Cтраница 1
Формулы предыдущих разделов справедливы, если только твердый образец имеет достаточно большой объем. [1]
Применяем формулы предыдущего раздела. [2]
В формулы предыдущих разделов входил функционал действия для интервала [ 0, р ], и потому на первый взгляд кажется, что при р - - оо квантовая статистика должна переходить в евклидову теорию поля на положительной полуоси времени. [3]
Из формул предыдущего раздела следует, что критическую частоту vKp можно повысить, или повышая коэффициент диффузии, или уменьшая толщину базы. Мы знаем, что коэффициент диффузии электронов в германии примерно в два раза выше, чем дырок. Поэтому транзистор, в котором базовая область обладает дырочной проводимостью, а эмиттерная и коллекторная - электронной, имеет некоторые преимущества, так как в нем неосновными носителями в базовой области являются электроны. Такой тип транзистора называется п-р-п-транзистором. [4]
Совместно с формулами предыдущего раздела для криволинейных производных единичных векторов это выражение позволяет непосредственно, хотя иногда и довольно громоздко, вычислять различные V-операции. [5]
Для обживания территории Rn очень полезно переписать формулы предыдущего раздела в векторном виде. [6]
К переходам, в которых участвует один из электронов группы /, формулы предыдущего раздела неприменимы. Эти переходы надо рассмотреть отдельно. [7]
Хотя повторяемость землетрясений быстро увеличивается с уменьшением магнитуды, энергия, высвобождаемая при каждом землетрясении и подсчитанная с помощью любой из формул предыдущего раздела, уменьшается еще быстрее. Поэтому, если рассмотреть землетрясения за ограниченный промежуток времени в любой определенной области или на всем земном шаре, то вообще найдем, что высвобождение энергии в основном имеет место при сравнительно немногих землетрясениях самой большой магнитуды. Это имеет прямое отношение к известной идее о том, что слабые землетрясения могут служить в качестве предохранительного клапана, безопасно освобождая энергию, которая в противном случае могла бы проявиться в виде сильных землетрясений. [8]
Соотношение (20.24) осуществляет связь между квантовой статистикой и термодинамикой: после того как свободная энергия найдена, другие термодинамические величины могут быть рассчитаны по формулам предыдущего раздела. [9]
С первого взгляда может показаться неясным, почему мы писали сложные формулы для возмущения вырожденной системы, в то время как мы могли бы простым путем превратить вырожденную систему в невырожденную. Если мы добавим к матрице а диагональные элементы ( лп1 в1 / [ а г) матрицы возмущения, то мы получим диагональную матрицу, собственные значения и функции которой мы знаем, и которая является невырожденной согласно нашим предположениям о матрице возмущения. Остальная часть матрицы sV может теперь рассматриваться как возмущение и к ней можно применить значительно более простые формулы, к которым сводятся формулы предыдущего раздела в случае невырожденной системы. [10]
Соответствующие этим звеньям узлы в молекулярных графах также необходимо различать, например, условно раскрашивая их в различные цвета. Графы подобного типа называются раскрашенными. Можно показать, что все изложенные результаты обобщаются и на графы с несколькими типами узлов. В частности, раскрашенным молекулярным деревьям соответствует клан из корневых раскрашенных деревьев. Число таких типов совпадает с количеством различных типов мономерных звеньев. Ниже будет показано, как обобщаются формулы предыдущего раздела при расчете сополикоНденсации нескольких мономеров. Прежде чем переходить к общему случаю, целесообразно вначале рассмотреть процесс, когда все функциональные группы различных исходных соединений одинаковы. К такой задаче сводится задача расчетов сшитых полимеров. [11]