Cтраница 1
Формулы Майера и Гепперт-Майер удобны для вычисления термодинамических функций газов при умеренных температурах ( но лишь в области и 1) и дают точные результаты. Основным источником погрешностей являются не математические упрощения при выводе формул, а предположения о том, что верхние пределы сумм по v и / равны бесконечности. [1]
Из формулы Майера следует, что для идеальных газов разность удельных изобарной и изохорной теплоемкостей является величиной постоянной и равной удельной газовой постоянной. [2]
Это выражение называется формулой Майера. [3]
Из определения аа и формулы Майера (15.23) следует, что выражения (15.33) и (15.36) идентичны. [4]
Из определения а0 и формулы Майера (15.23) следует, что выражения (15.33) и (15.36) идентичны. [5]
Это соотношение носит название формулы Майера. Майер в 1842 г. влервые оценил величину механического эквивалента тепла. [6]
Это уравнение носит название формулы Майера. Таким образом, понятие идеального газового состояния дополняется еще в том смысле, что величины ср Су не зависят от температуры и давления. [7]
Это уравнение носит название формулы Майера. [8]
Это соотношение носит название формулы Майера. [9]
Соотношение ( 3 - 20), известное под названием формулы Майера, получается путем дифференцирования ( 3 - 19) по температуре. [10]
По формуле ( VI-16) можно рассчитать температурные зависимости энтальпии различных углеродистых материалов, для которых справедлива формула Майера и Келли. [11]
Подобно уравнению ( 3 - 81) Для магнетиков, уравнение - ( 4 - 50) в известном смысле аналогично формуле Майера ( 3 - 83), для идеального газа. [12]
Во второй части учебника Применение законов термодинамики к специальному исследованию газообразных тел рассматриваются основные газовые законы, уравнение состояния Клапейрона и выводится формула Майера. Затем даются формулы энтропии. Построение этого раздела довольно сложное, так как выводы осуществляются на основе общих дифференциальных уравнений. Затем полученные общие соотношения применяются для идеального газа. После этого рассматриваются основные процессы. При этом вывод уравнения адиабаты осуществляется следующим образом. [13]
В § 4 говорится о внешней работе и выводятся соответствующие формулы. После этого показывается, что dQ и dL в отличие от dU не представляют собой полные дифференциалы. Дальше рассматриваются изотермический и адиабатный процессы. Здесь излагаются обычные данные, имеющиеся и в других учебниках. В заключение выводится формула Майера. [14]
Коллимация определяется, как сказано выше; наклонность при помощи уровня с перекладкой его. Для определения азимута комбинируются наблюдения звезд на разных высотах, например Полярной звезды с экваториальными. Азимут контролируется иногда по особым постоянным меткам, так называемым мира м, устанавливаемым на расстоянии нескольких сот м от инструмента. Наблюдения звезды на боковых нитях приводят к средней нити ( при безличном микрометре-к среднему контакту) по формуле ф / sec б, где / - постоянная для данной HHTPI, a S-склонение звезды. Обработка меридианных наблюдений производится с помощью формул Майера или Бесселя. [15]