Бегущая упругая волна

Cтраница 1

Отражение бегущих упругих волн происходит не только от вполне свободного или жестко закрепленного конца тела, но и от всякой границы, у которой изменяются свойства сплошного тела - его упругость или плотность. При этом происходит частичное отражение падающей волны, которое является причиной возникновения стоячих волн. Таким образом, при наличии достаточно резких нарушений однородности системы распространение бегущей волны в системе неизбежно связано с возникновением стоячих волн. [1]

Отражение бегущих упругих волн происходит не только от вполне свободного или жестко закрепленного конца тела, но и от всякой границы, у которой изменяются свойства сплошного тела - его упругость ИЛИ ПЛОТНОСТЬ, При этом происходит частичное отражение падающей волны, которое является причиной возникновения стоячих волн. Поэтому при наличии достаточно резких нарушений однородности системы распространение бегущей волны в системе неизбежно связано с возникновением стоячих волн. [2]

В бегущей упругой волне энергия в каждый момент времени равна нулю в тех сечениях, где смещение и максимально, так как в этих сечениях скорости v и относительные динамические деформации е равны нулю. Следовательно, в этих сечениях Ак и Ап также равны нулю. [3]

При возбуждении преобразователем бегущих упругих волн в образце ультразвуковой пучок не будет ограничен областью, определяемой сечением преобразователя. Некоторая часть энергии выйдет за пределы этой области и рассеется, что обусловлено дифракционными эффектами, вызванными конечными ( по сравнению с длиной волны) размерами диаметра излучателя. Дифракционная картина от излучателя, который можно уподобить абсолютно жесткому плоскому поршню, совершающему продольные колебания в отверстии плоского бесконечного экрана, полностью аналогична дифракции света от отверстия. Роль последнего в данном случае играет сечение преобразователя. Используя принцип Гюйгенса ( поверхность излучателя представляет собой совокупность точечных источников сферических волн), можно определить акустическое давление от излучателя в любой точке поля и, следовательно, найти долю рассеянной энергии. При проведении подобных вычислений встречаются большие трудности, поскольку расчет приходится вести при помощи сложных рядов или с использованием численных методов решения на ЭВМ. [4]

Области аналитичности амплитуды процесса а Ь - с d ( в случае одинаковых масс частиц. I, II, III - области, где отличны от нуля спектральные плотности р. Заштрихованы области перекрестных процессов. [5]

Рассмотрение отражения света от бегущих упругих волн в направлении, соответствующем условию ( 1), приводит к такому же результату. Изменение частоты в этом случае обусловлено Доплера эффектом. Ширина компонент Мандельштама - Бриллюэна 6v определяется коэф. [6]

На сколько радиан отличаются фазы колебаний точек, отстоящих друг от друга в бегущей упругой волне на расстоянии, равном длине волны; половине длины волны. [7]

Соотношения (6.20) описывают стоячую электромагнитную волну. Связь между полями Е и В в этой волне в корне отличается от (6.12) - связи Е и В в бегущей волне. Это - полная аналогия с тем, что происходит в бегущей упругой волне. В стоячей электромагнитной волне колебания Ех и Ву сдвинуты по фазе на четверть периода: в тот момент времени, когда электрическое поле максимально в данном месте ( cosc t 1), магнитное поле обращается в нуль ( sincjt 0) и наоборот. Значит, за четверть периода происходит полное превращение электрической энергии в магнитную и наоборот. Согласно (6.18), поток энергии равен нулю в тех местах, где обращается в ноль либо электрическое поле волны, либо магнитное поле. [8]

Страницы: 1