Cтраница 2
Каждая последующая волна-2 ( все меньшего Порядка) должна быть короче в ценовом и временном отношении, обладать более сильной конструкцией и представлять в процентном отношении меньший откат предыдущей волны, чем каждая предшествующая более крупная волна-2. Подобным образом каждая волна-1 меньшего Порядка должна быть короче, обладать меньшей длительностью и иметь больший угол наклона, чем предшествующая ей волна-1 Порядком выше. Очевидно, что большинство этих требований в данном случае не выполняется. ЗАМЕЧАНИЕ: настоящая серия единиц и двоек ( одновременно наблюдаемых на графике), состоящая больше чем из двух пар, крайне редкая. [16]
Таким образом, распространение возмущений, создаваемых поршнем, можно рассматривать как совокупность непрерывно следующих друг за другом звуковых волн, причем каждая последующая волна перемещается по газу, возмущенному предыдущими волнами. Но в рассматриваемом адиабатическом и изэнтропическом движении сжатие газа сопровождается его подогреванием, а скорость распространения возмущений возрастает с температурой. Отсюда заключим, что каждая последующая волна будет перемещаться относительно невозмущенного газа несколько быстрее, чем предыдущая. [17]
Из этих соотношений следует, что при аддитивном характере реакций отдельных компонентов хроноамперометрические волны ( в отличие от полярографических) не являются аддитивными: высота волны последующего деполяризатора зависит от высоты предыдущей волны. [18]
Конечно, часто бывает так, что несмотря на строгий анализ, может возникать вопрос или как маркировать развивающуюся волну, или, возможно, к какому волновому уровню ее отнести. Почти всегда последующие движения проясняют статус предыдущих волн, показывая их положение в модели следующего старшего волнового уровня. [19]
Скорость волны больше в газе, уже нагретом предыдущей волной, а сжатый газ сам движется в направлении распространения волны. Очевидно, что на определенном удалении вторая, более быстрая волна догонит первую. Они сольются, их амплитуды сложатся, обе волны заменятся новой, более мощной. [20]
Постепенное возрастание скорости поршня можно представить как ряд последовательных скачков скорости, каждый из которых вызывает новую волну сжатия. Оказывается, что скорость распространения каждой такой последующей волны сжатия больше скорости распространения предыдущей волны. Так как скорость течения газа в возмущенной области направлена в ту же сторону, что и скорость распространения последующей волны, то относительно стенок трубы эта последующая волна распространяется со скоростью v c во-вторых, распространение первоначальной волны сжатия происходит в условиях, близких к адиабатическим, и поэтому сопровождается нагреванием газа. Оба эти обстоятельства и приводят к тому, что более поздние волны догоняют более ранние. [21]
Наклон этих линий к ординате постепенно увеличивается. Это объясняется тем, что каждая последующая элементарная волна сжатия будет распространяться по более уплотненному предыдущей волной газу, вследствие чего амплитуда волны будет непрерывно увеличиваться. Сходящийся пучок характеристик на рис. 3.2, которые в конце концов должны пересечься, указывает на тенденцию к образованию ударной волны. Точка пересечения может быть интерпретирована как место возникновения ударной волны. [22]
Подчас коррекции откатываются на величину некоторого процента Фибоначчи от предыдущей волны. Как показано на рис. 4 - 1, резкая коррекция стремится откатиться на 61.8 % или на 50 % от предыдущей волны, особенно, когда происходит в качестве подволны 2 импульсной волны, в подволне В зигзага или в подволне X в многократном зигзаге. [23]
Иными словами, это волна, приходящая в момент времени t tn и имеющая амплитуду, экспоненциально затухающую во времени. Уже само время прихода указывает, что это волна, отразившаяся от противоположного конца трубопровода, причем поскольку каждая последующая волна приходит со знаком, отличным от знака предыдущей волны, видно, что отражение происходит с переменой знака. [24]
Это позволит утверждать, что скорость распространения возмущений в каждом сечении равна местной скорости звука. Таким образом, распространение возмущений, создаваемых поршнем, можно рассматривать как совокупность непрерывно следующих друг за другом звуковых волн, причем каждая последующая волна перемещается по газу, возмущенному предыдущими волнами. Но в рассматриваемом адиабатическом и изэнтропическом движении сжатие газа сопровождается его подогреванием, а скорость распространения возмущений возрастает с температурой. Отсюда заключим, что каждая последующая волна будет перемещаться относительно невозмущенного газа несколько быстрее, чем предыдущая. [25]
Замечание: ни при каких обстоятельствах волна - d не может быть крупнейшей волной любой Треугольной фигуры. В Расширяющихся Треугольниках только четыре из пяти возможных откатов ( включая фигуру того же порядка, непосредственно предшествующую началу данного Треугольника) должны быть не менее предшествующих волн; один из этих пяти откатов может не достигать начального уровня предыдущей волны. Никогда ни одна из сторон Сужающегося Треугольника ( кроме волны-е) не может быть Сужающимся Треугольником. [26]
В случае присутствия в растворе нескольких электроактивных компонентов их полярографические волны накладываются одна на другую. Если потенциалы полуволн отличаются более, чем на 350 / и мВ для обратимых электрохимических реакций или на 35О / аи мВ для необратимых реакций, то каждая последующая вол - - на будет попадать на пологую часть ( плато) предыдущей волны. Это означает, что волны разделены ( разрешены) относительно друг друга с точностью не менее 1 %, и измерение параметров волн не составляет труда. При меньшей разнице потенциалов полуволн восходящие участки полярограмм накладываются друг на друга и их расшифровка затрудняется. Указанная минимальная разность значений Е п характеризует разрешающую способность метода, которая в данном случае сравнительно невелика. [27]
Корректирующие процессы протекают двумя способами. Резкие откаты круто изгибаются против направления движения старшего волнового уровня. Боковые коррекции хоть и выполняют всегда итоговый откат от предыдущей волны, обычно содержат движение к своей начальной точке или даже за ее пределы, формируя видимость бокового движения. [28]
Таким образом, каждая точка нити при описанном движении волны совершает замкнутый цикл движений по сложной траектории, включающей в себя волноиду 4 ( изображена пунктиром на рис. 8.4, / /) и прямолинейный отрезок Ах. Движение точки во время ее нахождения на волне является действительно волновым: здесь точка а описывает волноиду и совершает шаг вправо вдоль оси х на небольшую величину Ах. Затем при формировании следующей волны на левом конце нити и разрушении предыдущей волны па правом конце точка а совершает прямолинейное движение в обратном направлении на тот же шаг Ах. Последнее движение точки нити уже не является волновым, оно является следствием движения нити, необходимого для компенсации необходимой длины для формирования повой волны. Это движение, в отличие от волнового, может быть названо компенсационным. Таким образом, рассмотренный цикл движения произвольной точки нити состоит из волнового движения, переносящего точку а по криволинейной траектории вперед вдоль оси х на шаг Ах, и компенсационного прямолинейного движения, перемещающего точку па тот же шаг в обратном направлении. [29]
Ргзкие коррекции круто направлены против более крупного тренда. Боковыг коррекции, хотя и приводят всегда, к итоговому возврату против движения предыдущей волны, в тига-гшом случае содержат движение, которое возвращает цену к уровню начала коррекции или уходит да-ть ше него. Внешне такая коррекция выглядит как движение в горизон тальном ценовом диапазоне. [30]