Cтраница 1
Форма волновой поверхности на мелководье ( вторая зона) определяется эллиптической трохоидой. Последняя очерчивается точкой, движущейся по эллипсу, который имеет постоянную скорость перемещения вдоль горизонтальной оси. [1]
По форме волновых поверхностей различают плоские ( плоские волновые поверхности), цилиндрические ( цилиндрические волновые поверхности) и сферические ( сферические волновые поверхности) волны. [2]
Если известна форма волновой поверхности S, то можно рассчитать структуру дифракционного изображения точечного источника S, исходя из принципа Гюйгенса - Френеля. Предположим, что угловая апертура 2сс объектива в пространстве изображений невелика и мы можем считать величину cos а равной единице. Принцип Гюйгенса - Френеля позволяет математически описать явление дифракции, пользуясь преобразованием Фурье. [3]
Можно сказать, что на фотопластинке не фиксируется форма волновой поверхности, представляющей собой поверхность равных фаз. А значит, фотография не несет никакой объективной информации о расстоянии до различных точек объемного объекта съемки. Ведь форма волновой поверхности, достигающей наблюдателя или фотопластинки, зависит именно от этих расстояний. [4]
Соответственно от симметрии тензоров е или т ] зависит и форма волновых поверхностей в кристаллах. [5]
В таких случаях исходная формула ( 376), представлявшая форму волновой поверхности, будет выражать теперь непосредственно волновую аберрацию. [6]
Принцип Гюйгенса может быть сформулирован следующим образом: можно определить последующую форму любой заданной волновой поверхности, представив себе, что из каждой точки этой поверхности исходит элементарная сферическая волна, и построив огибающую этих волн. Принцип Гюйгенса дает возможность утверждать неизбежность отступления световой волны от прямолинейного распространения в случае наличия преграды. [7]
Различные типы волн могут встречаться в виде волн разной формы; здесь имеется в виду форма волновой поверхности. [8]
Функции а ( г) и ( р ( г) определяют пространственную структуру волны, в том числе и форму волновых поверхностей. [9]
Таким образом, фильтр частот представляется функцией автокорреляции 1, относящейся к F (, ч), т - е - его можно определить, если известна форма волновой поверхности, поскольку значение F (, f) EQh ( k &) связано с деформацией волновой поверхности А ( см. гл. Следовательно, бесполезно вычислять распределение освещенности в дифракционном пятне для того, чтобы затем выполнить гармонический анализ: предыдущее соотношение позволяет получить результат быстрее с помощью интегрирования на зрачке. [10]
Можно сказать, что на фотопластинке не фиксируется форма волновой поверхности, представляющей собой поверхность равных фаз. А значит, фотография не несет никакой объективной информации о расстоянии до различных точек объемного объекта съемки. Ведь форма волновой поверхности, достигающей наблюдателя или фотопластинки, зависит именно от этих расстояний. [11]
На этом пути был получен ряд результатов. Прежде всего, весьма элементарно были получены все известные результаты теории колебаний мало вязкой жидкости; одновременно удалось решить ряд новых задач. Им же были рассмотрены задачи о волнах, возникающих под действием возмущений, в предположении, что жидкость подвержена также действию сил поверхностного натяжения. Благодаря простоте анализа, достигнутой методически правильным использованием средств асимптотического анализа, автору удалось наглядно продемонстрировать влияние поверхностного натяжения на декремент затухания и форму волновой поверхности вязкой жидкости. Используя методы асимптотического анализа, Ф. Л. Чер-ноусько ( 1966) построил формулы, позволяющие рассчитать свободные колебания в вязкой жидкости, заключенной в сосуд произвольной формы, если только соответствующее решение для идеальной жидкости известно. [12]
Если восстановление производится монохроматическим светом с той же длиной волны, что и при записи, то отраженные зеркальными слоями волны лишь тогда будут находиться в фазе и при интерференции усилят друг друга, когда направление восстанавливающего пучка совпадает с опорным. Голограмма действует как оптический коллиматор. Отраженные волны, как видно из рис. 7.38, б, имеют при этом то же направление, что и предметная волна. Поэтому толстослойная голограмма восстанавливает лишь одно ( мнимое) изображение предмета. При этом восстанавливается волна с такой же формой волновых поверхностей, что и предметная, но с противоположным направлением распространения. Иначе можно сказать, что в процессе восстановления реализуется обращение волнового фронта предметной волны. Изображение получается в том же месте, где находился предмет. [13]
Линейная теория способна ответить только на вопрос о границе устойчивого и неустойчивого состояний и не может предсказать реальную форму волн и их эволюцию во времени. Экспоненциальный рост амплитуды волн при возникновении неустойчивости, предсказываемый линейной теорией, сам по себе предполагает, что эта теория выходит за пределы своих возможностей, как только такой рост начинается. В реальном процессе восстанавливающие силы ( поверхностного натяжения, инерции, массовые) быстро нарастают с увеличением амплитуды волн, которая всегда остается конечной в гравитационных пленках. На основании численных исследований в рамках нелинейной теории были получены некоторые практически полезные результаты [43], однако они, как правило, не могут быть представлены в виде простых аналитических соотношений; основные тенденции, следующие из численных решений, описываются обычно качественно. В частности, важный качественный вывод делается Холпановым и Шкадовым [43] в отношении влияния трения со стороны газового потока ( т) на форму волновой поверхности жидкой пленки. Оказывается, начиная с некоторого значения т ( при заданном расходе жидкости Г0), увеличение касательного напряжения приводит к уменьшению амплитуды волн, чего никак нельзя было бы предположить на основе анализа в рамках линейной теории Кельвина-Гельмгольца. [14]
В принципе изображение одиночной звезды в фокусе телескопа представляет собой дифракционное пятно ( круг Эйри, рис. 3), определяемое апертурой телескопа. Чтобы наблюдать идеальную картину дифракции, необходимы исключительные атмосферные условия: падающая на телескоп световая волна, идущая от звезды, должна быть плоской. В действительности обычно таких условий нет, и вследствие турбулентности атмосферы волновой фронт может быть сильно искажен. Телескоп воспринимает волну с неровностями волнового фронта, которые лежат в пределах от нескольких сантиметров до нескольких десятков сантиметров. Кривая Б на рис. 117 изображает волновую поверхность, КО торая поступает в телескоп в данное мгновение. Разумеется, форма волновой поверхности изменяется очень быстро во времени. Вот почему при наблюдении в телескоп глазом изображение одиночной звезды обычно видно в виде размытого пятна, которое непрерывно изменяется и структура которого не имеет ничего общего с картиной дифракции Эйри. [15]