Cтраница 1
Выбор первой продольной волны в качестве рабочей оправдан и в отношении обеспечения малого затухания волн, которое невелико на низких частотах. Для этой волны может быть достигнуто наиболее равномерное распределение колебаний по сечению звуко провода, что повышает эффективность использования его для передачи ультразвуковой энергии. Распределение смещения рассчитывают с помощью выражений (3.5) и (3.6) при использовании соответствующих дисперсионных кривых. [1]
Полученные таким образом групповые скорости для различных типов волн низших порядков приведены на рис. 5.6. Для первой продольной волны при малых частотах ( малые значения d - f / c0) групповая скорость наибольшая, поэтому можно избежать наложения на сигнал, передаваемый этой волной, сигналов, обусловленных другими типами волн и приходящих позднее. [2]
Прямая В на рис. 5.1 соответствует дисперсии волны (5.10), полученной по теории Бернулли. Опыт показывает, что для стержней других поперечных сечений уравнение Бернулли (5.7) также удовлетворительно описывает дисперсию первой продольной волны в столь же широком диапазоне частот. [3]
Полученные распределения продольных смещений для стали ( v 0 29) приведены на рис. 3.3, где W0 - максимальная амплитуда смещения. Из рисунка видно, что при повышении частоты форма распределения все более отличается от плоской. Особенно резкий спад амплитуды на краях наблюдается в области df / c0 - 0 6, что соответствует максимальной дисперсии скорости распространения первой продольной волны. Основная часть энергии упругой волны распространяется по периферии стержня ( вновь скин-эффект. [4]