Cтраница 2
Форма уравнений ( IV2) и ( IV, И) совершенно идентична, что позволяет использовать для их решения одну блок-схему. [16]
Форма уравнений (V.274) и (V.275) справедлива, очевидно, для любого распределения, как и для идеального адсорбированного слоя. [17]
Форма уравнения (3.66) особенно удобна в случае задания на границе значений потенциала; что же касается смешанных граничных условий, то это уравнение должно быть преобразовано таким образом, чтобы все заданные на границе значения находились в его левой части. [18]
Форма уравнения (16.1.18) отражает хорошо известное свойство: при преобразовании Лапласа свертка переходит в обычное Произведение. [19]
Форма уравнений (2.39) и теории Борна - Грина настолько сходна, что для их решения можно применять одинаковые ( обычно численные) методы. [20]
Форма уравнения для определения длины отрезка зависит от конкретного типа генератора векторов. [21]
Форма уравнений, определяющих ход того или иного физического процесса в пространстве и времени, зависит, кроме специфических особенностей данного процесса, еще от двух обстоятельств: от свойств пространства-времени и от выбора координат, в которых описывается данный процесс. Свойства пространства-времени являются объективными, определяемыми самой природой и не зависящими от нашего произвола. Напротив того, выбор координат в самой высокой степени зависит от нашего произвола. Правда, и здесь произвол не является неограниченным, в том смысле, что существование некоторых, особо выделенных, координатных систем ( галилеевых координат) возможно только в силу объективных свойств реального пространства-времени: такие координатные системы не существовали бы, если бы эти свойства были иными. Однако всегда возможно перейти, путем математического преобразования, от привилегированной координатной системы к любой другой; правила такого перехода мы изучали в предыдущей главе. [22]
Форма уравнений ( 2) и ( 4) показывает, что фиф можно выразить как функции от х и у лишь при помощи разложений в весьма сложные ряды. [23]
Форма уравнения ( 1) удобна, если измерение скорости диффузии в пористом образце проводится в присутствие газа-носителя. Если же исследование проводится с индивидуальными веществами, то более удобной измеряемой величиной является давление, а не концентрация. Скорость потока тогда выражается в приведенных единицах объема или в эргах в секунду. [24]
Форма уравнений ( VII-13) характеризуется тем, что коэффициент при X ( выходная координата нашего звена) равен единице. [25]
Форма уравнения Г. М. Панченкова, предложенная для гетерогенных каталитических реакций, не приемлема для практических расчетов. [26]
Форма уравнения ( 14 - 44) не удобна для расчетов, а поскольку нас интересует в первую очередь распределение Rx при больших величинах х, то не имеет смысла проводить точного вычисления интеграла с помощью общепринятых способов. Этот прием вычисления основан на том, что коэффициент Пуассона ( xl) 1 ( и - v) x ехр [ - ( и - v) ], входящий в уравнение ( 14 - 44), обладает, как было показано в разд. Если такую точку включить в пределы интегрирования, то практически вся величина интеграла будет определяться ближайшей окрестностью этого максимума. Если же точка v и - х выпадает из пределов интегрирования, то величина интеграла становится пренебрежимо малой. [27]
Форма уравнения ( X, 39) показывает, что в качестве независимых переменных, определяющих состояние системы ( пока мы ограничиваемся случаем двух независимых переменных), надо выбрать энтропию и объем. [28]
Форма уравнения для равновесия с участием реальных газов остается такой же, как и в приведенных выше примерах, а ечин-ственкым изменением является то, что константа / Ср заменяется аналогичным выражением К через летучесть. К называется термодинамической константой равновесия: это подчеркивает, что когда она используется п уравнении равновесия, получается точный результат. Чтобы использовать К, необходимо связать летучесть с давлением, мольной долей или концентрацией. Обычно это делают с помощью опубликованных таблиц или каким-либо образом оценивая коэффициент летучести. [29]
Форма уравнений (33.2) и (33.4) указывает, что предположение об упругой сжимаемости приводит к сложным дифференциальным уравнениям даже в случае сравнительно простого вязко-упругого сопротивления. [30]