Cтраница 2
Резерфор-довская формула рассеяния выводится здесь в справочных целях. [16]
Однако это было выполнено только в первом приближении и не объясняет более тонких диффрак-ционных эффектов. Этот расчет дает, таким образом, единое выражение для таких различных вещей, как формула рассеяния Резерфорда и эффективное сечение водородного атома для соударений с электронами в том диапазоне скоростей, которые подробно изучены Ленар-дом. Тот же метод приводит к вычислению вероятности возбуждения водородного атома при соударении с электроном, но эти вычисления еще не закончены. [17]
При такого рода источниках загрязнения в еще большей степени, чем при выбросах из высоких труб, на распространении газовых облаков будут отражаться различные преграды на пути движения - строения, заборы и плохо - обтекаемые неровности рельефа местности. Но в очень многих случаях, в пределах каких-то ограниченных районов, такого рода преграды будут отсутствовать, и потому для этих районов могут быть применены формулы рассеяния для линейных источников, которые ниже будут рассмотрены. [18]
Но в очень многих случаях, в пределах каких-то ограниченных районов, такого рода преграды будут отсутствовать, и потому для этих районов могут быть примене-ньг формулы рассеяния для линейных источников, которые ниже будут рассмотрены. [19]
Совершенно ясно, особенно в свете аналогии с рассеянием световых волн, что интенсивность вторичной волны дает число электронов, отклоненных в определенном направлении и принадлежавших к данному налетающему пучку; фактически это и подразумевает предложенную выше статистическую интерпретацию. В частности, если потенциал V ( r) выбран так, что соответствует ( экранированному) кулоновскому полю, то в результате получается ДВентцель, 1926 г.) в точности формула рассеяния Резерфорда ( гл. Фактически - вывод проводился только для быстрых частиц, но можно показать ( Гордон, Мотт, 1928 г.), что результат справедлив совершенно строго. Точное решение отличается от приближенного только членами, не влияющими на интенсивность потока. Этот весьма замечательный факт находится в аналогии с тем, что в случае кулоновского поля волновая механика дает значения дискретных термов, совпадающие с вычисленными на основе квантования классических орбит. [20]
Практическое применение этой формулы наталкивается на те же трудности, что и в случае рентгеновских лучей. Трудности связаны с коллективным воздействием многих атомов, расположенных беспорядочно или - в определенном порядке, а также со всеми другими эффектами, упомянутыми выше. Кроме того, формула рассеяния справедлива только для быстрых электронов, а рассеяние медленных электронов требует применения более тонких методов расчета. [21]
Уравнение Больцмана применимо к слабо ионизованным газам; в соответствии с этим рассмотрим взаимодействие электронов с нейтральными молекулами. С другой стороны, из формулы рассеяния Резерфорда следует, что взаимодействие электронов с ионами определяется дальнодействующими кулоновскими силами. Это взаимодействие будет рассмотрено в гл. [22]
Рассеяние излучения свободными электронами уже неоднократно рассматривалось. Поэтому представляло интерес пересмотреть проблему последовательно квантовомеха-нически ( квантование электромагнитного поля и ф-волн) на основе дираковского волнового уравнения для электрона. Таким образом, можно прийти опять к выведенной Клайном и Нишиной 3 формуле рассеяния, чем подтверждается правомочность примененного этими исследователями принципа соответствия в изучении проблемы. [23]