Окончательная форма - уравнение
Cтраница 1
 |
Методы вычисления давления пара. [1] |
Окончательная форма уравнения (11.7) приведена в табл. 11.1 как основная корреляция Риделя, поскольку включает в себя только одну неопределенную константу сскр. [2]
 |
Методы вычисления давления пара. [3] |
Окончательная форма уравнения (11.7) приведена в табл. 11.1 как основная корреляция Риделя, поскольку включает в себя только одну неопределенную константу акр. [4]
Это и есть окончательная форма уравнения закона сохранения и превращения энергии для потока. [5]
Уравнение (5.2.19) представляет собой окончательную форму уравнения геодезической в общей теории относительности. Отметим, как выполняется принцип эквивалентности. В локально инерциальной системе можно выбрать координаты таким образом, что ga ( 3 0 и, следовательно, символы Кристоффеля исчезают. Таким образом, в локально инерциальной системе пробная частица движется по прямой линии с постоянной скоростью. Требование, чтобы это утверждение было справедливым в любой инерциальной системе и в любой точке пространства-времени приводит к уравнению (5.2.19), где величины Г описывают действие гравитационного поля. [6]
Поскольку все последующие выкладки просты, то будем сразу писать окончательную форму дифференцильного уравнения после того, как парциальные давления в равенстве, определяющем площадь, которая занята реагирующим веществом, выражены через число молей. [7]
В качестве другого не менее важного основания для постановки экспериментальной задачи может служить необходимость проверки правомерности того или иного допущения, положенного в основу при получении окончательной формы уравнений переноса и краевых условий к ним. После определения набора физических переменных ( в данном случае гидродинамических характеристик двухфазных систем), подлежащих экспериментальному исследованию, а также числа необходимых пространственных координат, с учетом конкретного вида математического описания исследуемого объекта определяется необходимая точность измерения тех или иных физических переменных. Далее проводится оценка интервалов изменения значений указанных переменных, а также анализируются дополнительные факторы, которые могут оказаться существенными при решении вопроса о выборе соответствующего измерительного метода. [8]
Основы учения о движении вязкой жидкости были заложены в 1821 г. французским ученым Навье и получили свое завершение в 1845 г. в работах Стокса ( 1819 - 1903), который сформулировал закон линейной зависимости напряжений от скоростей деформаций, представляющий обобщение простейшего закона Ньютона, и дал в окончательной форме уравнения пространственного движения вязкой жидкости, получившие наименование уравнений Навье - Стокса. [9]
Как и ньютоновские уравнения движения, уравнение движения электрона не имеет вывода; все они являются последовательными математическими описаниями определенных явлений природы. Однако окончательная форма уравнения движения электрона довольно сложна. Это обусловливается, по-видимому, тем, что в нем отражается сочетание ряда различных сторон явления. Окончательное уравнение должно отражать волновой характер электрона и вероятностный характер наших измерений. Это вынуждает нас воспользоваться волновым уравнением и попытаться придать ему корпускулярный характер с помощью соотношения де Бройля. [10]
Как и ньютоновские уравнения движения, уравнение движения электрона не имеет вывода; все они являются последовательными математическими описаниями определенных явлений природы. Однако для электрона окончательная форма уравнения довольно сложна. Эю обусловливается, по-видимому, тем, что в нем отражается сочетание ряда различных сторон явления. Окончательное уравнение должно отражать волновой характер электрона и вероятностный характер наших измерений. Это вынуждает нас воспользоваться волновым уравнением и попытаться придать ему корпускулярный характер с помощью соотношения де Бройля. [11]
Как и ньютоновские уравнения движения, уравнение движения электрона не имеет вывода; все они являются последовательными математическими описаниями определенных явлений природы. Однако для электрона окончательная форма уравнения довольно сложна. Эю обусловливается, по-видимому, тем, что в нем отражается сочетание ряда различных сторон явления. Окончательное уравнение должно отражать волновой характер электрона и вероятностный характер наших измерений. Это вынуждает нас воспользоваться волновым уравнением и попытаться придать ему корпускулярный характер с помощью соотношения де Бройля. [12]
Как и ньютоновские уравнения движения, уравнение движения электрона не имеет вывода; все они являются последовательными математическими описаниями определенных явлений природы. Однако для электрона окончательная форма уравнения довольно сложна. Это обусловливается, по-видимому, тем, что в нем отражается сочетание ряда различных сторон явления. Окончательное уравнение должно отражать волновой характер электрона и вероятностный характер наших измерений. Это вынуждает нас воспользоваться волновым уравнением и попытаться придать ему корпускулярный характер с помощью соотношения де Бройля. [13]
Страницы: 1