Cтраница 2
С физической точки зрения шроцесс в резонаторе произвольной формы также может быть рассмотрен как интерференция всевозможных бегущих волн, однако здесь форма волновых фронтов отвечает конкретной геометрии, стенок и не может быть приведена к плоским, цилиндрическим или сферическим волнам. Совершенно очевидно, что классификация типов колебаний в произвольном резонаторе, основанная на выделении волн типа Е или Н, также теряет всякий смысл. [16]
В качестве примера Габор, Строук и др. [5] привели метод синтеза изображения, с помощью которого из комплексных амплитуд одного изображения в форме волнового фронта голо-графически вычитались комплексные амплитуды другого изображения. [17]
Указанная способность сохраняется и при крупномасштабных аберрациях, поэтому, если они незначительны, в приципе можно ставить гибкое зеркало и вне резонатора, исправляя форму волнового фронта вышедшего из лазера пучка. Значительные аберрации способны привести к существенной неравномерности распределения интенсивности по сечению и к ухудшению использования возбужденной среды. Этого внешней фазовой коррекцией уже не исправишь, поэтому лучше всего осуществлять ее прямо внутри резонатора. [18]
Если же в один или оба интерферирующих пучка ввести дополнительные оптические элементы, изменив тем самым форму волновых фронтов этих пучков, можно повлиять и на форму волновых фронтов, дифрагированных изготовленной решеткой. [19]
ВРМБ возникает обращенная волна, показана на рис. 11.11. Лазерный пучок большой интенсивности, имеющий хороший волновой фронт, искажается затем матовой пластинкой Л, которая сильно деформирует форму волнового фронта. После обратного рассеяния ( ВРМБ) свет вновь проходит через линзу и матовую пластинку. При этом искажения, которые были внесены в пучок при его распространении слева направо, компенсируются при обратном ходе волны через ту же искажающую среду, и на выходе из пластинки П слева от нее волновой фронт снова становится хорошим, почти плоским, что и контролируется с помощью полупрозрачного зеркала D, отводящего часть отраженного обратно излучения в систему контроля К. Понятно, что такая компенсация внесенных в пучок искажений возможна лишь потому, что рассеянное назад нелинейной средой излучение точно воспроизводит форму сложного волнового фронта падающей на среду волны, лишь изменяя направление перемещения волновых фронтов на противоположное. Кювета с нелинейной средой и является тем волшебным зеркалом, которое обращает ход событий во времени. Если бы вы вдруг решили, что то же самое можно сделать, установив вместо кюветы с нелинейной средой самое обыкновенное зеркало, то вы убедились бы, что при обратном ходе волны через матовую пластинку искажения бы не скомпенсировались, а лишь увеличились бы, добавившись к уже имевшимся искажениям: обыкновенное зеркало не превращает расходящуюся сферическую волну в сходящуюся - расходящаяся волна отразившись от зеркала, остается расходящейся. [20]
Таким образом, в области сходимости гауссова пучка искривленность волнового фронта приводит к сжатию амплитудного распределения, иными словами, к уменьшению поперечного размера пучка, а в области перетяжки поперечная ограниченность амплитудного распределения приводит к изменению формы волнового фронта по сравнению с той, которая диктуется законами геометрической оптики. [21]
Описанные закономерности сохраняются в общих чертах при голографировании произвольного предмета: в процессе реконструкции возникают три волны: волна создающая мнимое изображение, которое находится слева от голограммы, там же, где находился предмет при записи; волна, создающая действительное изображение, которое располагается симметрично справа от голограммы; а также волна, бегущая вдоль оси z и не несущая информации о форме волнового фронта предметной волны. [22]
Часть волны дифрагирует на объекте М, образуя предметную объектную волну Wz. Форма волнового фронта зависит от условий дифракции. Волны Wi и W2 когерентны и образуют в плоскости фотографической эмульсии интерференционную картину. Если объект расположен на оптической оси светового пучка, то интерференционная картина получается в виде систем концентрических колец. [23]
Общая информация об области оптической неоднородности может быть получена по изменению формы известного исходного волнового фронта при прохождении через эту область ( гл. Форма деформированного волнового фронта в каждой точке поля зрения определяется оптическими методами. Как было показано в разд. В теневых методах регистрируется отклонение лучей; в интерференционных методах нерегистрируемые разности фаз преобразуются в изменения освещенности, позволяющие определять местные разности фаз. [24]
Тонкая линза со сферическими поверхностями является так называе-мым квадратичным фазовым корректором. Меняется только форма волнового фронта, что эквивалентно умножению распределения комплексной амплитуды на чисто фазовый множитель, вид которого, как мы увидим, вполне оправдывает данное выше название. [25]
Очевидно, что Х2 можно рассматривать как волновой коэффициент, величина которого не постоянна, но зависит от направления фь что соответствует физике явления. Вследствие этой зависимости форма волнового фронта отличается от формы кругового цилиндра. В рассмотренном выше случае волновой фронт имеет форму эллиптического цилиндра. [26]
Как оказалось, около фундаментов промышленных установок можно выделить зону ( будем называть ее ближней), в которой сказываются особенности приложения динамической нагрузки на грунт. Главный признак ближней зоны - форма волнового фронта, которая из прямоугольной, соответствующей форме подошвы источника, вырождается с расстоянием, проходя через эллиптическую в кольцевую, такую же, как у сосредоточенного источника. [27]
Лазерные зеркала обычно представляют собой многослойную диэлектрическую структуру ( см. § 5.7) с высоким коэффициентом отражения для длины волны генерируемого излучения, нанесенную на подложку из стекла или плавленого кварца. Подложка зеркала не влияет на форму волнового фронта выходящего пучка, если обе ее поверхности имеют одинаковую кривизну. Если прозрачная поверхность плоская, то подложка действует как слабая рассеивающая линза. [28]
Влияние первого эффекта уменьшено смазкой поверхности образца; поскольку здесь не наблюдалось скругления поверхности, указанный эффект можно считать незначительным. Что касается второго фактора, то форма волнового фронта при вычислениях на ЭВМ была принята пропорциональной волне деформации в промежуточном стержне по данным измерений тензодатчйками, наклеенными на этот стержень. Когда волна пересекает поверхность контакта, ее форма может измениться из-за недостаточно тесного контакта между стержнями и из-за наличия смазки, а это в свою очередь приводит к снижению пикового значения скорости деформации и максимума напряжения на фронте волны. [29]
Вообще же от источника колебаний, находящегося в сплошной среде, волны распространяются во всех направлениях. Поверхность, до которой одновременно доходят волны от данного источника колебаний, называется фронтом волны. Форма волнового фронта зависит от формы источника колебаний и свойств среды. [30]