Данная волна

Cтраница 2

Связь между длинами волн и спектром излучения. [16]

Наблюдать изменение фазы волны можно только в результате интерференции данной волны с другой, когерентной ей волной. [17]

Периодом Т волны является период колебаний точек среды под действием данной волны. [18]

Среда называется изотропной, если ее физические свойства, в частности скорость распространения данной волны, одинаковы по всем направлениям. [19]

Эффект Кабанова. а наблюдение отраженного импульса, б схема распространения лучей. [20]

Описанное явление позволяет определять практически ( а не расчетной критический угол вкр для данной волны и при данном ионизированном слое. На рис. 12.156 изображена картина распространения лучей некоторой короткой волны. Лучи, падающие на слой F под углами, меньшими, чем критический угол вдгр, проходят сквозь ионосферу. Лучи, имеющие в вк /) создают зону приема и возвратного рассеянного отражения. [21]

Если какого-либо простого колебания, намеченного в общей формуле ( 129), в данной волне вовсе не встречается, то соответствующая ему амплитуда сама собою получается равною нулю. [22]

Если бы волновая функция имела среднее значение, отличное от нуля, мы могли бы данную волну заменить другой волной, подчиняющейся уравнениям ( 12), с наложенным на нее статическим полем, равным этому среднему значению. Это поле может быть обнаружено вследствие его пондеромоторного влияния на заряженное пробное тело ( электрон) и таким образом отделено от собственно оптической волны. [23]

По разработанной диаграмме ( рис. 41) в зависимости от ширины волны хлопуна ( по максимальной ширине данной волны) определяют размер прорези, которая образуется по наивысшим точкам волны с уменьшением ширины прорези к концам волны до нуля. Прорези просверливают на концах волны в днище по одному отверстию диаметром 15 - 20 мм. Если ширина прорези требуется-большая, то разрезают за 2 раза. [24]

Следует заметить, что траектории ползущих волн представляют собой наикратчайшие пути, соединяющие источник с точкой наблюдения при условии, что поле данной волны не проникает в цилиндр. [25]

Если Is ( x 0s) есть медленно изменяющаяся функция ж, т.е., если возбуж дающий ток находится в синхронизме с данной волной, то согласно формулам (1.113) и (1.116) по мере распространения волны ( с ростом продольной координаты х ] происходит рост величины Cs ( x 9s), которая может достичь больших значений. [26]

Таким образом, для любой волны, кроме волны нулевого порядка ( п - 0), существует критическая частота, ниже которой данная волна не распространяется. [27]

Поскольку плоская волна распределена по всему пространству, то можно говорить о связи ее энергии с некоторым средним числом фотонов во всей области, соответствующей данной волне. [28]

В шутливой статье Парадоксова ( 1966) Как квантовая теория помогает понять классическую механику объясняется, что если ENhv, где N - число квантов в данной волне или в данном возбужденном состоянии осциллятора, то yVconst при медленном изменении параметров. [29]

Приведенную схему можно значительно упростить, выбор ее в таком варианте объяснялся желанием оставить без изменения систему кварцев передатчиков и приемников радиолинии, так как эта схема позволяет работать-на данной волне с так ш же кварцем, который обеспечивает ее в передатчике сигнала. [30]

Страницы: 1 2 3 4