Бегущая электромагнитная волна

Cтраница 2

Взаимодействие электронного потока с бегущей электромагнитной волной имеет место также в линейных ускорителях электронов. Эти релятивистские устройства имеют определенное сходство с приборами типа О. [16]

Энергия электронов может Передаваться полю бегущей электромагнитной волны на всем протяжении замедляющей системы. Поэтому электронные приборы, использующие замедляющие системы для отбора энергии электронного потока, называют приборами с длительным взаимодействием электронов и электромагнитного поля. [17]

Какие характеристики поля периодически изменяются в бегущей электромагнитной волне. [18]

III анализ взаимодействия электронного потока с бегущей электромагнитной волной был ограничен рассмотрением одномерной модели движения электронов. Использование одномерной модели пучка значительно упрощает анализ процессов взаимодействия электронов и волны. Однако учет влияния поперечных компонент ВЧ поля и поперечных движений электронов необходим при расчете характеристик компактных приборов типа О миллиметрового и субмиллиметрового диапазонов, использующих достаточно слабые магнитные поля. Кроме того, в приборах этих диапазонов с достаточно малой выходной мощностью практически всегда присутствуют статические поперечные возмущения траекторий электронов, которые также могут существенно изменить параметры прибора. Наконец, развитие двумерной ( или трехмерной) теории дает возможность более четко определить границы применимости одномерной модели движения электронов и тем самым более обоснованно использовать результаты анализа, основанного на этой модели. [19]

В секции с Рв 1 дефокусирующие силы бегущей электромагнитной волны практически отсутствуют. При значительной длине ускорителя и малом значении радиуса отверстия в диафрагмах волновода может оказаться, что требования к углу расходимости пучка на входе в ускоряющую секцию будут очень жесткими. Здесь, однако, действует механизм, облегчающий прохождение пучка. В самом деле, если поперечная сила отсутствует, величина радиального импульса электрона рг остается неизменной. Величина же составляющей импульса по оси z возрастает. [20]

Электроны приобретают энергию за счет расходования энергии бегущей электромагнитной волны и достигают скорости, приблизительно равной скорости света, на коротком пути. С этого момента возрастание энергии электронов, очевидно, происходит скорее за счет увеличения массы электрона, чем за счет увеличения скорости. В таких условиях помехи, связанные с объемным зарядом, дефокусирующими компонентами радиочастотной волны, действием магнитного поля Земли и другими причинами, незначительны, и, таким образом, электроны могут легко проходить всю систему ускоряющего волновода. В первой части ускорителя, где скорость электрона изменяется быстро, имеется аксиальное фокусирующее магнитное поле, но из-за релятивистского увеличения массы это поле может быть снято через очень короткое расстояние. [21]

В основе метода лежит задание неизвестного поля бегущей электромагнитной волны в виде некоторой элементарной функции координаты и времени. Эта функция может быть в ряде случаев удачно выбрана, если четко ясна физическая картина процесса взаимодействия электронов и волны. [22]

Проведенный элементарный анализ процесса взаимодействия электронов с бегущей электромагнитной волной позволяет весьма наглядно интерпретировать этот процесс. [23]

Угловое распределение энергии, излучаемой осциллирующим зарядом. [24]

Приравнивая плотности энергии электрического и магнитного полей в бегущей электромагнитной волне, убеждаемся, что индукция магнитного поля в такой волне зависит от координат и времени точно так же, как напряженность электрического поля. [25]

Заметим, что идея о взаимодействии электронов с бегущей электромагнитной волной, фазовая скорость которой близка к скорости электронов, упоминается в ряде патентов и до Компфнера. [26]

Таким образом в потоке электронов, взаимодействующих с бегущей электромагнитной волной имеет место пространственная квадратичная группировка, которая уже обсуждалась нами в первой лекции. Это приводит к возможности получения эффективного взаимодействия электронного потока с переменным полем в колебательной системе нерезонансного типа. [27]

X) описывают взаимодействие ионно-сфокусированного электронного потока с бегущей электромагнитной волной в пазотроне и пропорциональны соответственно активной и реактивной составляющим электронной мощности взаимодействия Ре. Зо - постоянная распространения волны в линии передачи - является действительной величиной. [28]

Максимум усиления достигается при синхронизме электронного потока с бегущей электромагнитной волной. Усиление падает с увеличением рассннхронизма. [29]

Модули их связаны соотношением (30.32), которое справедливо для любой бегущей электромагнитной волны независимо от формы ее волновых поверхностей. [30]

Страницы: 1 2 3 4