Формирование - волна
Cтраница 4
На рисунках изображены профили Р22 в трех различных точках мишени, которая имеет толщину 10 мм. На рис. 6.1 а справа от пластической волны заметно также начало формирования волны разрежения. Эксперименты и численное моделирование выполнены для железных дисков-ударников с толщинами 2 и 5 мм и со скоростями 590 10 м / с; при этом диски-мишени имели толщины 2, 10 и 15 мм. [46]
Антенны, работающие в этих диапазонах волн, выполняют узконаправленными по принципу формирования волны с плоским фронтом. Наиболее распространены параболические антенны ( рис. 84, а), излучатель И которых расположен в фокусе параболического отражателя О и облучает его поверхность. Волны, отраженные от поверхности параболоида, распространяются в направлении излучателя. Следовательно, пути, проходимые любыми волнами от излучателя И до плоскости Р, одинаковы. Поэтому все элементарные волны в плоскости Р синфазны. [47]
Экспериментально наиболее полно были изучены волны, распространяющиеся поперек магнитного поля, поэтому изложим сначала результаты расчетов именно для этого случая. При числах Маха М 2 и начальных концентрациях плазмы 0 Ю12 см-3 основную роль в формировании волны играют эффекты дисперсии, так как времени воздействия тока во фронте волны оказывается недостаточно для эффективной раскачки пучковой неустойчивости, а это, в свою очередь, делает невозможной тур-булизацию плазмы вследствие развития ионно-звуковой неустойчивости. В результате этого формируется ударная волна с осцилляторной структурой. [48]
Второе из уравнений (3.17) показывает, что учет нелинейных взаимодействий в теоретической формулировке проблемы устойчивости позволяет вычислить амплитуду стабилизированных волн. Такой результат не может быть получен в рамках линейной теории, поскольку последняя описывает лишь начальную фазу формирования волн и турбулентности. При 0 уравнения (3.17) дают как частный случай результаты линейной теории. [49]
 |
Эпюры скорости движения грунта в слоях прочных осадочных пород ( СГР 1 в зоне вихревого движения. [50] |
При малой, относительно длины волны, толщине пластинки групповая скорость этой волны составляет примерно 0 5& о [245], т.е. полученная в численном расчете низкая скорость распространения выделенного волнового пакета в относительно тонком слое скальной породы, расположенном на глубине 215 - 280 м, действительно может быть приписана волне Лява. Необходимо отметить, что в более толстом слое скальной породы, расположенном на глубине 80 - 200 м, процесс формирования волны Лява не завершен и наблюдается более интенсивное затухание аналогичного волнового пакета. [51]
В ряде случаев с помощью лабораторных моделей удается изучить динамические явления, происходящие в море. Хотя значительное изменение масштаба может иногда искажать подобие процессов ( с чем неоднократно сталкивались исследователи), все-таки качественное сходство основных явлений, связанных с формированием волн и морских течений, и основные количественные характеристики оказываются вполне удовлетворительными. Изучение явлений, касающихся распространения приливных волн, с учетом различных влияющих факторов ( таких, как ветер, рельеф дна) очень важно при создании приливных или волновых электростанций. [52]
Поджигание в этом случае носит существенно нестационарный характер и не имеет промежуточной стационарной асимптотики, которая рассматривается в настоящей главе. На формирование волны горения в этом случае существенное влияние должны оказывать газодинамические факторы. [53]
Таким образом, каждая точка нити при описанном движении волны совершает замкнутый цикл движений по сложной траектории, включающей в себя волноиду 4 ( изображена пунктиром на рис. 8.4, / /) и прямолинейный отрезок Ах. Движение точки во время ее нахождения на волне является действительно волновым: здесь точка а описывает волноиду и совершает шаг вправо вдоль оси х на небольшую величину Ах. Затем при формировании следующей волны на левом конце нити и разрушении предыдущей волны па правом конце точка а совершает прямолинейное движение в обратном направлении на тот же шаг Ах. Последнее движение точки нити уже не является волновым, оно является следствием движения нити, необходимого для компенсации необходимой длины для формирования повой волны. Это движение, в отличие от волнового, может быть названо компенсационным. Таким образом, рассмотренный цикл движения произвольной точки нити состоит из волнового движения, переносящего точку а по криволинейной траектории вперед вдоль оси х на шаг Ах, и компенсационного прямолинейного движения, перемещающего точку па тот же шаг в обратном направлении. [54]
Численное моделирование волны разрушения, результаты которого обсуждались в предыдущем разделе, позволяет анализировать ряд конкретных ситуаций, но не может представить общую картину явления. Рассмотрим в акустическом приближении формирование волны сжатия в упруго-хрупкой среде, занимающей полупространство h О ( А - лагранжева координата), при воздействии ударника ( расположенного при h 0) со скоростью W. В момент соударения формируется упругая волна, распространяющаяся вглубь образца со скоростью С [, равной продольной скорости звука. [55]
Страницы: 1 2 3 4