Cтраница 2
Это уравнение, устанавливающее пропорциональность плотности тока в проводнике напряженности поля в нем, представляет собою наиболее общую и простую формулировку закона Ома. Его можно назвать дифференциальной формой закона Ома ( хотя в него и не входят производные), потому что оно устанавливает связь между величинами, относящимися к одной определенной точке проводника. [16]
Это уравнение, устанавливающее пропорциональность плотности тока в проводнике напряженности поля в нем, представляет собой наиболее общую и простую формулировку закона Ома. Его можно назвать дифференциальной формой закона Ома ( хотя в него и не входят производные), потому что оно устанавливает связь между величинами, относящимися к одной определенной точке проводника. [17]
Уравнение (1.5), устанавливающее пропорциональность плотности тока в проводнике от напряженности поля в нем, представляет собой наиболее общую и простую формулировку закона Ома. Это уравнение часто называют дифференциальной формой закона Ома ( хотя в него и не входят производные), потому что оно устанавливает связь между величинами, относящимися к одной определенной точке проводника. [18]
НО) представляет собой ту форму закона Ома, в которой его можно непосредственно наблюдать. В теории поля она однако не употребительна, так как последняя должна брать за свои положения только такие утверждения, которые относятся к непосредственно окружающему точку пространству. Чтобы найти эту дифференциальную форму закона Ома, предположим, что соотношение, найденное для проволоки, как целого, остается верным и для любого произвольно выре-занного из нее элемента объема. [19]
В теории поля она однако же употребительна, так как последняя должна брать за свои положения только такие утверждения, которые относятся к непосредственно окружающему точку пространству. Чтобы найти эту дифференциальную форму закона Ома, предположит, что соотношение, найденное для проволоки, как целого, остается верным и для любого произвольно выре-занного из нее элемента объема. [20]