Плоская монохроматическая электромагнитная волна

Cтраница 1

Плоская монохроматическая электромагнитная волна падает нормально на отражающую поверхность, частично поглощается, а частично отражается. [1]

Если плоская монохроматическая электромагнитная волна падает на свободную частицу с зарядом е и массой т, то частица испытывает ускорение и, следовательно, излучает. Направление излучения не совпадает с направлением падающей волны, частота же его при нерелятивистском движении совпадает с частотой падающего поля. [2]

Взаимное расположение векторов Е, D, H, S и N. [3]

Рассмотрим распространение плоских монохроматических электромагнитных волн в прозрачных и однородных кристаллах. [4]

Рассмотрим однородную линейно поляризованную плоскую монохроматическую электромагнитную волну. [5]

Рассмотрим однородную, линейно поляризованную, плоскую монохроматическую электромагнитную волну. [6]

Уравнения типа ( 11) описывают плоскую монохроматическую электромагнитную волну. [7]

Предположим сначала, что квазиупругая сила отсутствует и что плоская монохроматическая электромагнитная волна взаимодействует с заряженной частицей, в других отношениях свободной. Под действием поля волны заряд ускоряется и излучает. Все рассмотрение, как и везде в этом параграфе нерелятивистское. [8]

Пусть уединенный атом находится в области пространства, где действует плоская монохроматическая электромагнитная волна. Воздействие на электрон в атоме электрического поля волны, которое в данном случае на несколько порядков больше, чем магнитное, но много меньше собственного поля атома, можно считать возмущением. [9]

Впрочем, полученные ниже результаты не связаны с механизмом возникновения двух плоских монохроматических электромагнитных волн одинаковой амплитуды, движущихся навстречу друг другу со скоростью и. Фактически нужно воспользоваться лишь двумя общими свойствами электромагнитных волн, а именно: а) справедливостью при всех условиях соотношения Н VEE и б) справедливостью для обеих волн ( условно назовем их падающей и отраженной) правила правого винта. [10]

Пусть через кювету, заполненную изотропной средой ( жидкостью или газом), распространяется плоская монохроматическая электромагнитная волна. Жидкость или газ находятся в переменном электромагнитном поле. [11]

Одним из приближений является допущение о том, что на полубесконечную среду нормально падает плоская, монохроматическая электромагнитная волна. Причем, поскольку время, за которое фронт плавления проходит расстояние порядка длины волны, намного больше периода колебаний, используются известные решения для электромагнитного поля в слоистой среде, когда толщина слоя новой фазы в каждый данный момент времени считается постоянной. Нами совместно с Ф. Л. Саяховым и А. С. Хаби-булиным рассматривался случай, когда электродинамические параметры не зависят от температуры и давления, что позволило отдельно решить уравнения электродинамики, гидродинамики и термодинамики. [12]

Пусть квантовомеханическая система с гамильтонианом Н - Н0 v, где v - малое возмущение, описывающее процессы диссипации энергии, взаимодействует с падающей плоской монохроматической электромагнитной волной. [13]

В качестве - представляющего и самостоятельный интерес-примера на вычисление излучения системой зарядов, рассмотрим задачу о свободном заряде, находящемся в ( заданном) поле плоской монохроматической электромагнитной волны. Под действием этого поля заряд придет в ( неравномерно-прямолинейное) движение и в результате этого начнет излучать вторичные электромагнитные волны - с точки зрения асимптотического наблюдателя будет происходить рассеяние первоначальной волны. [14]

Отсюда следует, что для плоских волн, на которые можно разложить поле зарядов, не выполняется соотношение fc2 с 2 / с2, которое имеет место для плоских монохроматических электромагнитных волн. [15]

Страницы: 1 2