Cтраница 1
Строго монохроматическая волна всегда когерентна. Взаимная когерентность нескольких немонохроматических волн обусловливается одинаковым набором частот и неизменной во времени разностью фаз. [1]
Таким образом, строго монохроматическая волна всегда полностью эллиптически поляризована. [2]
В отличие от строго монохроматической волны, распространение светового импульса ( или группы волн) характеризуется двумя скоростями - фазовой и групповой. [3]
Во-первых, электрическое поле образует не строго монохроматическую волну, как мы допускали при выводе ( 30), а сильно затухающую волну вследствие поглощения в металле. [4]
Как показывает рис. 1.124, для воспроизведения одного из основных цветов нет необходимости выделять строго монохроматическую волну, а можно пользоваться любым из спектральных распределений, создающих одинаковое цветовое ощущение. Комбинируя, согласно этому правилу, три основных цвета, X, Y и Z, можно получать пурпурные цвета, не соответствующие ни одному из цветов радуги. [5]
При анализе - двухлучевой интерференции, осуществляемой делением амплитуды ( см. § 26), было выяснено, что видимость интерференционной картины для строго монохроматических волн равна единице. Для квазимонохроматического излучения видимость при увеличении разности - хода лучей ухудшается и при достаточно большой разности хода, превосходящей временную длину когерентности, обращается в нуль. При видимости, заклк, ченной между 0 и ], говорят, что волны частично когерентны. [6]
Когда 1т ( т) 1, интерференция квазимонохроматического света с хаотически изменяющимися амплитудой и фазой осуществляется так же, как и в случае регулярных строго монохроматических волн. Поэтому при 1у ( т) 1 говорят о полной когерентности интерферирующих пучков. При у ( т) 0 происходит простое сложение иитенсив-ностен пучков: / 2 / D. В этом случае интерференции нет и колебания называют некогерентными. Если 0 у ( т) 1, то говорят о частичной когерентности интерферирующих пучков. [7]
Обычное определение показателя преломления п sin г / sin r vi / v2 из изменения направления волновой нормали на границе двух сред дает отношение фазовых скоростей волны в этих двух средах. Однако понятие фазовой скорости применимо только к строго монохроматическим волнам, которые реально не осуществимы, так как они должны были бы существовать неограниченно долго во времени и быть бесконечно протяженными в пространстве. [8]
Обычное определение показателя преломления п sin f / sin r V-L / VZ из изменения направления волновой нормали на границе двух сред дает отношение фазовых скоростей волны в этих двух средах. Однако понятие фазовой скорости применимо только к строго монохроматическим волнам, которые реально не осуществимы, так как они должны были бы существовать неограниченно долго во времени и быть бесконечно протяженными в пространстве. [9]
Тогда невозможно ввести векторы Ь и Ь2, так как фаза о все время меняется. Поэтому описание поляризации такой волны более сложно, чем для строго монохроматической волны. [10]
Что касается фотона, то взаимодействие для него сводится только к поглощению, значит, определить место, где он находится, не удается - фотон исчезает. В макроскопической картине этому факту отвечает плоская волна, занимающая все пространство. Практически строго монохроматических волн не бывает; всегда имеется набор таких близких по частоте волн. [11]
Последний интеграл при повторном интегрировании по частям дает члены, пропорциональные / г, и поэтому может быть отброшен. Кроме того, нужно отбросить член с осциллирующим множителем e2 kr, так как он дает нулевой вклад в полный поток энергии. Чтобы убедиться в этом, учтем, что представление о строго монохроматической волне является идеализацией. При усреднении множителя evkr по любому такому интервалу получим нуль, так как г очень велико. [12]
Например, в спектре водорода были обнаружены два типа линий: отдельные, далеко отстоящие друг от друга линии и группы большого числа близко расположенных линий. Остальные линии представляют собой спектр излучения атомов. Важно отметить, что каждая линия в спектре не представляет собой строго монохроматическую волну, а имеет некоторую конечную ширину. [13]
Далее контраст увеличивается, достигая другого максимума, когда максимумы обеих интерференционных картин совпадают. Наблюдаемая ширина полос ( аналогично средней частоте в процессе биения) равна среднеарифметическому этих величин двух первичных полей. Но это справедливо только при условии, что интенсивности двух первичных полей приблизительно одинаковы и постоянны, как если бы они соответствовали двум строго монохроматическим волнам с несколько отличающимися частотами. Как уже упоминалось, натриевая лампа излучает не две непрерывные монохроматические волны, а множество затухающих волновых пакетов конечной длины. Поэтому величина максимумов контраста уменьшается с увеличением разности оптических путей мнимого клина 5 - К ( или сдвига фаз поля нулевого порядка), и контраст полностью пропадает после нескольких экстремумов. Это соответствует белому свету более высокого порядка, который наблюдается в интерференционном поле при использовании белого света. [14]