Вязкая диссипация

Cтраница 2

Тем не менее отсутствие значительной вязкой диссипации создает заманчивую перспективу наблюдения подобных взаимодействий в лаборатории. [16]

Такое явление встречается под названием вязкая диссипация. Оно лежит в основе эффекта аэродинамического нагрева. [17]

Согласно (4.2.32) - (4.2.34) вся вязкая диссипация происходит непосредственно в несущей фазе. [18]

Таким образом, в отсутствие вязкой диссипации и работы, совершаемой на верхней границе, сумма кинетической и доступной потенциальной энергий сохраняется. [19]

Как видно из (1.4.72), учет вязкой диссипации ведет к двум эффектам. [20]

Второй член в круглых скобках представляет собой вязкую диссипацию, а третий - джоулеву диссипацию. Оба этих члена - положительны. [21]

Солнце, а Снимок в На выброса гигантского протуберанца ( известного под именем дедушка 4 июня 1946 г. ( опубликовано с разрешения обсерватории НАО - High Altitude Observatory, б Рентгеновское изображение западного лимба Солнца в линии Fe IX / X, полученное на спутнике TRACE ( Transition Region and Coronal Explorer 24 апреля 1998 г. На лимбе видна система послевспышечных петель, а на переднем плане в центре - яркая рентгеновская точка. И то, и другое, по-видимому, является результатом пересоединения ( снимок предоставлен А. Тайтлом и Л. Голубом, в Фотография солнечной короны, полученная в штате Нижняя Калифорния в Мексике во время полного солнечного затмения 11 июля 1991 г. ( снимок С. Альберса. г Солнечные пятна ( снимок предоставлен Национальной солнечной обсерваторией Сакраменто Пик, Нью Мехико. [22]

Однако пересоединение привлекается также и для объяснения вязкой диссипации в аккреционных дисках ( рис. 1.46), для которых не существует аналогов в Солнечной Системе. Наиболее популярная в настоящее время теория утверждает, что такие включения могли образоваться за счет пересоединения в аккреционных дисках, существовавших на ранних стадиях формирования Солнечной Системы. Согласно этой теории пересоединение магнитных полей в заполненном пылью диске приводило к вспышкам в досолнечной туманности, в которых пылевые частицы спекались, образуя вкрапления, часто обнаруживаемые в углеродосодержащих метеоритах. [23]

При этом оказывается пренебрежимым и тепловыделение из-за вязкой диссипации. [24]

Сравнение результатов, полученных из ( 21, с экспериментальными данными ( точки по средним числам Нуссельта для ламинарной свободной конвекции неньютоновских жидкостей ( раствор карбопола на изотермических вертикальных пластинах.| Сравнение результатов теоретического решения с экспериментальными данными ( точки для средних чисел Нуссельта при ламинарной свободной конвекции неньютоновских жидкостей ( раствор карбопола на изотермических вертикальных пластинах.| Сравнение теоретическою решения ( сплошная кривая с экспериментальными данными ( точки для средних чисел Нуссельта при ламинарной свободной конвекции неньютоновских жидкостей на однородно обогреваемой вертикальной пластине 136 ].| Сравнение результатов, полученных из ( 19, с экспериментальными данными ( точки для локальных чисел Nu при ламинарной свободной конвекции жидкости на изотермической вертикальной пластине. [25]

В [46] получены выражения для учета влияния вязкой диссипации в области ламинарного пограничного слоя. Однако в [47] показано, что такие влияния пренебрежимо малы для всех практически важных случаев, за исключением, вероятно, интенсивного силового воздействия во вращающихся механизмах. [26]

Развитие гидродинамического и теплового пограничных слоев на поверхности нагретой плоской пластины в условиях, когда температура пластины постоянна и равна Т и когда параметр Д меньше единицы ( тепловой пограничный слой тоньше гидродинамического. Жидкость набегает на пластину. [27]

В третьем уравнении опущен член, учитывающий вязкую диссипацию. [28]

Развивающиеся температурные профили для жидкости, описываемой степенным законом ( / 7 - - - 0 4, текущей н щелн со стенками при постоянной температуре, равной температуре входа 7V Местная безразмерная температура пересчитана на средпомасеовую температуру полностью раз пито го течении 0, и задается при множестве осевых координат z - - - z / L. Для двух рассматриваемых чисел Наме - - Грифитса 0. о - - 0 5 ( Na-1 и 0 - - - 1. G ( Na - 10 J. Сплошная кривая - Na-I, штриховая - Na - 10.| Зависимость безразмерной скорости сдвига Na / к от безразмерного касательного напряжения ( Na / / iX ( т / т ( 1 / л для стационарного течения со сдвигом жидкости, описываемой степенным законом, между параллельными пластинами. Одна пластина скользит относительно другой со скоростью УО, расстояние между ними равно Н. Показаны два набора тепловых граничных условии. две стенки изотермические ( при температуре Т, две другие стенки адиабатные ( при той же температуре. Базисная вязкость т 0 - - - i ( Val ( H, Т, базисное, касательное напряжение ta - - - i aVa / H. [29]

Известно относительно мало приложений расчетов нагрева за счет вязкой диссипации в кольцевом течении Кучтта. Одно интересное приложение эти расчеты находят в ротационном вискозиметре, где нагрев за счет внутреннего трения иногда ограничивает самые большие скорости сдвига, которые могут быть использованы в приборе. Касательные напряжения не должны превышать определенного значения, даже если при этом неограниченно увеличиваются скорости сдвига. При высоких скоростях сдвига уменьшение температурной зависимости вязкости компенсируется увеличением напряжения вследствие роста скорости сдвига. Для данного касательного напряжения имеются два режима для проведения эксперимента: один при высоких и второй при низких скоростях сдвига. [30]

Страницы: 1 2 3 4