рассеяние, то как /, так и уменьшаются, и их отношение будет иным, так как носители тока будут иначе распределены в пространстве волновых чисел. Однако при любом законе рассеяния легко вычислить стационарное распределение в электрическом поле, после чего, зная вероятности переходов ( 39), можно определить долю квазиимпульса, передаваемую продольным фононам. Этот расчет был выполнен для случая T; T const, что соответствует рассеянию на нейтральной примеси. [12]
Клеменс [30] был вынужден предположить, что параметр А для продольных волн значительно больше, чем для поперечных. Фактически эта гипотеза базируется на предположении о том, что в стеклообразном материале изменение скорости поперечных воли 8ct значительно больше, чем изменение скорости продольных волн бс. Из этой гипотезы вытекает, что продольные волны вносят основной вклад в низкотемпературную теплопроводность. Более детальный анализ привел Клеменса к выводу о том, как реализуется доминирующее влияние продольных фононов на теплопроводность. В результате взаимодействия продольные фононы превращаются в поперечные, которые интенсивно рассеиваются. Превращение продольных волн в поперечные ограничивает среднюю длину свободного пробега и приводит к появлению низкотемпературного плато на температурной зависимости теплопроводности. [13]
Оказалось, что характер зависимости а ( иТ) в области 10 - 26 Т 10 - в можно удовлетворительно объяснить, если принять во внимание конечное время жизни т взаимодействующих с гиперзвуком тепловых фононов. Это было оправдано, поскольку учет конечного т в их теории приводит лишь к малым ( порядка ( сот) - 1) поправкам к величине а. По Саймонсу поглощение продольного гиперзвука происходит в меру неопределенности энергии теплового фонона, когда произведение ют хотя и превосходит единицу, но еще не слишком велико. При этом разрешаются весьма интенсивные процессы взаимодействия фононов одинаковой поляризации. Продольные гиперзвуко-вые волны поглощаются при рассеянии на продольных фононах, поперечные - на поперечных фононах. [14]