Cтраница 2
Определить сечение рассеяния плоской звуковой волны твердым шариком, радиус R которого мал по сравнению с длиной волны. [16]
Возбуждение в трубах плоских звуковых волн с помощью поршневого излучателя ограниченных размеров имеет некоторое преимущество перед способом возбуждения плоских волн с помощью кольцевого преобразователя. Сравнивая эту формулу с (VI.4.9), можно видеть, что кольцевые преобразователи возбуждают плоские волны в цилиндрических трубах при выполнении определенного соотношения между скоростями звука в материале преобразователя и в веществе, заполняющем 7777 трубу. [17]
Определить сечение рассеяния плоской звуковой волны твердым шариком, радиус R которого мал по сравнению с длиной волны. [18]
Колебания плоскости создают плоскую звуковую волну. Если излучателем служит цилиндр, периодически сжимающийся и расширяющийся по направлению своего радиуса, то возникает цилиндрическая волна. Точечный излучатель, или пульсирующий шарик, размеры которого малы по сравнению с длиной волны, создает сферическую волну. [19]
При достаточно пологом падении плоской звуковой волны на границу раздела двух сред из среды, в которой скорость звука больше, во второй среде не образуется преломленной волны. Это явление называется полным внутренним отражением. [20]
Эта система описывает распространение плоских звуковых волн ( малых возмущений) в покоящейся среде. [21]
Таким образом, в плоской звуковой волне плотность потока энергии равна плотности энергии, умноженной на скорость зву-жа, - результат, который естественно было ожидать. [22]
Таким образом, в плоской звуковой волне плотность потока энергии равна плотности энергии, умноженной на скорость звука, - результат, который естественно было ожидать. [23]
Таким образом, в плоской звуковой волне плотность потока энергии равна плотности энергии, умноженной на скорость зву-жа, - результат, который естественно было ожидать. [24]
Таким образом, в плоской звуковой волне плотность потока энергии равна плотности энергии, умноженной на скорость звука, - результат, который естественно было ожидать. [25]
Таким образом, в стоячей плоской звуковой волне пучности давления совпадают с узлами скорости, и обратно. [26]
Вдоль оси х в воздухе распространяется плоская звуковая волна. [27]
Пусть на пластинку из жидкости падает плоская звуковая волна, когда условие совпадения ( например, для изгибных волн) выполнено, пластинка начинает сильно излучать. Пластинку, в которой возбуждена система стоячих волн ( см. рис. 309, 310), можно рассматривать как плоскую дифракционную решетку, составленную из двух бегущих синусоидальных решеток, соответствующую волнам, распространяющимся в пластинке в противоположном направлении. Поршневых колебаний, когда пластинка пульсирует по всей длине с одинаковой амплитудой, пластинка не совершает, и поэтому, если говорить на спектральном языке, спектр нулевого порядка ( плоская волна по нормали к решетке) за пластинкой не возникает. [28]
В связи с этим рассмотрим распространение плоской звуковой волны в вязкоупругой теплопроводной среде. [29]
Аналогичное дифференциальное уравнение, описывающее распространение плоских звуковых волн при наличии внутреннего трения, было впервые получено Стоксом. [30]