Форма - капля
Cтраница 2
В случае парафина форма капли обыкновенно менее благоприятна для интенсивного действия и результат, хотя и сходный, менее отчетлив. В результате шлифовки бывает, что одна из линий случайно глубже, чем прочие, проходящие через поверхность, покрытую масляной каплей, тогда это углубление и делается капиллярным каналом, заполненным соленой водой и защищенным маслом от диффузии кислорода. Металл здесь делается анодным и появляется отчетливый питтинг. Явления, наблюдаемые с чистым инертным парафином, нужно отличать, от коррозии, вызванной агрессивными веществами, находящимися в загрязненном масле. [16]
Известно, что форма капли тяжелой жидкости, лежащей на твердой подложке, погруженной в легкую жидкость ( рис. 4.3, а), так же как и форма капли легкой жидкости под твердой подложкой, погруженной в тяжелую жидкость ( рис. 4.3.6), зависит от межфазного натяжения, разности плотностей, массы капли и ускорения силы тяжести. [17]
В принципе исследование формы капли на наклонной плоскости производится так же, как и раньше. Здесь мы ограничимся нахождением предельного угла наклона поверхности, при котором начинается скатывание капли. Обращаясь к механизму скатывания капли, мы должны отметить, что при обтекании жидкостью твердого тела она прилипает к этому телу, т.е. поможет скользить по отнотпе пню к нему. Это переливание может начаться лишь тогда, когда работа силы тяжести, совершаемая при перемещении капли вдоль поверхности, оказывается равной или больше работы, затрачиваемой против сил прилипания ее заднего края к рассматриваемой поверхности. Такое утверждение на первый взгляд может показаться парадоксальным. А поскольку потенциальная энергия в иоле тяжести при этом выигрывается, то сдвиг оказывается энергетически выгодным. Однако в таком рассуждении упущено весьма важное обстоятельство. При перетекании капли проигрыш и выигрыш поверхностной энергии разделены во времени. Для передвижения капли необходимо сначала оторвать ее задний край. Таким образом, передвижение капли по твердой поверхности является своего рода активационным процессом с барьером, высота которого определяется работой отрыва заднего края капли. Преодолеть этот барьер капле помогает сила тяжести, точнее, ее скатывающая составляющая. Вполне понятно, что справиться с этой задачей скатывающая сила может только по достижении конечного угла наклона. [18]
И принципе исследование формы капли на наклонной плоскости производится так же, как и раньше. Здесь мы ограничимся нахождением предельного угла наклона поверхности, яри котором начинается скатывание капли. Это переливание может начаться лишь тогда, когда работа силы тяжести, совершаемая при перемещении капли вдоль поверхности, оказывается равной или больше работы, затрачиваемой против сил прилипания ее заднего края к рассматриваемой поверхности. Такое утверждение на первый взгляд может показаться парадоксальным. А поскольку потенциальная энергия в поле тяжести при этом выигрывается, то сдвиг оказывается энергетически выгодным. Однако в таком рассуждении упущено весьма важное обстоятельство. При перетекании капли проигрыш и выигрыш поверхностной анергии разделены во времени. Для передвижения капли необходимо сначала оторвать ее задний край. Таким образом, передвижение капли по твердой поверхности является своего рода активационным процессом с барьером, высота которого определяется работой отрыва заднего края капли. Преодолеть этот барьер капле помогает сила тяжести, точнее, ее скатывающая составляющая. Вполне понятно, что справиться с этой задачей скатывающая сила может только но достижении конечного угла наклона. [19]
 |
Зависимость смачиваемости водой стекла, покрытого окисью титана и обработанного затем раствором хлорида триметилоктадециламмония, от числа обработок 1 1 % - ным раствором полидибутилтитаната. [20] |
При последовательном изменении формы капли постоянного объема вследствие движения ее фронта через выступы поверхности свободная энергия системы проходит через максимум. Фактическая высота энергетических барьеров при этом довольно мала, но все же наличие этих барьеров позволяет предполагать, что причиной гистерезиса в данной системе является недостаточность макроскопической колебательной энергии капли для их преодоления. [21]
Это означает, что форма капли неизбежно должна отклоняться от сферической. Поэтому метод решения, развитый нами для разобранного выше-случая, не может быть строго применен для решения данной задачи. [22]
На поверхности твердого тела форма капли может быть разной. Капля может растекаться по поверхности твердого тела ( рис. 12.3), это означает, что сила взаимодействия между молекулами жидкости меньше, чем между молекулами жидкости и твердого тела, в этом случае жидкость смачивает поверхность твердого тела. Если в 0, то наблюдается полное ( идеальное) смачивание. Наличие поверхностного натяжения объясняет форму поверхности в тонких трубках - капиллярах. Если капилляр радиуса TQ опустить в жидкость, смачивающую поверхность капиллярной трубки, то жидкость стремится растечься по поверхности и поднимается. На столбик жидкости действуют сила тяжести и сила поверхностного натяжения, направленная по касательной к поверхности к каждому элементу контура. [23]
Отдельно численно исследовано влияние формы капли в момент отрыва на величину заряда и особенности электризации сателлитов. [24]
 |
Технико-экономические показатели резервуаров. [25] |
Оболочка сфероидального резервуара имеет форму капли, изготовлена из стальных листов толщиной 6 мм и укреплена для придания жесткости каркасом из поперечных и диагональных ребер. В нижней части оболочка плавно соединяется с плоским днищем. [26]
Было также аналитически доказано влияние формы капли на величину к. [27]
 |
Капли смачивающей жидкости. [28] |
Формула ( 1) объясняет форму капли на горизонтальной плоскости. Как уже отмечалось, если горизонтальная плоскость смачивается жидкостью, то капля принимает форму, показанную на рис. 5, где краевой угол Ф острый; если смачивание отсутствует, то капля принимает форму, показанную на рис. 3, где краевой угол ф тупой. [29]
 |
Висячая капля. [30] |
Страницы: 1 2 3 4 5